
- •Курс лекций по Динамике
- •Лекция 1 введение в динамику. Динамика точки
- •1 Законы динамики Галлилея-Ньютона
- •Система единиц механических величин. Для измерения механических величин применяются две системы единиц: физическая и техническая.
- •2. Дифференциальные уравнения движения материальной точки
- •Проекции ускорения на касательную и главную нормаль определяются по формулам из кинетики:
- •3 Первая основная задача динамики
- •2 Решение задачи при действии постоянной силы
- •Решение задачи при действии силы, зависящей от времени
- •4 Решение задачи при действии силы, зависящей от скорости точки
- •5 Решение задачи при действии силы, зависящей от положения точки
- •Задача 1. Определение скорости точки с помощью дифференциальных уравнений
- •Затухающие свободные колебания, случаи апериодического движения
- •Частота затухающих колебаний
- •Введем в полученное уравнение гиперболические функции
- •Общее решение уравнения (4.3) получает вид
- •В этом случае амплитуда вынужденных колебаний
- •2. Явление биений и резонанса
- •Обозначим
- •Свободные колебания определяются уравнением
- •Вынужденные колебания при резонансе
- •Вынужденные колебания точки с учетом сопротивления движению.
- •При этих обозначениях дифференциальное уравнение движения точки имеет вид
- •Корни этого уравнения
- •В этом случае
- •2 Характеристики инертности механической системы
- •3 Теорема о моментах инерции твердого тела относительно параллельных осей
- •4. Примеры определения моментов инерции масс тел простейшей формы
- •Моменты инерции некоторых тел
- •Кроме того, введем обозначения
- •Импульс силы
- •В проекциях на координатные оси это равенство принимает вид
- •3. Теорема об изменении количества движения
- •Пользуясь этими выражениями, получаем
- •Из уравнения (7.7) следует, что если
- •Теорема об изменении кинетического момента механической системы относительно центра и оси
- •Кинетический момент механической системы относительно центра о
- •2. Дифференциальные уравнения плоского движения твердого тела
- •Формулу (г) можно представить в виде: .
- •3. Дифференциальные уравнения сферического движения твердого тела
- •4. Элементарная теория гироскопа
- •2. Теоремы о работе силы.
- •3. Работа силы тяжести, силы упругости и силы тяготения
- •Проекции силы на оси координат будут
- •Элементарная работа силы упругости.
- •4. Работа сил, приложенных к твердому телу.
- •Работа на конечном перемещении
- •Воспользуемся основным уравнением динамики
- •2. Теорема о кинетической энергии механической системы в общем случае движения
- •3. Кинетическая энергия твердого тела
- •4. Теорема об изменении кинетической энергии механической системы
- •Сумма работ внутренних сил твердого тела на любом перемещении равна нулю, т. Е. . Для твердого тела уравнение (14) принимает вид
- •Механический коэффициент полезного действия машины
- •2. Принцип Германа - Эйлера - Даламбера для несвободной механической системы
- •3. Приведение сил инерции точек твердого тела к простейшему виду
- •4. Определение динамических реакций подшипников при вращения твердого тела вокруг неподвижной оси
- •Возможные (виртуальные) перемещения механической системы. Идеальные связи
- •2. Принцип возможных перемещений
- •3. Применение принципа возможных перемещений к простейшим машинам
- •2 Обобщенные силы и примеры их вычисления
- •На основании (13.8) имеем
- •Выражение обобщенных сил через проекции сил на неподвижные оси декартовых координат. Случай сил, имеющих потенциал
- •3. Общее уравнение динамики в обобщенных силах. Приведем общее уравнение динамики (13.4) к виду
- •Задача 4. Применение общего уравнения динамики к изучению механической системы
- •Понятие об устойчивости равновесия механической системы
- •Поэтому состояние покоя метронома устойчиво, если
- •1. Уравнения Лагранжа второго рода
- •Задача 5. Исследование механической системы с применением уравнений Лагранжа второго рода
- •2. Кинетический потенциал. Циклические координаты
- •Циклические координаты. Циклические интегралы. Обобщенные координаты, которые не входят явно в выражение кинетического потенциала l, называются циклическими координатами.
- •Кинетический потенциал точки
- •3. Вариационный принцип Гамильтона-Остроградского Общие понятия
- •Общее уравнение динамики имеет вид
- •2 Коэффициент восстановления при ударе. Удар тела о неподвижную преграду
- •3 Прямой центральный удар двух тел
- •4 Потеря кинетической энергии при ударе двух тел. Теорема карно
- •Начальная кинетическая энергия тел
- •Кинетическая энергия тел в конце удара
- •Потеря кинетической энергии тел за время удара
- •Формула принимает вид
- •5 Действие ударных сил на твердое тело, вращающееся вокруг неподвижной оси, и на твердое тело, совершающее плоское движение
Возможные (виртуальные) перемещения механической системы. Идеальные связи
Возможными (или виртуальными) перемещениями несвободной механической системы называются воображаемые бесконечно малые перемещения, допускаемые в данный момент наложенными на систему связями.
Возможные
перемещения точек механической системы
рассматривают как величины первого
порядка малости, пренебрегая при этом
величинами высших порядков малости.
Поэтому криволинейные перемещения
точек заменяют прямолинейными отрезками,
отложенными по касательным к траекториям
точек, и обозначают
.
Так, например, возможным перемещением
рычага АВ
(рис. 12.6) является его поворот на бесконечно
малый угол
вокруг точки О.
При этом повороте точки А
и В
должны переместиться по дугам окружностей
АА1
и ВВ1.
С точностью
до величин первого порядка малости эти
перемещения заменяют возможными
перемещениями
и
в виде прямолинейных отрезков, отложенных
по касательным к траекториям точек, а
по величине равных
.
Рис. 12.6 Рис. 12.7
Рис. 12.8 Рис. 12.9
Возможным
перемещением кривошипного механизма,
изображенного на рис. 12.7, является
перемещение, соответствующее повороту
кривошипа ОА
на бесконечно малый угол
вокруг оси вала. Возможное перемещение
пальца кривошипа А
представляет собой отрезок касательной
АА'
к дуге окружности с центром в точке
О,
равный по
величине
.
Возможным перемещением
ползуна В
является бесконечно малый отрезок BB1
прямолинейной траектории точки В.
Действительные
перемещения несвободной механической
системы, движущейся под действием
приложенных к ней сил, входят в число
ее возможных перемещений, являясь их
частным случаем. Однако это справедливо
лишь для стационарных связей. В случае
нестационарных связей действительные
перемещения системы не относятся к
числу ее возможных перемещений. Все
силы, действующие на несвободную
материальную точку или несвободную
механическую систему, делят на задаваемые
силы и
реакции связей.
Задаваемые силы выражают действие на механическую систему тел, вызывающих или стремящихся вызвать определенное ее движение.
Реакции
связей выражают действие связей,
ограничивающих движение механической
системы или препятствующих ему. Рассмотрим
механическую систему, состоящую из п
материальных точек M1,
М2,
..., Мn,
подчиненную связям; реакции связей
обозначим
(рис. 12.8). Сообщим системе какое-либо
возможное перемещение; возможные
перемещения точек системы обозначим
.
Вычислим сумму работ реакции
,
на этих перемещениях. Если
сумма работ реакций связей на любом
возможном перемещении системы равна
нулю, то такие связи называются идеальными.
Согласно этому
определению,
для идеальных
связей
.
(12.3)
Предположим, что тело может скользить между параллельными гладкими поверхностями (рис. 12.9, a). Сообщим телу возможное перемещение и вычислим работу реакций связи на этом перемещении.
Считая, что давление тела передается на нижнюю поверхность, приложим к телу нормальную реакцию этой поверхности . Возможное перемещение точки приложения этой силы δs лежит в плоскости, касательной к опорной поверхности.
Рис. 12.10
Работа силы на перемещении δs равна
.
Следовательно,
рассматриваемая двусторонняя связь
является идеальной, так как условие
(12.3) выполнено. Предположим теперь, что
тело может скользить между параллельными
шероховатыми поверхностями (рис. 12.9,
б).
Тогда реакция плоскости
состоит из нормальной реакции
и силы трения
.
Найдем сумму
работ этих составляющих реакции на
возможном перемещении
:
.
Следовательно,
рассматриваемая двусторонняя связь не
является идеальной, так как условие
(12.3) не выполнено. Отметим, что хотя
связь, осуществленная с трением, не
является идеальной, тем не менее такую
связь можно условно рассматривать как
идеальную. Для этого следует перевести
силы трения из группы реакций связей в
группу задаваемых сил. Тогда сумма работ
реакций (без сил трения) на возможных
перемещениях будет равна нулю, т.е.
условие (12.3) будет выполнено. В некоторых
случаях и шероховатая поверхность
является идеальной связью. Так,
например, если тело катится по неподвижной
шероховатой поверхности без скольжения,
то линия соприкосновения тел является
мгновенной осью вращения. Скорости
точек соприкосновения тел равны нулю,
а потому возможные перемещения
этих точек
равны нулю. В этом случае
и работа реакции
,
являющейся геометрической суммой
нормальной составляющей и силы сцепления
на этом перемещении, равна нулю.
Таким образом, шероховатая поверхность, по которой катится без скольжения тело (рис. 12.10), также удовлетворяет условию (12.3). Условие (12.3), при котором связь является идеальной, относится не только к двусторонним, но и к односторонним связям. Однако в последнем случае должны рассматриваться лишь неосвобождающие возможные перемещения, которые оставались бы возможными и в случае, если бы данная связь была двусторонней.