2.11. Электромагнитная индукция. Основной закон электромагнитной индукции

Закон электромагнитной индукции (закон Фарадея – Максвелла): ЭДС электромагнитной индукции в контуре численно равна скорости изменения магнитного потока Ф_m сквозь поверхность, натянутую на этот контур, т. е.

 _ИНД = – .

Закон электромагнитной индукции можно также записать в форме

 _ИНД = – ,

где _потокосцепление электрической цепи.

Знак «минус» в выражении для ЭДС индукции объясняется правилом Ленца: При всяком изменении магнитного потока сквозь поверхность, натянутую на замкнутый проводящий контур, в контуре возникает индукционный ток такого направления, что его собственное магнитное поле противодействует изменению магнитного потока, вызвавшему индукционный ток (рис. 2.18).

Я вление электромагнитной индукции в неподвижном замкнутом проводнике объясняется тем, что переменное магнитное поле вызывает появление вихревого электрического поля, циркуляция напряжённости которого вдоль замкнутого проводящего контура L равна ЭДС электромагнитной индукции:

_ИНД .

Явление электромагнитной индукции в проводнике, движущемся в постоянном магнитном поле, объясняется действием силы Лоренца: разделение зарядов в проводнике (т.е. создание ЭДС) производится составляющей силы Лоренца, параллельной проводнику; составляющая, перпендикулярная проводнику, тормозит его движение (поэтому необходимо прикладывать внешнюю силу для создания ЭДС). Работа силы Лоренца в целом равна нулю.

2.12. Явление самоиндукции

Самоиндукцией называется возникновение ЭДС электромагнитной индукции в электрической цепи вследствие изменения потокосцепления самоиндукции.

 _С = – d_cdt,

где _с – потокосцепление самоиндукции рассматриваемого контура.

Индуктивностью контура называется положительная скалярная величина, численно равная потокосцеплению самоиндукции контура при силе тока в контуре 1 А.

Индуктивность зависит от размеров и формы контура и от магнитной проницаемости среды, в отсутствие ферромагнетиков не зависит от силы тока в контуре.

L = _c / I.

Индуктивность длинного соленоида

L = _^S / l = _n²V,

где  относительная магнитная проницаемость среды, заполняющей весь объём соленоида ,V = lS; l– длина соленоида, S – площадь одного витка, N – общее число витков, n - число витков, приходящихся на единицу длины соленоида.

ЭДС самоиндукции

 _С= – = – .

Если контур не деформируется и находится в неферромагнитной среде, то

 _С = – .

Электродвижущая сила самоиндукции противодействует, в соответствии с правилом Ленца, изменению тока в цепи, замедляя его убывание или возрастание.

При замыкании цепи начальный ток I₀=0 и зависимость силы тока от времени имеет вид

.

При отключении источника ЭДС (без изменения сопротивления R цепи) ток в цепи спадает по закону

,

где R - эквивалентное сопротивление цепи, включенное последовательно с индуктивностью, L - индуктивность цепи, - ЭДС источника, действующего в цепи.

Графики зависимости силы тока от времени приведены на рис. 2.19 и рис. 2.20.