Методы и средства ГМИ. Григоров Н.О

ствами фотосопротивления, т.е. их сопротивление зависит от потока падающей радиации. Этоможет бытьобъясненонаосновеквантовой теории света. Кванты света бомбардируют атомы и сообщают энергию электронам, переводя их из валентной зоны в зону проводимости. Чувствительность материала к световому потоку обусловлена малым энергетическим барьероммеждувалентнойзонойизонойпроводимости.Тогдаколичество свободных электронов возрастаетприувеличениирадиационногопотока, а сопротивление, соответственно, уменьшается. В качестве примера такого материала укажем полупроводник на основе кремния со специальными примесями, а также сплав из кадмия, теллура и ртути (HgCdTe). Оба материала чувствительны к ИК излучению.

4. Вакуумный фотоэлемент. Это вакуумный баллон (рис.1.25) с двумя электродами: катодом (К) и анодом (А).

+

R

Авыход

К

Рис. 1.25. Вакуумныйфотоэлемент

Поверхностькатодапокрываетсяспециальнымматериалом,работавыхода электронов из которого невелика. Обработанный таким образом, он носит название фотокатода. Кванты света бомбардируют фотокатод, энергияэлектроновпревышаетработувыхода,ионипокидаютповерхность фотокатода.

В электрическом поле между катодом и анодом электроны летят к анодуи понижают егопотенциал. Врезультатевозрастает падениенапряжения на сопротивлении нагрузки R (рис. 1.25) и на выходе возникает отрицательный скачок напряжения, величина которого зависит от количества выбитых с катода электронов, а следовательно, от пришедшего на фотокатод излучения.

61

Спектральный диапазон примененияфотоэлементовзависит от покрытияфотокатода. Фотокатоды, выполненныена основесоединений галлия, индия и мышьяка, обладают почти постоянной чувствительностью до 1 мкм. В более длинноволновой области чувствительность несколько понижается.

5.Вакуумныефотоумножители. Попринципудействияони сходны

сфотоэлементами. Отличиесостоит втом,чтофотоэлектронныйумножитель (ФЭУ) содержит один (рис. 1.26) или несколько дополнительных электродов – динодов (Д), соединенных с катодом (К) и анодом (А) це-

пью резисторов (R1 и R2). Они выполняют роль делителя напряжения, благодарячему потенциал динода большепотенциалакатода, номеньше анода. Поэтому электроны, вылетевшие с фотокатода, летят не к аноду, а к ближайшему диноду. Это достигается как распределением потенциалов между катодом, динодами и анодом, так и соответствующим расположением динодов внутри баллона ФЭУ.

Разогнавшись в электрическом поле, электроны бомбардируют поверхность динода так, что каждый из них выбивает с поверхности несколько электронов. Общий поток электронов возрастает в несколько раз и летит к следующему диноду, где также происходит умножение количества электронов. На анод приходит во много раз больший поток электронов, чем выходит с катода. Поэтому чувствительность фотоумножителей гораздо выше чувствительности фотоэлементов. ФЭУ используют для измерения очень малых радиационных потоков.

ЧувствительностьФЭУ зависит отколичества динодови напряжения питания. Выпускаются ФЭУ, вкоторыхколичестводинодов большедесятка,а напряжениепитанияможет достигать несколькихтысячвольт. Перед попаданием на фотоприемникрадиационный потокпроходит черезоптические элементы, важнейшими из которых являются фильтр и модулятор. Фильтр применяется в селективных термометрах для выделения выбранного узкого спектрального интервала.

Инфракрасный фильтр - очень высокотехнологичный (и дорогостоящий!) элемент, изготавливаемый на основе специальных стекол с присадками. Фильтр должен, во-первых,пропускать максимальноузкий диа- пазонспектра,во-вторых,минимальноизменятьсвоиоптическиесвойства при изменениивнешних параметров,преждевсего,температуры. Модуляторприменяетсядляпрерыванияпотока излучениясизвестной частотой. Это, например, конструкция, изображенная на рис. 1.27. Плоский двухлопастный винт вращается электромотором, прерывая поток излучения,

62

гдеСас -скорость распространенияакустических волн, т.е.скорость звука; Ср и С - теплоёмкость воздуха при постоянном давлении и при пос-

тоянном объеме соответственно;

R - универсальная газовая постоянная;

T - температура по шкале Кельвина.

(Вдальнейшем будемобозначатьдляупрощения Cac C).Принимая в формуле (1.53) Ср / С = - показатель адиабаты, и переходя от шкалы Кельвина к шкале Цельсия, получим:

Подставив численныезначения, найдем,чтоскорость звука в воздухе при 0оС равна С0 = 331,2 м/c. Тогда формулу (1.54) можно преобразовать в виде:

Эта формула даёт возможность рассчитать с хорошей степенью точности скорость звука при различной температуре.

Определим чувствительность акустических термометров. Какобычно, воспользуемсяобщим определением чувствительности прибора, приняв за выходную величину скорость звука С. Тогда, применив формулу

(1.55), имеем:

Следовательно, при изменении температуры на 1К скорость звука изменяется на 0,6 м/с в ту же сторону.

Обратим вниманиена два обстоятельства.Во-первых, скорость звука очень мало зависит от количества водяного пара в воздухе, т.е. от влажности. Влияние влажности становится заметным лишь при достаточно высокой температуре, когда количество водяного пара в воздухе сильно возрастает. Поэтому обычно влиянием влажности пренебрегают. Во-вто- рых, формула (1.56), а значит, и дальнейшиевыведенныеиз неёформулы справедливытолькопризначенияхплотностивоздуха, неслишкомсильно отличающихсяотприземной.Поэтомуна большихвысотах акустический

64

метод должен применяться с учётом изменения плотности воздуха. В этих условиях начинает сказываться зависимость скорости звука от его частоты, чегопрактически ненаблюдаетсяв условиях приземной плотности.

Акустический термометр привлекателен прежде всего полным отсутствием тепловой инерции, поскольку в термометреотсутствует термометрическое тело. Поэтому акустический метод применяют в тех случаях, когда желательноизмерить короткопериодическиефлуктуации температуры.

Практически акустический метод измерения температуры можно применить следующим образом. На некотором расстоянии l друг от друга помещаются источник и приемник звука (обычно применяется ультразвук). Измеряется время прохождения акустическим сигналом расстояния l.

Погрешности акустических термометров. Основной погрешно-

стью является сильная зависимость времени прохождения акустическим сигналом расстояния l от скорости ветра. В самом деле, при распространении звука в движущейся среде скорость его распространения должна векторно складываться с проекцией скорости ветра на отрезок l. Даже принебольшой скоростиветра (около1м/с)погрешностьизмеренияможет достичь 1 - 2 градусов. (В главе 3 будет рассмотрен акустический анемометр, причём его погрешностью является влияние температуры на скорость распространения звука.) Для устранения этой погрешности можно воспользоватьсяустановкой, изображенной на рис. 1.28. На расстоянии l от излучателя И помещены с двух сторон два приемника П1 и П2.

Рис. 1.28. Акустическийтермометр

Проекцию скорости ветра на направление распространения звука обозначим через V. Определяется время прохождения акустическим сигналом расстояния до первого и второго приемников ( 1 и 2). Затем определяется сумма времен 1+ 2. Поскольку скорость ветра должна учитываться с разными знаками, можно написать:

65

Выполнив сложение и приняв во внимание С 2 V 2, имеем:

Последнеевыражение независит от V. Поэтому и погрешность, связаннаясо скоростьюветра, становитсяпри таком способеизмеренияпренебрежимо малой.

Практически суммированиевремен 1 и 2 может быть осуществлено методом обработки электрического сигнала с выдачей результата прямо нашкалуилинацифровойиндикатор.Такимобразом,наблюдательнедолжен производить измерения 1 и 2 отдельно.

Иногда для ликвидации ветровой погрешности применяют компенсационный способ - измерение скорости ветра каким-либо другим методомивычитаниеполученныхсигналов.Это,однако, болеесложныйметод.

66

Глава 2. ИЗМЕРЕНИЕ ВЛАЖНОСТИ ВОЗДУХА

2.1. Влажность. Основные понятия. Психрометрический метод измерения влажности

Подвлажностьювоздухапонимаютсодержаниевнёмводяногопара. Влажностьможетбытьохарактеризовананесколькимипараметрами,большинство из которых связаны между собой уравнениями, известными из курса метеорологии.Напомнимосновныехарактеристики влажности воздуха.

1.Абсолютная влажность а - масса водяного пара, содержащегося

вединице объема воздуха (г/м3 или кг/м3).

2.Парциальное давление водяного пара е. Измеряется в гектопас-

калях (гПа).

3.Давление насыщения Е - максимально возможное парциальное давление водяного пара при данной температуре воздуха. Давление насыщения связано с температурой воздуха формулой Магнуса:

где Е0 - давление насыщения при температуре 00С; t - температура по шкале Цельсия;

a и b - константы (для жидкой воды a = 7,63; b = 241,9).

4.Относительнаявлажностьf-отношениепарциальногодавления

кдавлению насыщения:

Обычно относительная влажность измеряется в процентах. Для вычислений используется формула (2.2).

5.Температура точки росы td (или Td) - температура, при которой водяной пар, содержащийся в воздухе, становится насыщенным, и относительнаявлажность достигает 100 %. При дальнейшем понижении температурыначинаетсяконденсацияводяногопара в видеросы или тумана.

6.Массовая доля водяного пара с - количество водяного пара (в кг)

водном килограмме влажного воздуха (кг/кг).

Приведенный перечень не является полным. Исчерпывающую ин-

67

формацию читатель может найти в учебниках по общей метеорологии (например “Курс общей метеорологии” Л.Т. Матвеева).

Из сказанного ясно, что для измерения влажности воздуха можно было бы, например, собрать водяной пар, содержащийся в известном объёме воздуха, определить его массу и, вычислив отношение массы водяного пара к объему воздуха, определить абсолютную влажность. Это прямой метод измерения, т.е. метод, при котором искомое значение измеряемой величины находят непосредственноизэксперимента. В применении кизмерениювлажности такой методполучил название весового метода. Его можно осуществить, пропуская влажный воздух через U-об- разные трубки, наполненные гигроскопическим веществом, т.е. веществом, поглощающим водяной пар. Тогда, определив изменение массы вещества за время опыта, можно определить массу поглощенного водяного пара. Дляопределенияобъема пропущенноговоздуха необходим газовый счётчик.

Однако весовой метод, как и все прямые методы, крайне неудобен для метеорологических измерений. Поэтому для измерения влажности обычно пользуются косвенными методами. Рассмотрим один из наиболее часто применяемых косвенных методов - психрометрический метод измерения влажности.

Суть метода заключается в измерении разности температур между сухим и смоченным термометрами - психрометрической разности. Представим себе термометр, у которого термометрическое тело (например, резервуар со ртутью) обернуто тонкой тканью - батистом и смочено дистиллированной водой (рис. 2.1). Тогда, если

tвлажность воздуха менее 100 %, вода будет испарятьсяс поверхности термометра. Следо-

68

Свяжем относительную влажность воздуха f с психрометрической разностью (t- t . Для этого рассмотрим процессы, происходящие вблизи поверхности смоченного термометра. Предположим, чтов некий момент времени, который мы примем за нулевой, термометр был смочен водой, имевшей температуру окружающего воздуха. Немедленно возник поток тепла Q1, и температура смоченного термометра стала понижаться (рис. 2.1). Сразу жевозникобратный поток тепла Q2 -от теплого воздуха к охлаждённому термометру и поток Q3 - от сухой части термометра (имеющей температуру окружающего воздуха!) к его смоченному термометрическомутелу. Померепонижениятемпературы смоченноготермометра потоки Q2 и Q3 возрастают, т.к. увеличивается разность температур между термометром и окружающей средой. Падение температуры термометра замедляется и через некоторое время наступает тепловое равновесие - сумма нагревающих потоков Q2 + Q3 становится равной охлаждающему потоку Q1 (рис. 2.2). Температура смоченного термометра стабилизируется. Равновесие будет сохраняться до тех пор, пока не испарится вода, содержащаяся в батисте. Когда это произойдет, поток Q1 станет равным нулю, охлаждениетермометра прекратится, и нагревающиепотоки скоро выровняют его температуру с температурой окружающего воздуха.

t

t’t

Рис. 2.2. Изменение температуры смоченноготермометра

Мы видим, чтотемпература смоченного термометра стабилизируетсяна участкеграфика, когда достигается равновесие:Q1 = Q2 + Q3. Именно в этот промежуток времени должно производиться снятие показаний термометров. Поэтому примем написанное уравнениебаланса тепловых потоков в качестве основного для вывода искомого соотношения.

69

Выведем уравнение психрометра для парциального давления (е) предположив, что резервуар имеет шарообразную форму. Тогда воспользуемся уравнением Максвелла для скорости испарения с поверхности капли (представим резервуар в виде большой капли):

где J - поток пара;

R - радиус резервуара;- плотность воздуха;

D-коэффициент диффузии водяногопара; с - массовая доля водяного пара;

r - расстояние от центра резервуара.

Знак минус перед правой частью означает, что поток направлен от резервуара. Заметив, что площадь поверхности резервуара S = 4 R2 и переходя от массовой доли к парциальному давлению, запишем:

где p - атмосферное давление.

Потоктепла получимумножениемпотока водяногопара на удельную теплотупарообразованияL:

где - коэффициент теплопроводности воздуха.

Поскольку теплообмен с окружающим воздухом идет через ту же поверхность, что и поток пара, величина S имеет тот же смысл.

Поток тепла Q3 запишем аналогично предыдущему:

70