Добавил:
Upload Опубликованный материал нарушает ваши авторские права? Сообщите нам.
Вуз: Предмет: Файл:
Bilety_nachinaya_s_13 (1).doc
Скачиваний:
1
Добавлен:
22.09.2019
Размер:
434.69 Кб
Скачать

3. Разложение света в спектр. Электронная теория дисперсии.

По характеру распределения значений физической величины спектры могут быть дискретными (линейчатыми), непрерывными (сплошными), а также представлять комбинацию (наложение) дискретных и непрерывных спектров.

Из макроскопической электромагнитной теории Максвелла следует, что абсолютный показатель преломления среды

где  - диэлектрическая проницаемость среды,  - магнитная проницаемость. В оптической области спектра для всех веществ   1, поэтому

                                                (186.1)

Из формулы (186.1) выявляются некоторые противоречия с опытом: величина nявляясь переменной (см. § 185), остается в то же время равной определенной постоянной - . Кроме того, значения n, получаемые из этого выражения, не согласуются с опытными значениями. Трудности объяснения дисперсии света с точки зрения электромагнитной теории Максвелла устраняются электронной теорией Лоренца. В теории Лоренца дисперсия света рассматривается как результат взаимодействия электромагнитных волн с заряженными частицами, входящими в состав вещества и совершающими вынужденные колебания в переменном электромагнитном поле волны.

Применим электронную теорию дисперсии света для однородного диэлектрика, предположив формально, что дисперсия света является следствием зависимости  от частоты  световых волн. Диэлектрическая проницаемость вещества, по определению (см. (88.6) и (88.2)), равна

где æ - диэлектрическая восприимчивость среды, 0 - электрическая постоянная, Р - мгновенное значение поляризованности. Следовательно,

                             (186.2)

 т. е. зависит от Р. В данном случае основное значение имеет электронная поляризация, т. е. вынужденные колебания электронов под действием электрической составляющей поля волны, так как для ориентационной поляризации молекул частота колебаний в световой волне очень высока (v  1015 Гц).

В первом приближении можно считать, что вынужденные колебания совершают только внешние, наиболее слабо связанные с ядром электроны - оптические электроны. Для простоты рассмотрим колебания только одного оптического электрона. Наведенный дипольный момент электрона, совершающего вынужденные колебания, равен р = ехгде е - заряд электрона, х - смещение электрона под действием электрического поля световой волны. Если концентрация атомов в диэлектрике равна n0 то мгновенное значение поляризованности

                     (186.3) (186.4)

Следовательно, задача сводится к определению смещения х электрона под действием внешнего поля ЕПоле световой волны будем считать функцией частоты со, т. е. изменяющимся по гармоническому закону: E = E0cost.

Уравнение вынужденных колебаний электрона (см. § 147) для простейшего случая (без учета силы сопротивления, обусловливающей поглощение энергии падающей волны) запишется в виде

                  (186.5)

где F= eE0 - амплитудное значение силы, действующей на электрон со стороны поля волны,   - собственная частота колебаний электрона, m - масса электрона. Решив уравнение (186.5), найдем  = n2 в зависимости от констант атома (е, m, 0) и частоты  внешнего поля, т. е. решим задачу дисперсии. Решение уравнения (186.5) можно записать в виде

                                                     (186.6)  (186.7)

  в чем легко убедиться подстановкой (см. (147.8)). Подставляя (186.6) и (186.7) в (186.4), получим

                               (186.8)

Если в веществе имеются различные заряды eh совершающие вынужденные колебания с различными собственными частотами еа0|, то

                            (186.9)

 где m1 - масса i-го заряда.

Из выражений (186.8) и (186.9) вытекает, что показатель преломления л зависит от частоты  внешнего поля, т. е. полученные зависимости действительно подтверждают явление дисперсии света, хотя и при указанных выше допущениях, которые в дальнейшем надо устранить. Из выражений (186.8) и (186.9) следует, что в области от  = 0 до  = 0n2 больше единицы и возрастает с увеличением  (нормальная дисперсия); при  = 0n= ± ; в области от   = 0 до  = n2 меньше единицы и возрастает от -  до 1 (нормальная дисперсия). Перейдя от n2 к n, получим, что график зависимости n от  имеет вид, изображенный на рис. 270.

                                     Рис. 270

 

Такое поведение n вблизи 0 - результат допущения об отсутствии сил сопротивления при колебаниях электронов. Если принять в расчет и это обстоятельство, то график функции л (со) вблизи too задается штриховой линией АВ. Область АВ - область аномальной дисперсии (n убывает при возрастании ),остальные участки зависимости n от  описывают нормальную дисперсию (n возрастает с возрастанием ).

Российскому физику Д. С. Рождественскому (1876-1940) принадлежит классическая работа по изучению аномальной дисперсии в парах натрия. Он разработал интерференционный метод для очень точного измерения показателя преломления паров и экспериментально показал, что формула (186.9) правильно характеризует зависимость n от , а также ввел в нее поправку, учитывающую квантовые свойства света и атомов.

Билет 22

Тут вы можете оставить комментарий к выбранному абзацу или сообщить об ошибке.

Оставленные комментарии видны всем.

Соседние файлы в предмете [НЕСОРТИРОВАННОЕ]