- •Лаборатория «Физические основы механики»
- •1. Краткие теоретические сведения
- •1.1 Кинематика вращательного движения
- •1.2 Момент инерции
- •1.3 Кинетическая энергия вращения
- •1.4 Момент силы. Уравнение динамики вращательного движения твёрдого тела
- •1.5 Момент импульса и закон его сохранения
- •1.6. Гироскоп
- •2.Описание лабораторной установки
- •3.Порядок выполнения работы
- •4.Контрольные вопросы
- •5.Литература
1.6. Гироскоп
Если тело вращается вокруг закреплённой оси, то для характеристики его движения необходимо знать только величину – проекцию момента импульса этого тела на ось вращения. В этом случае движение имеет простой характер.
Если же ось вращения не закреплена, то необходимо рассматривать весь вектор в зависимости от вектора угловой скорости .
В случае незакрепленной оси вращения направления векторов и могут и не совпадать.
Примером такого движения является вращение гироскопа. Гироскоп – осесимметричное тело, быстро вращающееся вокруг своей геометрической оси, причём ось вращения может свободно ориентироваться в пространстве.
В отсутствии внешних сил векторы и направлены по оси гироскопа (т.к. гироскоп симметричен относительно своей оси и нет никакого другого предпочтительного направления, куда бы мог быть направлен вектор ). В этом случае ось гироскопа сохраняет своё положение в пространстве.
Если же к гироскопу приложить внешнюю силу, то его ось начинает отклоняться. Это движение оси гироскопа называется прецессией. Движение оси гироскопа происходит относительно некоторой другой оси, не совпадающей с осью гироскопа, поэтому и вектор суммарной угловой скорости не будет совпадать с геометрической осью гироскопа. Значит, не будет совпадать с осью гироскопа и вектор .
Если основное вращение гироскопа происходит с большой скоростью и внешние силы не слишком велики, скорость поворота оси гироскопа будет мала и векторы и будут близки по направлению к оси гироскопа, и по изменению вектора можно судить о движении оси гироскопа. Изменение же вектора определяется моментом приложенных к нему сил:
т. е. внешняя сила вызывает поворот оси гироскопа в направлении, перпендикулярном направлению силы.
Действительно, пусть к концам оси гироскопа приложена пара сил , действующих в плоскости yz (см. рис.1.6.1)
Рис.1.6.1
Момент пары сил направлен перпендикулярно векторам и (причём вектор направлен по оси z, вектор - по оси y). Таким образом, вектор направлен по оси x, и в эту же сторону направлена производная , т.е. момент импульса гироскопа и его ось отклоняются в одну сторону по оси х. За время момент импульса гироскопа получит приращение , которое совпадает по направлению с моментом силы (см. рис.1.6.2.).
Рис.1.6.2
По этому результирующий момент импульса гироскопа равен:
.
Направление вектора совпадает с новым направлением оси вращения гироскопа. Таким образом, ось гироскопа повернётся вокруг оси y, причём так, что угол между векторами и уменьшится.
Если на гироскоп действовать длительное время постоянным по направлению моментом внешних сил , то ось гироскопа устанавливается так, что ось и направление собственного вращения совпадают с осью и направлением вращения под действием внешних сил (вектор совпадает по направлению с вектором ).
Рассмотрим прецессию лабораторного гироскопа, в котором момент силы создаётся перемещением рейтера относительно центрального положения (см. рис.1.6.3.).
Рис. 1.6.3
В этом случае момент внешних сил постоянен по величине и поворачивается одновременно с осью гироскопа, образуя с ней всё время, прямой угол. Момент внешних сил, приложенных к гироскопу, равен по величине:
, (1.6.1)
где m — масса рейтера, d – расстояние от центрального положения (на оси y) до центра масс рейтера.
Момент силы направлен перпендикулярно векторам и , следовательно, он направлен в отрицательном направлении оси y. Под действием момента сил момент импульса получит за время dt приращение:
,
которое совпадает по направлению с вектором , т.е. перпендикулярное вектору . За время dt ось гироскопа повернётся на угол относительно оси z, на такой же угол в горизонтальной плоскости повернётся вектор , т.е. спустя dt будем иметь такое же взаимное расположение векторов и , как и в начальный момент времени.
За последующий промежуток времени dt вектор снова получит приращение , которое будет перпендикулярно к новому (возникшего уже после первого элементарного поворота) направлению вектора и т.д. Таким образом, ось гироскопа непрерывно поворачиваться вокруг вертикали . При этом вектор меняется по направлению, оставаясь постоянным по величине.
Такое движение гироскопа называется прецессией и представляет собой движение его оси под действием внешних сил.
Угловая скорость вращения плоскости, проходящей через вертикаль и ось гироскопа, называется скоростью прецессией:
, (1.6.2.)
где - угол, на который повернётся эта плоскость за время dt.
Видно, что
или .
Угол мал, поэтому , тогда
. (1.6.3.)
Согласно (1.6.2.) и (1.6.3.), получим:
. (1.6.4.)
Угловая скорость прецессии от угла наклона оси гироскопа не зависит.