![](/user_photo/2706_HbeT2.jpg)
- •§ 2. Эффект Комптона. 46
- •Раздел 1. Основные положения оптики. § 1. Введение.
- •Почему мы видим именно в диапазоне 380 - 760 нм.? § 2. Электромагнитные волны.
- •§ 3. Поперечность электромагнитных волн.
- •§ 4. Решение волнового уравнения.
- •Комплексные функции.
- •Решения действительные и комплексные.
- •§ 5. Излучение диполя.
- •§ 6. Характеристики электромагнитных волн.
- •§ 7. Энергетические характеристики.
- •§ 8. Фотометрия и фотометрические величины
- •§ 9. Геометрическая оптика.
- •Преломление и отражение света.
- •Раздел 2. Интерференция света. § 1. Сложение волн.
- •Как сложить две комплексные величины?
- •Рассмотрим два случая:
- •§ 2. Опыт Юнга.
- •§ 3. Когерентность.
- •§ 4. Интерферометры.
- •§ 5. Интерференция в тонких пленках
- •§ 6. Многолучевая интерференция
- •§ 7. Применение интерференции
- •Голография. § 8. Основные методы получения и наблюдения интерференции.
- •Когерентность.
- •§ 2. Дифракция Френеля.
- •§ 3. Критерий Релея. Разрешающая способность оптических приборов.
- •Критерий Релея:
- •§ 4. Дифракция на пространственной решетке. Формула Вульфа - Бреггов.
- •§ 5. Голография.
- •Раздел 4. Распространение света в веществе. § 1. Классическая электронная теория движения оптических электронов.
- •§ 2. Дисперсия света.
- •§ 3. Поглощение света.
- •§ 4. Поляризация света.
- •§ 5. Поляризация света при отражении. Угол Брюстера.
- •§ 6. Двойное лучепреломление.
- •§ 7. Вращение плоскости поляризации.
- •§ 8. Рассеяние света в оптически неоднородных средах.
- •Раздел 5. Генерация света. § 1. Тепловое излучение.
- •§ 2. Характеристики теплового излучения.
- •§ 3. Закон Стефана-Больцмана и закон Вина. Формула Релея-Джинса.
- •§ 4. Формула Планка.
- •Раздел 6. Фотоны. § 1. Тормозное рентгеновское излучение.
- •§ 2. Фотоэффект.
- •§ 3. Опыт Боте.
- •§ 4. Эффект Комптона.
- •Раздел 7. Элементы квантовой оптики. § 1. Внешний фотоэффект.
- •§ 2. Эффект Комптона.
- •§ 3. Тепловое излучение. Закон Кирхгофа.
- •§ 4. Спектральная излучательная способность абсолютно черного тела.
- •§ 5. Законы теплового излучения.
- •§ 6. Оптическая пирометрия.
- •Яркостная температура.
§ 6. Оптическая пирометрия.
Пусть
для некоторого тела измерена энергетическая
светимость ( или ее часть в постоянном
темном угле)
,
степень черноты неизвестна поэтому
положили
.
Тогда разогреем абсолютно черное тело
до такой температуры, чтобы его
энергетическая светимость сравнилась
с измеренной, т.е.
.
Температура,
при которой энергетическая светимость
черного тела достигает величины
измеренной энергетической светимости,
называется радиационой температурой
.
Излучение
абсолютно черное тело подчиняется
закону Стефана-Больцмана:
Реально
же степень черноты тела всегда <1
и по закону
Кирхгофа оно излучает слабее черного
тела, поэтому, чтобы излучать энергию
на уровне измеренной температура тела
должна быть выше температуры абсолютно
черное тело
.
Измерение цветовой температуры.
Для
серых тел при термодинамическом
равновесии
.
Поэтому и к серым телам применим 1 закон
Вина. Определив длину волны, где
для
тела можно, используя соотношение для
абсолютно черное тело, найти цветовую
температуру
.
Для серых тел цветовая температура
совпадает с истинной. Более точный
способ нахождения Тц,
а также применимый для не серых тел
заключается в следующем :
сравниваются спектральные энергетические
светимости тела и абсолютно черное
тело на двух длинах волн:
.
Тогда температура находится из
соотношения
.
Цветовой температурой тела называется такая температура черного тела, при которой выполняются выше записанные соотношения.
Яркостная температура.
Можно
составить спектральные плотности
энергетической яркости, измеренные в
эксперименте и для абсолютно черное
тело т.е.
.
Яркостная
температура – это такая температура
абсолютно черное тело, при которой
яркость абсолютно черное тело сравнивается
с яркостью тела, измеряемой в эксперименте.
Обычно на опыте предполагается, что
источник излучения подчиняется закону
Ламберта, т.е.
не зависит от угла испускания излучения
.
Тогда от яркости перейти к спектральным
энергетическим светимостям, т.е.
,
на основании закона Кирхгофа :
,
используя распределение Планка,
получим: