- •1.Электрические заряды и их свойства.
- •2. Сила и плотность постоянного электрического тока.
- •3.Циркуляция вектора намагниченности.
- •1.Закон Кулона.
- •2.Уравнение непрерывности.
- •3.Напряженность магнитного поля. Циркуляция вектора н.
- •1.Электрическое поле. Напряженность поля.
- •2.Закон Ома для однородного проводника в интегральной и локальной форме. Следствия.
- •3.Связь между вектором намагниченности и н, а также между в и н.
- •1.Потенциал.
- •3.Условия на границе двух магнетиков.
- •1.Связь между напряженностью и потенциалом поля.
- •2.Закон Ома в интегральной форме для неоднородного участка цепи.
- •3.Закон электромагнитной индукции. Правило Ленца.
- •1.Поток вектора е. Теорема Гаусса в интегральной форме.
- •2.Правила Кирхгофа.
- •3.Природа эл.Магн. Индукции (контур движется в магнитном поле).
- •1.Дифференциальная форма теоремы Гаусса для вектора е.
- •2.Мощность постоянного тока.
- •3.Природа эл.Магн. Индукции (контур покоится в переменном магнитном поле).
- •1.Электрический диполь.
- •2.Закон Джоуля – Ленца.
- •3.Самоиндукция.
- •1.Сила, действующая на диполь во внешнем электрическом поле.
- •2.Взаимодействие проводников с током.
- •3.Взаимная индукция.
- •1.Момент сил, действующих на диполь, энергия диполя в поле.
- •1) Под действием результирующей силы он перемещается в область более сильного поля,
- •2) Момент сил стремится установить диполь так, чтобы .
- •3.Классификация магнетиков.
- •1.Поляризация диэлектриков.
- •2.Магнитное поле движущегося заряда.
- •3.Энергия магнитного поля.
- •1.Объемные и связанные заряды диэлектрика.
- •2.Закон Био – Савара.
- •3.Магнитные свойства атомов. Магнитомеханическое отношение.
- •1.Электрическое поле в диэлектрике.
- •2.Сила Лоренца.
- •3.Опыт Эйнштейна и де – Хааса.
- •1.Поляризованность. Связь между р и е.
- •2.Закон Ампера.
- •3.Собственный механический и магнитный моменты электрона. Магнетон Бора.
- •1.Теорема Гаусса для вектора р.
- •2.Сила и момент сил, действующие на контур с током в однородном магнитном поле.
- •3.Диамагнетизм.
- •1.Вектор электрического смещения. Теорема Гаусса для вектора d. Линии вектора d.
- •2.Сила и момент сил, действующие на контур с током в неоднородном магнитном поле.
- •3.Магнитные моменты атомов.
- •1.Теорема о циркуляции вектора е. Потенциальное поле.
- •2.Теорема Гаусса для вектора в.
- •3.Парамагнетизм.
- •1.Условия для электростатического поля на границе двух диэлектриков.
- •2.Теорема о циркуляции вектора в.
- •1.Проводник во внешнем электрическом поле.
- •2.Импульс и плотность импульса эл.Магн. Поля.
- •3.Вихревое электрическое поле.
- •1.Поле у поверхности проводника.
- •2.Циркуляция и ротор электростатического поля.
- •3.Ток смещения. Теорема о циркуляции вектора н.
- •2. (Дивергенция и ротор электростатического поля). Давление эл.Магн. Волны
- •3.Система уравнений Максвелла в интегральной форме.
- •1.Энергия заряженного проводника.
- •2.Намагничение вещества. Вектор намагниченности.
- •3.Система уравнений Максвелла в дифференциальной форме.
- •1.Энергия заряженного конденсатора.
- •3.Электромагнитная волна.
- •Циркуляция вектора намагниченности.
- •1.Энергия и плотность энергии электростатического поля.
- •2.Циркуляция вектора намагниченности.
- •3.Энергия эл.Магн. Волны. Вектор Пойнтинга.
- •1.Энергия взаимодействия электрических зарядов.
- •2.Напряженность магнитного поля. Циркуляция вектора н.
- •3.Система уравнений Максвелла.
2.Взаимодействие проводников с током.
Изучал А. Ампер в 1820 г. (осень) и установил, что сила взаимодействия токов, приходящаяся на единицу длины каждого из параллельных проводников, пропорциональна величинам токов в них и обратно пропорциональна расстоянию между ними:
,
здесь 2 - коэффициент пропорциональности. На основании этой формулы установлена единица силы тока 1А – как постоянный ток, который, проходя по двум параллельным проводам бесконечной длины и ничтожно малого сечения, расположенным на расстоянии 1 м друг от друга в вакууме, вызывает между ними силу взаимодействия 2 10-7 Н на метр длины.
В системе СИ эта формула выглядит так:
, =4 - магнитная постоянная, которую можно найти из определения 1А.
Между и скоростью света с имеется глубокая связь. Найдем размерность и числовое значение .
, , а их произведение . Величина
8.85 10-12 4 10-7= , т.е. электродинамическая постоянная с=1/ равна скорости света, что дало Максвеллу основание предположить, что свет является электромагнитной волной.
3.Взаимная индукция.
Возьмем два неподвижных контура, близко расположенных друг к
д ругу, рис.9.4.
Рис.9.4
Ток контура 1 создает магнитный поток через контур 2, пропорциональный току , т.е. , ( если нет ферромагнетиков).
Точно так же ток контура 2 создает через контур 1 поток . Коэффициенты пропорциональности называют взаимной индуктивностью контуров. Из определения взаимная индуктивность численно равна потоку сквозь один из контуров, создаваемому единичным током другого контура. Эти коэффициенты зависят от формы, размеров и взаимного расположения контуров, а также магнитной проницаемости окружающей контур среды.
Из расчета и опытов следует, что . Благодаря этому свойству можно не делать различия между ними и говорить о взаимной индуктивности контуров. Магнитный поток Ф1, созданный током контура 2 равен магнитному потоку Ф2, созданному таким же током в контуре 1.
Наличие магнитной связи между контурами проявляется в том, что при всяком изменении тока в одном из них, в другом возникает э.д.с. индукции, Это явление называется взаимной индукцией, На явлении взаимной индукции основана работа трансформаторов.
Б-10
Момент сил, действующих на диполь, энергия диполя в поле.
Магнитное поле. Вектор индукции магнитного поля.
Классификация магнетиков.
1.Момент сил, действующих на диполь, энергия диполя в поле.
Если диполь поместить в однородное электрическое поле, то его заряды окажутся под действием равных по величине, но противоположных по направлению сил, рис. 1.11. Эти силы образуют пару сил, плечо которой равно , где угол между и . Модуль каждой силы . Умножив его на плечо, получим момент пары сил, действующий на диполь: или в векторном виде: . Он стремится повернуть диполь так, чтобы его электрический момент совпадал с направлением поля , тогда N = 0. Такое положение диполя является устойчивым, .
Т.о., во внешнем электрическом поле диполь ведет себя следующим образом: