7. Коэффициенты абсолютной и относительной вязкости.

1. “”- абсолютная (динамическая) вязкость.

 = [Пас]

Этот коэффициент зависит от состояния жидкости и от силы межмолекулярного взаимодействия.

При t⁰ = 36⁰ С  воды =1·10 ^-³ [Пас]

При t⁰ = 36⁰ С крови=4·10 ^-³ [Па·с]

2. « » - относительная вязкость.

жидкводы

- безразмерная величина

8. Закон гагена – пуазейля и следствия из него.

В 1839 г. Гаген, а затем в 1841 г. Пуазейль независимо друг от друга установили, что объемный расход ламинарно текущей жидкости (Q=V/t) прямо пропорционален разности давлений на концах трубки тока и радиусу этой трубки в «4-ой» степени и обратно пропорционален длине трубки и коэффициенту динамической вязкости.

Q=(/8)(∆ p· )/ l·

Q ∆p· /l·  - закон Гагена-Пуазейля.

Следствия:

! 1⁰ Т.к Q~ , то при незначительном уменьшении радиуса трубки , будет значительно уменьшаться количество жидкости, прошедшей через сечение.

! 2⁰ Линейная скорость течения жидкости «  » будет прямопропорциональна квадрату радиуса трубки « r² ».

Q

= ∆p·r²/8··l

=/8·∆ p· ) /·l V/t=(/8)·(∆ p· /·l)

Q =V/t S·l/t=(/8)( ∆p· /·l)

V=S·l ·r²=(/8)(∆p· /·l)

S=r²

3⁰ Время прохождения равных объемов жидкостей через трубки одинакового сечения тем больше, чем больше вязкость жидкости.

V/t1=(/8)·( ∆p· )/l·1 V/t2=(/8)·( ∆p· )/l·2

η1/t1=(π/8)·( ∆p· /)l·V η2/t2=(π/8)·( ∆p· )/l·V

t1/t2=η1/η2

η1/t1=η2/t2

4⁰ Расстояния, пройденные одинаковыми объемами разных жидкостей по трубкам одного сечения обратно пропорциональны их вязкости.

V/t=(π/8)·( ∆p· )/l1·η1 V/t=(π/8)·( ∆p· )/l2·η2

l1·η1=(π/8)·( ∆p· ·t)/V l2·η2=(π/8)·( ∆p· ·t)/V

l1/l2=η2/η1

l1·η1=l2·η2

9. Ньютоновские и неньютоновские жидкости, их виды и характеристика.

Ньютоновскими называются жидкости, которые подчиняются уравнению Ньютона (вода).

Для них «» не зависит от градиента скорости «». Коэффициент вязкости является постоянным и зависит от вида жидкости и от температуры (т.е. увеличением температуры вязкость уменьшается).

Неньютоновскими называются жидкости, которые не подчиняются уравнению Ньютона (кровь, эмульсии). Для них вязкость зависит от режима течения и градиента скорости. Эти жидкости состоят из сложных частиц и крупных молекул. Благодаря сцеплению частиц, в них образуются пространственные структуры. Увеличение вязкости происходит потому, что при течении этих жидкостей работа внешней силы затрачивается параллельно и на разрушение структурных образований жидкостей.

Т.о. неньютоновские жидкости начинают течь не сразу. Минимальное напряжение сдвига, при котором начинается их течение, называется пределом текучести «0».

Свойства ньютоновских и неньютоновских жидкостей оцениваются с помощью реограмм. Это графики зависимости напряжения сдвига «», от градиента скорости «», и коэффициента вязкости «» от градиента скорости «».