
- •1.3.Проводники в электрическом поле
- •1.3.1.Распределение зарядов на проводнике
- •1.3.2.Проводник во внешнем электрическом поле
- •1.3.3.Электроемкость уединенного проводника
- •1.3.4. Взаимная электроемкость. Конденсаторы
- •Плоский конденсатор
- •Сферический конденсатор
- •Цилиндрический конденсатор
- •1.3.5. Соединения конденсаторов
- •1.4.Энергия электрического поля
- •1.4.1.Энергия заряженного проводника
- •1.4.2.Энергия заряженного конденсатора
- •1.4.3.Энергия поляризованного диэлектрика
- •1.4.4. Закон сохранения энергии для электрического поля в несегнетоэлектрической среде
1.4.3.Энергия поляризованного диэлектрика
Рассмотрим однородный изотропный диэлектрик, находящийся во внешнем электрическом поле.
Происходит процесс поляризации как электронной, так и ориентационной.
Этот процесс связан с работой по деформации электронных орбит в атомах и молекулах и по повороту осей молекул-диполей вдоль поля. Ясно, что поляризованный диэлектрик должен обладать запасом электрической энергии.
Если
поле напряженностью
создано в вакууме,
,
то
объемная
плотность энергии
этого поля в точке с напряженностью
равна:
Докажем, что объемная плотность
энергии поляризованного диэлектрика
в этой точке выражается формулой:
.
Рассмотрим диэлектрик с неполярными молекулами.
Молекулы такого диэлектрика являются упругими диполями.
Электрический момент упругого диполя, находящегося в поле с напряженностью , равен:
,
где
- поляризуемость
диполя.
Или в скалярной
форме:
(1)
- заряд
и плечо диполя.
На
заряд
со стороны поля действует сила
,
которая
при увеличении длины диполя на
совершает работу
.
Из
выражения (1) получаем:
,
поэтому
. (2)
Чтобы найти работу поля при деформации одного упругого диполя, надо проинтегрировать выражение (2):
.
Работа равна той потенциальной энергии, которой обладает упругий диполь в электрическом поле напряженностью .
Пусть
- число диполей в единице объема
диэлектрика.
Тогда
потенциальная энергия всех этих диполей,
то есть объемная
плотность энергии поляризованного
диэлектрика равна:
.
Однако
- модуль вектора поляризации, тогда
.
Известно,
что
,
и
,
Тогда
,
что и требовалось доказать.
1.4.4. Закон сохранения энергии для электрического поля в несегнетоэлектрической среде
Энергия
электрического поля, создаваемого
какой-либо системой заряженных тел
(проводников, диэлектриков), изменяется,
если тела системы перемещаются (то есть
меняется взаимное положение тел), или,
если изменяются их заряды.
При этом совершают работу внешние силы, приложенные к телам системы, и источники электрической энергии (батареи, генераторы, и тому подобные), присоединенные к проводникам системы.
Закон
сохранения энергии
для малого изменения состояния системы
при постоянной температуре и постоянной
плотности среды имеет вид:
.
Здесь:
- работа внешних сил;
- изменение энергии электростатического поля системы;
- изменение кинетической энергии системы;
- теплота Джоуля - Ленца, которая вызвана прохождением электрических токов в системе при изменении или перераспределении зарядов проводников.
Если перемещение тел производится квазистатически, то есть очень медленно, то можно
пренебречь изменением кинетической энергии системы,
и считать работу внешних сил численно равной и противоположной по знаку работе
, совершаемой в рассматриваемом процессе силами, которые действуют на тела системы в электрическом поле и называются пондемоторными силами.
В
этом случае закон
сохранения энергии можно записать в
виде:
.
Работа
источников электрической энергии
за малый промежуток времени
равна:
,
где
- общее
число источников электрической энергии
в рассматриваемой системе;
- ЭДС
-того источника
- заряд, проходящий через этот источник за время
,
- ток в источнике
работа
, если ток
идет от катода к аноду.
Если заряд каждого проводника не изменяется и не перераспределяется, то выражение закона сохранения энергии для квазистатического изменения состояния системы имеет вид:
,
то есть в этом процессе работа пондемоторных сил равна убыли энергии электрического поля системы. С помощью этого выражения можно рассчитывать работу пондемоторных сил.
Пример.
Найдем силы, действующие на пластины
заряженного плоского конденсатора.
Расстояние между пластинами
,
где
- площадь пластины.
Конденсатор
заряжен и отключен от источника питания,
так что заряд конденсатора
,
- поверхностная плотность заряда.
При
увеличении расстояния сила
,
приложенная к перемещаемой пластине,
совершает работу
.
Изменение
энергии электростатического поля в
конденсаторе
,
где
- объемная плотность энергии в прилегающем
к пластине слое толщиной
.
Таким образом, из
закона сохранения энергии следует, что
конденсаторная сила равна
.
Возможны два случая:
Конденсатор с газообразным или жидким диэлектриком между пластинами.
В этом случае все пространство между пластинами конденсатора независимо от величины расстояния между ними заполнено одним и тем же диэлектриком с относительной диэлектрической проницаемостью , тогда
;
,
где
- пондемоторная сила, действующая в
вакууме.
Конденсатор с твердым диэлектриком между пластинами.
В этом
случае в слое толщиной
,
образовавшемся в результате отодвигания
пластины конденсатора находится воздух,
относительная диэлектрическая
проницаемость которого
.
Поэтому
;
.
Решим задачу на определение работы и энергии электростатического поля.
Предположим, что радиус электрона равен радиусу протона,
, и заряд электрона
сосредоточен на его поверхности.
Какова потенциальная энергия системы?
Какой релятивистской массе соответствует эта энергия.
Решение:
Эквивалентная ей масса равна:
(Экспериментально
,
так как
)