
- •Часть II
- •Содержание
- •Контрольная работа № 4 36
- •Введение
- •Программа учебного курса (часть вторая)
- •Содержание курса
- •Тема 5: Электромагнетизм.
- •Тема 6. Волновая оптика.
- •Тема 7. Квантовая физика.
- •Тема 8. Статистическая физика.
- •Контрольные работы
- •Требования к оформлению контрольной работы
- •Электромагнетизм
- •Примеры решения задач
- •Контрольная работа № 4
- •Волновая оптика Интерференция света
- •Дифракция света
- •Квантовая физика Тепловое излучение
- •Фотоны. Энергия, импульс световых квантов. Давление света.
- •Фотоэффект
- •Давление света
- •Эффект Комптона
- •Атом водорода в теории Бора
- •Волновые свойства микрочастиц
- •Радиоактивность
- •Примеры решения задач
- •Контрольная работа № 5
- •Статистическая физика Молекулярно-кинетическая теория
- •Явления переноса
- •Статистические распределения
- •Тепловые свойства
- •Кристаллы. Элементы кристаллографии
- •Электроны в металле (по квантовой статистике)
- •Примеры решения задач
- •Контрольная работа № 6
- •Задачи.
- •Библиографический список
Волновые свойства микрочастиц
Формула де Бройля, выражающая связь длины волн с импульсом р движущейся частицы, для двух случаев:
а) в классическом приближении (<<c; p= m0)
= 2ħ/p
б)
в релятивистском случае (скорость и
частицы сравнима со скоростью с
света в вакууме;
Связь длины волны де Бройля с кинетической энергией Т частицы:
а)
в классическом приближении
б)
в релятивистском случае
,
где E0
— энергия покоя частицы.
Фазовая скорость волн де Бройля
= /k
где — круговая частота; k — волновое число (k = 2/).
Групповая скорость волн де Бройля
.
Соотношения де Бройля:
E=ħ, p = ħk,
где Е — энергия движущейся частицы; р — импульс частицы; k — волновой вектор;
ħ
- постоянная
Планка (ħ
=h/(2)
=1,05.10-34
Дж.с).
Соотношения неопределенностей:
а) для координаты и импульса частицы px≥ħ где px — неопределенность проекции импульса частицы на ось х; x — неопределенность ее координаты;
б) для энергии и времени Et≥ħ, где E — неопределенность энергии данного квантового состояния; t — время пребывания системы в этом состоянии.
Радиоактивность
• Основной закон радиоактивного распада
N=N0e-λt,
где N — число нераспавшихся атомов в момент времени t; N0— число нераспавшихся атомов в момент, принятый за начальный (при t=0); е — основание натуральных логарифмов; λ — постоянная радиоактивного распада.
• Период полураспада T1/2 — промежуток времени, за который число нераспавшихся атомов уменьшается в два раза. Период полураспада связан с постоянной распада соотношением
T1/2 = ln2/λ = 0,693/λ .
• Число атомов, распавшихся за время t,
∆N = N0 - N = N0, (1 - е-λt).
Если промежуток времени ∆t << T1/2. то для определения числа распавшихся атомов можно применять приближенную формулу
∆N ≈ λN∆t
Среднее время жизни т радиоактивного ядра — промежуток времени, за который число нераспавшихся ядер уменьшается в е раз:
τ = 1/λ
• Число атомов, содержащихся в радиоактивном изотопе,
N = (m/M)NA
где m — масса изотопа; М — его молярная масса; NA — постоянная Авогадро.
• Активность А нуклида в радиоактивном источнике (активность изотопа) есть величина, равная отношению числа dN ядер, распавшихся в изотопе, к промежутку времени dt, за которое произошел распад. Активность определяется по формуле
A = -dN/dt = λN,
или после замены N по основному закону радиоактивного распада
A = λN0e-λt
Активность изотопа в начальный момент времени (t=0)
A0 = λN0 .
Активность изотопа изменяется со временем по тому же закону, что и число нераспавшихся ядер:
A = A0e-λt
• Массовая активность а радиоактивного источника есть величина равная отношению его активности A к массе т этого источника, т. е.
a = A/m.
● Если имеется смесь ряда радиоактивных изотопов, образующихся один из другого, и если постоянная распада λ первого члена ряда много меньше постоянных всех остальных членов ряда, то в смеси устанавливается состояние радиоактивного равновесия, при котором активности всех членов ряда равны между собой:
λ1N1 = λ2N2 = … = λkNk..