
- •Часть 3. Динамика
- •Лекция 1 введение в курс динамики материальной точки и механической системы
- •1.1. Материальная точка
- •1.2. В каком смысле масса есть мера инертности?
- •1.3. Аксиомы классической динамики материальной точки
- •Первая или прямая задача
- •Вторая или обратная задача динамики
- •2.2. Алгоритм решения задач динамики точки
- •2.3. Примеры решения задач динамики точки
- •1. Основная задача внешней баллистики
- •2. Задача о коническом маятнике
- •3. Задача о динамическом давлении транспортного средства типа «трамвай» на рельсы (Как создавать образ математической модели) (рис. 2.3, 2.4)
- •Лекция 3 Динамика относительного движения точки
- •Теорема сложения скоростей
- •Теорема Кориолиса сложения ускорений
- •1. Об Эйлеровых силах инерции
- •2. Условия инерциальности системы координат
- •3. Условия относительного покоя
- •Лекция 4 примеры решения задач
- •1. Уклонение линии отвеса от направления на центр Земли Зависимость ускорения свободного падения от широты места
- •2. Отклонение падающих тел к востоку
- •3. Задача о размыве берегов рек
- •Лекция 5 примеры решения задач (продолжение) Задача о неинерциальном движении шарика вдоль трубки при ее вращении с постоянной .
- •Возможны три случая движения шарика вдоль трубки
- •Рассмотрим вариант зависания шарика
- •Рассмотрим 3-й вариант: решения задачи
- •Лекция 6
- •6.1. Введение в динамику системы. Масса механической системы
- •6.2. Способы определения положения центра масс системы
- •Частные случаи определения цм
- •1 . Метод симметрии (рис. 6.3)
- •2. Метод разбиения на тела (рис. 6.4)
- •3. Метод отрицательных масс (рис. 6.5)
- •Лекция 7
- •7.1. Введение в динамику систем постоянного состава
- •7.1.1. Свойства внутренних сил системы
- •7.1.2. Уравнения движения системы в форме Ньютона-Эйлера
- •7.2. Общие теоремы динамики системы
- •(2)Теорема о движении центра масс системы
- •(3) Теорема об изменении кинетического момента системы
- •Когда и где применяется эта теорема?
- •Лекция 8
- •8.1. Вычисления кинетической энергии системы
- •8.2. Кинетическая энергия тела при простейших его движениях
- •3. Плоское движение твердого тела
- •4. Сферическое движение твердого тела
- •5. Произвольное движение твердого тела.
- •Пример 2. Работа силы тяжести
- •9.4. Мощность и работа реакций идеальных связей
- •9.5. Мощность и работа диссипативных сил и пар сил как реакций неидеальных связей
- •Лекция 10
- •10.2. Радиус инерции
- •Что есть радиус инерции?
- •Лекция 11
- •11.1. Теоремы о движении центра масс системы и об изменении количества движений системы
Возможны три случая движения шарика вдоль трубки
Проанализируем их с точки зрения математики:
1)
,
.
В этом случае
– неоднородное гармоническое уравнение;
2)
,
– уравнение динамического равновесия
– шарик зависает в положении статического
равновесия;
3)
,
.
В этом случае
– неоднородное гиперболическое
уравнение.
Рассмотрим первый случай движения шарика:
.
Проведем математический анализ уравнения
.
Это линейное неоднородное дифференциальное уравнение второго порядка.
Вспомним, что утверждает математика на предмет решения такого рода уравнений? Запишем общую форму таких уравнений:
В
силу линейности уравнения (
…)
в дифференциальном отношении общее
решение пишется как сумма всех решений
от функций, составляющих правую часть
уравнения, включая и 0-функцию:
Действительно,
в так называемом однородном
уравнении
сумма двух функций дает ноль:
Здесь ноль
сумма двух функций – тоже функция
на всем промежутке изменения t.
В нашем случае
Так как это линейное уравнение, то его общее решение находится как сумма решений от каждого корня.
В
силу линейности однородного уравнения
решение будем искать в виде
– линейной
в дифференциальном отношении функции,
так как производная любой степени этой
функции пропорциональна самой функции.
Здесь
– характеристическое
уравнение.
В силу линейности однородного уравнения
Здесь
– комплексные функции, а
– комплексно сопряженные константы,
так как
есть действительная функция.
Три формы решения однородного гармонического уравнения
1-я:
.
Эта форма чаще всего применяется в теоретической физике, в электротехнике, в теории колебаний.
2-я:
.
Эта
форма получается из первой на основании
того, что
есть гармонические
функции. Здесь
уже есть действительные константы,
выражающиеся через
.
Эта форма применяется при решении прикладных задач механики и техники.
3-я:
– «амплитуда
– фаза»
применяется в основном в общей физике,
теории колебаний и в метрологии.
Здесь
– наблюдаемые величины.
Запишем
далее
при составлении общего решения по второй
форме.
Найдем
решение уравнения
.
В соответствии с принятым в математике
будем искать его методом
перебора функций:
а)
не годится;
б)
не годится;
в)
.
Тогда
.
Таким образом, общее решение неоднородного уравнения будет таким:
.
Удовлетворим
начальным
условиям:
при
,
,
,
,
.
Найдем частное решение рассматриваемого уравнения.
Здесь
Это
решение описывает гармонические
колебания относительно положения
,
с круговой частотой
.
Рассмотрим вариант зависания шарика
В
этом случае трубка продолжает вращаться
с
.
При этом
,
а шарик зависает в положении
.
Рассмотрим 3-й вариант: решения задачи
Общее решение неоднородного уравнения:
,
,
,
,
.
Здесь
– действительные постоянные.
,
,
.
.
.
,
.
В этом случае система “шарик с пружиной” будет, убыстряясь, растягиваться вдоль трубки по закону гиперкосинуса.
Подведем итоги.
Рассмотрев темы “Введение в динамику…”, “Динамика материальной точки”, “Динамика относительного движения точки” на протяжении четырех лекций и закончив первый модуль курса “Динамика точки и системы”, мы получили достаточное представление о предмете, содержании, методах и задачах раздела ТМ «Динамика».