- •Оглавление
- •Введение
- •1.Основные определения
- •1.1.Классификация средств измерения параметров электромагнитных полей
- •1.2.Измеряемые параметры
- •2.Магнитометрические преобразователи
- •2.1.Классификация
- •2.2.Гальваномагнитные преобразователи
- •2.2.1.Первичные преобразователи Холла
- •2.2.2.Магниторезистивные преобразователи.
- •2.3.Индукционный преобразователь для измерения переменного магнитного поля.
- •2.3.1.Магнитные характеристики сердечников
- •2.3.2.Магнитная проницаемостью вещества
- •2.4.Магнитомодуляционные первичные преобразователи (феррозонды).
- •2.4.1.Феррозонд для измерения постоянного магнитного поля
- •2.4.2.Феррозонд для измерения низкочастотного магнитного поля
- •2.4.3.Феррозондовые градиентометры
- •2.4.4.Феррозондовый компас
- •2.4.5.Чувствительность и порог чувствительности феррозонда
- •2.5.Квантовые преобразователи
- •3.Первичные преобразователи для измерения параметров электрического поля
- •3.1.Контактный метод измерения электрического поля.
- •3.1.1.Хлорсеребряные первичные преобразователи
- •3.1.2.Контактные первичные преобразователи на основе углеродистых волокон
- •3.1.3.Примеры многокомпонентных контактных преобразователей
- •3.1.4.Схемы компенсации помех.
- •3.1.5.Способ автокомпенсации помехи
- •3.1.6.Автоматическая компенсация температурной погрешности контактных датчиков.
- •3.2.Модуляционный преобразователь напряженности магнитного поля.
- •3.3.Трансформаторный датчик для измерения переменного электрического поля
- •3.4.Измерение электрической проводимости воды
- •3.5.Коэффициенты формы
- •4.Методы измерения магнитного момента
- •4.1.Классификация методов измерения магнитных моментов
- •4.2.Одноточечный компонентный метод
- •4.3.Градиентный метод
- •4.4.Плоскостной, цилиндрический и сферический методы измерения магнитного момента
- •4.5. Определение магнитного момента при известных дистанциях между источником и приемником магнитного поля
- •4.6.Модульные измерения.
- •4.7.Потоковые методы
- •4.7.1.Использование колец Гельмгольца и способ параллелепипеда
- •4.7.2.Общие соотношения для потокового метода
- •4.7.3.Определение магнитного потока через произвольный кусочно-линейный контур
- •4.7.4.Практический пример
- •5.Первичные преобразователи интегрального вида
- •6.Магнитные и электрические меры
- •6.1.Меры магнитной индукции
- •6.1.1.Магнитная мера на основе обмотки с сердечником
- •6.2.Меры напряженности электрического поля
- •7.Методы натурных измерений электромагнитных полей морских объектов
- •7.1.Основные этапы развития электромагнитных полигонов
- •7.2.Методы проведения натурных измерений
- •7.3.Практический пример. Магнитный полигон немецкой фирмы sam Electronics
- •7.4.Магнитный траектограф
- •7.5.Контролируемые источники физических полей для тестирования полигонов
- •8.Пересчет электромагниных полей
- •8.1.Основные определения
- •8.2.Методы пересчета непосредственно по измеренным данным
- •8.2.1.Пересчет постоянного электрического поля
- •8.2.2.Пересчет постоянного магнитного поля
- •8.3.Пересчет поля методом фиктивных источников
2.2.Гальваномагнитные преобразователи
2.2.1.Первичные преобразователи Холла
Рассмотрим прямоугольную пластину из полупродника с электронной проводимостью и длиной , значительно большей ширины и толщины (Рис.1). К торцам пластины в направлении оси , посредством контактных электродов приложено напряжение . Под действием этого напряжения протекает ток .
При отсутствие вертикальной компоненты индукции магнитного поля ( ), плотность тока по сечению пластины (в плоскости XY) . При этом линии равного потенциала строго параллельны оси Y и разность потенциалов на измерительной электродах (их называют еще Холловскими электродами) (Рис.2.3).
Z
BZ
IX
d
Y
Ub
b
VY
VX
V
a
X
Ua
Рис.2.2
Рис.2.3.
Если , то перемещающиеся электроны под действием магнитной составляющей силы Лоренца ( ) будут отклоняться к одной из сторон пластины, и на измерительных электродах возникнет разность потенциалов , которая называется ЭДС Холла.
В скалярной форме . Учитывая, что , а ток , где - скорость направленного движения носителей, - концентрация носителей, - их заряды.
Картина линий плотности тока и эквипотенциальных линий при показана на рис.2.3.
Отклонение линий плотности тока от направления ОХ будет происходить до тех пор, пока электрическая составляющая силы Лоренца не уравновесит магнитную составляющую силы Лоренца , откуда
.
Тогда ЭДС Холла .
Датчик Холла является компонентно-ориентированным. ЭДС Холла максимальна, если измеряемое поле направлено вдоль оси Z.
При электронной проводимости полупроводника
,
где – концентрация электронов.
Поэтому и
,
где - коэффициент Холла.
Коэффициент Холла может быть выражен через подвижность носителей заряда и удельную электропроводимость в виде .
Знак коэффициента Холла совпадает со знаком носителей заряда.
В качестве полупроводниковых материалов, в которых эффект Холла проявляется наиболее сильно, применяют кремний ( ), германий ( ), антимонид ( ) или арсений индия ( ). Для данных материалов значение коэффициента Холла и подвижность носителей заряда приведены в табл. 2.2.
Таблица 2.2.
Коэффициент Холла и подвижность носителей заряда
Материал |
Коэффициент Холла -R , |
Подвижность электронов , |
Металл Si Ge InAs InSb InAs(пленка) InSb(пленка) |
10-4 106 103 100 55 100 400 |
10 1900 3900 27000 55000 10000 12000 |
Величина - называется чувствительностью датчика Холла.
Размеры преобразователей Холла достаточно малы. Полупроводниковые пластины имеют толщину порядка 10 –0 мкм и изготавливаются путем шлифования с последующим приклеиванием к фарфоровой подложке или напылением на подложку из слюды.
Принципиальная схема магнитометра компенсационного типа с датчиком Холла показана на рис. 3, где Е1 и Е2 – источники постоянного тока, r1 и r2 – резисторы, G- гальванометр, ДХ- датчик Холла, mA- миллиамперметр. ЭДС Холла компенсируется падением напряжения на части калибровочного сопротивления r2, через которое протекает постоянный ток.
Рис.2.4.
Максимальная чувствительность современных датчиков Холла доходит до 5 В/Тл. Порог чувствительности в настоящее время имеет значение полрядка 10 мкТл.
Основные достоинства датчиков Холла следующие:
это статический элемент, не требующий для регистрации магнитной индукции перемещения или вращения;
это компонентно-ориентированный преобразователь позволяет измерять проекции вектора индукции магнитного поля на заданное направление;
малые габаритные размеры (0.50.5мм2 у кристаллических и 1010 мкм у пленочных датчиков), позволяющие выполнять измерения в очень малых отверстиях и зазорах;
линейная зависимость (в больших диапазонах) выходного напряжения от управляющих величин (индукции измеряемого поля и тока);
простая зависимость выходного напряжения от произведения двух входных величин;
широкий частотный диапазон (теоретически от 01012Гц);
маломощное питание;
практически неограниченный срок службы.
К числу основных недостатков относятся:
1) сложная технология изготовления (практически невозможная в лабораторных условиях);
2) большой разброс параметров в пределах одной партии;
3) зависимость коэффициента Холла и сопротивления от температуры и как следствие нестабильность нуля;
Рекомендуемая область применения преобразователей Холла – измерение средних и сильных постоянных магнитных полей и переменных полей в области звуковых частот в диапазоне 10-2-10 Тл. Малогабаритные размеры позволяют использовать преобразователи Холла в щелях от 0.1 мм.