11)Термоэлектродвижущая сила. Закон Пельтье.

^{Термоэдс, электродвижущая сила, возникающая в электрической цепи, состоящей из нескольких разнородных проводников, имеющих в местах контактов различную температуру}

^{Пельтье́ эффе́кт - выделение или поглощение теплоты при прохождении тока через контакт (спай) двух разных проводников. Количество теплоты пропорционально силе тока. Используется в холодильных установках. Открыт в 1834 Ж. Пельтье.}

12)Термоэлектронная эмиссия.

^{Термоэлектро́нная эми́ссия (эффект Ричардсона, эффект Эдисона) — явление испускания электронов нагретыми телами. Концентрация свободных электронов в металлах достаточно высока, поэтому даже при средних температурах вследствие распределения электронов по скоростям (по энергии) некоторые электроны обладают энергией, достаточной для преодоления потенциального барьера на границе металла. С повышением температуры число электронов, кинетическая энергия теплового движения которых больше работы выхода, растет, и явление термоэлектронной эмиссии становится заметным.}

13)Разряд в газах. Несамостоятельный разряд.

^{Га́зовый разря́д — совокупность процессов, возникающих при протекании электрического тока через вещество, находящееся в газообразном состоянии.}

^{Если для существования газового разряда необходима дополнительная ионизация за счёт внешних источников (например, при помощи ионизирующих излучений), то газовый разряд называется несамостоятельным}

14)Самостоятельный электрический разряд в газе.

^{Самостоятельный электрический разряд. При увеличении напряженности электрического поля до некоторого определенного значения, зависящего от природы газа и его давления, в газе возникает электрический ток и без воздействия внешних ионизаторов. Явление прохождения через газ электрического тока, не зависящего от действия внешних ионизаторов, называется самостоятельным электрическим разрядом.    В воздухе при атмосферном давлении самостоятельный электрический разряд возникает при напряженности электрического поля, равной примерно}

^.

III. Электромагнетизм

1)Магнитное поле.

^{Подобно тому как в пространстве, окружающем электрические заряды, возникает электростатическое поле. Так и в пространстве, окружающем токи и постоянные магниты, возникает силовое поле, называемое магнитным. Магнитное поле окружает}

1. ^{движущиеся заряды}

2. ^{проводники с током??}

3. ^{постоянные магниты}

2)Закон Био-Савара-Лапласа.

^{Магнитное поле постоянных токов различной формы исследовалось французскими учеными Ж. Био (1774—1862) и Ф. Саваром (1791—1841). Результаты их опытов были обобщены французским ученым П. Лапласом.  Закон Био-Савара-Лапласа для проводника с током I, элемент dl которого создает в некоторой точке А (рис. 1) индукцию поля dB, равен  где dl - вектор, по модулю равный длине dl элемента проводника и совпадающий по направлению с током, r - радиус-вектор, который проведен из элемента dl проводника в точку А поля, r - модуль радиуса-вектора r. Направление dB перпендикулярно dl и r, т. е. перпендикулярно плоскости, в которой они лежат, и совпадает с направлением касательной к линии магнитной индукции. Это направление может быть найдено по правилу правого винта: направление вращения головки винта дает направление dB, если поступательное движение винта совпадает с направлением тока в элементе.  Модуль вектора dB задается выражением  где α — угол между векторами dl и r.} 

^{3)Магнитная индукция в центре кругового тока.  Магнитное поле в центре кругового проводника с током.Как видно из рисунка, каждый элемент кругового проводника с током создает в центре магнитное поле одинакового направления - вдоль нормали от витка. Значит, сложение векторов dB также можно заменить сложением их модулей. Поскольку расстояние всех элементов проводника до центра кругового тока одинаково и равно R и все элементы проводника перпендикулярны радиусу-вектору (sinα=1), то, используя ,   Тогда   Следовательно, магнитная индукция поля в центре кругового проводника с током   4)Магнитная индукция, создаваемая отрезком прямого проводника с током. ????}

^{5)Поле бесконечно длинного прямого тока.Магнитное поле прямого тока — тока, текущего по тонкому прямому бесконечному проводу. В произвольной точке А, удаленной на расстояние R от оси проводника, векторы dB от всех элементов тока имеют одинаковое направление, которое перпендикулярно плоскости чертежа («к вам»). Значит, сложение всех векторов dB можно заменить сложением их модулей. За постоянную интегрирования возьмем угол α (угол между векторами dl и r) и выразим через него все остальные величины.следует, что  (радиус дуги CD вследствие малости dl равен r, и угол FDC по этой же причине можно считать прямым). Подставив эти формулы в вторую, получим, что магнитная индукция, которая создавается одним элементом проводника, равна  Поскольку угол α для всех элементов прямого тока изменяется в пределах от 0 до π, то, согласно формулам}

^{Значит, магнитная индукция поля прямого тока  6)Закон полного тока. При анализе магнитных полей важное значение имеет закон полного тока, который в интегральной форме имеет вид: и гласит о том, что линейный интеграл по замкнутому контуру l от напряженности магнитного поля равен полному току, протекающему сквозь сечение, ограниченное этим контуром.Под полным током понимают алгебраическую сумму токов проводимости, переноса и смещения.В дифференциальной форме закон полного тока можно записать следующим образом:}