Вопрос 29)
Закон индукции фарадея Φ = B · S · cos α ЭДС в тесла
Фарадей
экспериментально установил, что при
изменении магнитного потока в проводящем
контуре возникает ЭДС индукции, равной
скорости изменения магнитного потока
через поверхность, ограниченную контуром,
взятой со знаком минус
Для любого замкнутого контура индуцированная электродвижущая сила (ЭДС) равна скорости изменения магнитного потока, проходящего через этот контур.
Изменить магнитный поток через контур можно тремя способами:
изменить площадь контура;
изменить интенсивность магнитного поля;
изменить взаимную ориентацию магнитного поля и плоскости, в которой лежит контур.
Магнитное поле характеризуется также величиной, носящей название магнитного потока. Магнитный поток можно представить (если условиться изображать его графически) общим числом магнитных линий, проходящих через всю рассматриваемую поверхность. В частности, под магнитным потоком Ф, проходящим через площадь S, перпендикулярную магнитным линиям, понимают произведение величины магнитной индукции В на величину площади, которая пронизывается этим магнитным потоком.
Ф = ВS.
Вопрос 30
Волны – колебания распространяющиеся в пространстве с конечной скоростью.
Когеретные волны – волны, характеризующиеся одинаковой частотой и постоянством разности фаз в заданой точке пространства
Интерференция – явление взаимодействия в пространстве нескольких (двух или более) когерентных волн, при котором имеется усилие или ослабление результирющей волн в зависимости от того, в какой фазе волна оказывается в данной точке пространства
Опыт Юнга — эксперимент, проведённый Томасом Юнгом и ставший экспериментальным доказательством волновой теории света. Результаты эксперимента были опубликованы в 1803 году.
В опыте пучок света направляется на непрозрачный экран-ширму с двумя параллельными прорезями, позади которого устанавливается проекционный экран. Этот опыт демонстрирует интерференцию света, что является доказательством волновой теории. Особенность прорезей в том, что их ширина приблизительно равна длине волны излучаемого света. Ниже рассматривается влияние ширины прорезей на интерференцию.
Если исходить из того, что свет состоит из частиц (корпускулярная теория света), то на проекционном экране можно было бы увидеть только две параллельных полосы света, прошедших через прорези ширмы. Между ними проекционный экран оставался бы практически неосвещенным.
С другой стороны, если предположить, что свет представляет собой распространяющиеся волны (волновая теория света), то, согласно принципу Гюйгенса, каждая прорезь является источником вторичных волн.
Если вторичные волны достигнут линии в середине проекционного экрана, находящейся на равном удалении от прорезей, синхронно и в одной фазе, то на серединной линии экрана их амплитуды прибавятся, что создаст максимум яркости. То есть, максимум яркости окажется там, где согласно корпускулярной теории, яркость должна быть практически нулевой. Корпускулярная теория света является неверной, когда прорези достаточно тонкие, создавая тем самым интерференцию.
На определенном удалении от центральной линии, напротив, волны окажутся в противофазе — их амплитуды компенсируются, что создаст минимум яркости (темная полоса). По мере дальнейшего удаления от средней линии яркость периодически изменяется, возрастая до максимума и снова убывая.
На проекционном экране получается целый ряд чередующихся интерференционных полос, что и было продемонстрировано Томасом Юнгом.
РАЗНОСТЬ ХОДА лучей (в оптике) - разность оптических длин путей двух световых лучей, имеющих общие начальную и конечную точки. Понятие Разность хода лучей играет осн. роль в описании интерференции света и дифракции света. Расчёты распределения световой энергии в оптич. системах основаны на вычислении Разности хода проходящих через них лучей (или пучков лучей). Понятием Разности ходапользуются при описании волновых явлений разл. природы.
Условия максимума и минимума заключается в следуюещем
Амплитуда колебаний среды в данной точке максимальна если разность хода двух волн, возбуждающих колебания в этой точке, равна целому числу длин этих волн
Delta X = k* лямбда
Амплитуда колебаний среды в данной точке минимальна если разность хода двух волн возбуждающих колебания в этой точке равна нечетному числу полуволн
Delta X = (2k+1)лямбда/2