Электромагнитные поля и волны
.pdfВариант 30.
Задача 1.
Плоская однородная электромагнитная волна распространяется в безграничной полупроводящей среде вдоль оси z. Известны:
амплитуда напряженности электрического поля частота источника поля удельная проводимость среды абсолютная диэлектрическая проницаемость абсолютная магнитная проницаемость .
Решение:
1. Определим коэффициент фазы β и коэффициент затухания α распространяющейся волны.
Коэффициент фазы β определяется в соответствии с выражением (6.7) [1]:
где
– круговая частота,
– тангенс угла диэлектрических потерь;
– абсолютная диэлектрическая проницаемость;
– абсолютная магнитная проницаемость;
Ф/м – электрическая постоянная, Ф/м;
Гн/м – магнитная постоянная, Гн/м; Подставив в вышеприведенное выражение исходные данные, определим
значение β:
1/м;
Коэффициент затухания α определяется из выражения (6.8) [1]:
.
Подставив исходные данные, определим значение α:
1/м;
2. Определим модуль и фазу ψ комплексного волнового сопротивления W.
Характеристическое сопротивление волны W определяется выражением
(6.11) [1]:
, где
– модуль комплексного волнового сопротивления;
– фаза комплексного волнового сопротивления.
Определим δ. Согласно (1.63) [1]:
, откуда
град.
Определим значение и ψ:
Ом;
град.
3. Запишем выражение для комплексных амплитуд и мгновенных значений напряженности электрического и магнитного полей. Комплексная амплитуда напряженности электрического и магнитного поля определяется выражением
(6.13) [1]:
.
Подставим в выражения исходные данные, получим:
В/м;
А/м.
Комплексное мгновенное значение напряженности электрического и магнитного полей получается доумножением комплексных амплитуд на множитель :
, .
Выражение для мгновенных значений напряженности электрического и магнитного поля будет иметь вид:
В/м;
А/м.
4. Определим расстояние Z0 , на котором амплитуда волны убывает в 1000 раз по формуле (6.30) [1]:
Прологарифмировав данное выражение и выразив Z0, получим:
м.
5. Определим значение фазовой скорости волны. Значение фазовой скорости волны определим по формуле (6.16) [1]:
м/с.
6. Определим длину волны в данной среде. Длину волны определим по формуле (6.17) [1]:
м.
Задача 2.
Дан прямоугольный волновод с поперечными размерами а = 0,04 м и b = 0,02 м. Тип распространяющейся волны H10.
Решение:
1. Определим критическую и выберем рабочую длину волны в волноводе. Критическую длину волны в волноводе определяем по формуле (10.12) [1]:
, где
m, n – индексы, определяющие тип поля; a, b – поперечные размеры волновода;
м.
Рабочая длина волны выбирается из условия одноволновости (10.25) [1]:
Чтобы сделать невозможным распространение волн высших типов во всем двукратном диапазоне волн, неравенства (10.25) [1] должны выполняться на самой короткой длине волны рабочего диапазона. Поэтому
м.
2. Выпишем компоненты поля волны заданного типа. Компоненты поля волны типа Н определяются выражениями (10.17б), [1]. Учитывая, что m=1 и n=0 получим:
Продольная составляющая поля:
Поперечные составляющие поля:
– амплитуда продольной составляющей магнитного поля;
– постоянная распространения (9.14), [1];
– волновое число;
– круговая частота.
3. Изобразим графически эпюры распределения векторов Е и Н вдоль соответствующих сторон волновода (рис.1).
рис. 1
Нарисуем эскиз, иллюстрирующий распределение токов проводимости и токов смещения (рис.2).
рис. 2
3. Определим передаваемую мощность, если амплитуда электрической составляющей поля в пучности равна 1 В/м, а также предельно допустимую мощность В/м).
Мощность, переносима z волной Н10 определяется выражением (10.26), [1]:
Учитывая, что |
|
Ф/м, |
Гн/м, получим: |
Вт.
Для определения |
подставим в формулу для |
значение |
В/м:
Вт.
5. Рассчитаем значение фазовой и групповой скорости в волноводе. Фазовая скорость определяется выражением (9.18), [1]:
м/с.
Групповая скорость определяется выражением (9.41), [1]:
м/с.
6. Определим типы волн, которые могут при выбранной длине волны распространяться в данном волноводе, а также при длине волны в четыре раза меньше, чем выбранная. Волна H10 является низшим типом волн, поэтому при выбранной длине волны может распространяться только этот тип волн. Определим, какие типы волн распространяются при длине волны в 4 раза меньше рабочей
м.
Свободное распространение электромагнитной волны в направляющей системе имеет место только при выполнении условия λ<λкр. Для определения типов волн, распространяющихся в волноводе, выразим из формулы для λкр значение одного из индексов (например, n).
Подставив в формулу вместо λкр значение рабочей длины волны, и задав значение индекса m, получим максимально возможное при этом значение n.
Округлять необходимо до минимального целого числа. В результате расчетов получим:
m |
n |
целое n |
0 |
3,077 |
3 |
1 |
3,036 |
3 |
2 |
2,91 |
2 |
3 |
2,687 |
2 |
4 |
2,338 |
2 |
5 |
1,794 |
1 |
6 |
0,684 |
0 |
7 |
поля не существует |
Существуют поля: H01, H02, H03, H10, H11, H12, H13, H20, H21…...H50, H51, H60.
Задача 3.
Согласовать линию с активной нагрузкой при следующих условиях: волновое сопротивление линии Zв = 50 Ом;
тип линии – коаксиальная; относительная диэлектрическая проницаемость диэлектрика ε = 2,2 ф/м; радиус проводника а = 2,5 мм;
верхняя граничная частота fв = 130 МГц; нижняя граничная частота fн = 45 МГц; перепад волновых сопротивлений q = 0,5;
значение модуля допустимого коэффициента отражения Рдоп = 0,08 Согласование провести ступенчатым переходом с максимально плоской
характеристикой.
Решение:
1. Определим количество ступеней перехода N и его общую длину Lп. Число ступеней перехода можно определить по формуле (19.4.18), [2]:
– волновое число на граничной (нижней) длине волны;
L – длина одной ступени перехода.
Определим L по формуле (19.4.11), [2]: |
, где |
м.
Отсюда получаем: м.
Определим волновое число на граничной (нижней) длине волны:
Определим количество ступеней перехода N:
Ближайшее целое N = 4, длина перехода: м. 2. Определим коэффициенты отражения от ступеней перехода Pi: Коэффициенты отражения определяем по формуле (19.4.15), [2]:
где в соответствии с выражением (19.4.2), [2]:
Определим коэффициенты отражения:
3. Определим волновые сопротивления Zвi и геометрические размеры каждой ступени.
Коэффициенты отражения и волновые сопротивления первой ступени при q<1 связаны соотношением (19.4.3), [2]:
Выразив Zв1, получим:
Ом.
Аналогичным образом получаем формулы для Zв2, Zв3 и Zв4:
Ом.
Ом.
Ом.
Определим геометрические размеры каждой ступени линии. Геометрические параметры коаксиальной линии и ее волновое сопротив-
ление связаны соотношением 245, [3]:
D – внутренний диаметр внешнего проводника; d – внешний диаметр внутреннего проводника;
Определим внешний диаметр коаксиальной линии, выразив его из формулы для Zв:
м.
Выразив из формулы для Zв диаметр внутреннего проводника d, получим:
Подставив исходные данные, получим:
мм;
мм.
мм.
мм.
4. Рассчитаем и построим частотную зависимость в полосе частот от 0,8fн до 1,2fв при числе точек не менее 20. Зависимость коэффициента отражения от длинны волны определяется выражением (19.4.6), [2]:
Так как получим: .
Подставив исходные данные, получим расчетную формулу:
Результаты расчета представлены в таблице, а график представлен на рис.3.
f, МГц |
|
|
|
36 |
0,123 |
42 |
0,094 |
48 |
0,067 |
54 |
0,044 |
60 |
0,026 |
66 |
0,013 |
72 |
0,005 |
78 |
0,001 |
84 |
0 |
90 |
0 |
96 |
0,001 |
102 |
0,004 |
108 |
0,011 |
114 |
0,023 |
120 |
0,04 |
126 |
0,062 |
132 |
0,089 |
138 |
0,118 |
144 |
0,148 |
150 |
0,177 |
156 |
0,202 |