1.Закон Кулона.

Установлен в 1785 году с помощью крутильных весов подобных кавендишским для определения гравитационной постоянной G.

Кулон экспериментально показал, что сила взаимодействия зарядов пропорциональна величинам зарядов, обратно пропорциональна квадрату расстояния между ними и направлена вдоль прямой, соединяющей эти заряды, рис.1.1. В векторном виде:

, отличается знаком. Модуль силы взаимодействия

Из опыта известно, что сила взаимодействия двух данных зарядов не изменяется, если вблизи них поместить еще какие либо заряды. Отсюда следует, что результирующая сила, с которой действуют на заряд q₀ все другие заряды , здесь сила, с которой действует на заряд q₀ заряд q_i в отсутствии остальных N-1 зарядов. Это позволяет вычислить силу взаимодействия между зарядами на телах конечных размеров. Для этого каждый из зарядов разбивают на точечные dq и вычисляют силу взаимодействия зарядов, взятых попарно и складывают векторно, также как вычисляют силу гравитационного взаимодействия между телами конечных размеров.

Коэффициент пропорциональности в законе Кулона в системе СИ , таким образом: .

2.Уравнение непрерывности.

Установлен в 1785 году с помощью крутильных весов подобных кавендишским для определения гравитационной постоянной G.

Кулон экспериментально показал, что сила взаимодействия зарядов пропорциональна величинам зарядов, обратно пропорциональна квадрату расстояния между ними и направлена вдоль прямой, соединяющей эти заряды, рис.1.1. В векторном виде:

, отличается знаком. Модуль силы взаимодействия

Из опыта известно, что сила взаимодействия двух данных зарядов не изменяется, если вблизи них поместить еще какие либо заряды. Отсюда следует, что результирующая сила, с которой действуют на заряд q₀ все другие заряды , здесь сила, с которой действует на заряд q₀ заряд q_i в отсутствии остальных N-1 зарядов. Это позволяет вычислить силу взаимодействия между зарядами на телах конечных размеров. Для этого каждый из зарядов разбивают на точечные dq и вычисляют силу взаимодействия зарядов, взятых попарно и складывают векторно, также как вычисляют силу гравитационного взаимодействия между телами конечных размеров.

Коэффициент пропорциональности в законе Кулона в системе СИ , таким образом: .

3.Напряженность магнитного поля. Циркуляция вектора н.

В магнетиках во внешнем магнитном поле возникают токи намагничивания, поэтому циркуляция вектора зависит не только от токов проводимости , но и от токов :

Эта формула малоэффективна для нахождения поля , т.к. оно само зависит от , а зависит от . Можно найти вспомогательную величину, которая определяется только токами проводимости, охватываемыми контуром Г. Для этого используется связь между и :

.

Учитывая, что циркуляция векторов и берется по одному контуру Г, подставим и получим:

, откуда . Обозначая , получим:

, циркуляция вектора по произвольному замкнутому контуру равна токам проводимости, охватываемым этим контуром.

Вектор и есть та векторная величина, циркуляция которой зависит только от токов проводимости. Этот вектор является комбинацией совершенно разных векторов и , поэтому не имеет глубокого физического смысла и является вспомогательным. Полученные формулы для справедливы и для анизотропных магнетиков. Размерность: [ ]=А/м.

Несложно получить выражение для циркуляции в дифференциальной форме:

,

ротор вектора напряженности магнитного поля равен плотности тока проводимости в той же точке вещества.

Б-3

1. Электрическое поле. Напряженность поля.

2. Закон Ома для однородного проводника в интегральной и локальной форме. Следствия.

3. Связь между вектором намагниченности и Н, а также между В и Н.