28. Полный напор в жив сечении потока ж

Величина Н= z наз-ся полным или гидродинамическим напором. Напор – удельная энергия ж, т.е механ-я энергия, отнесенная к единице веса ж. Напор =(м)-СИ. Дж/м=Нм/Н=м

Напор – понятие энергетическое. Полная удельная энергия ж или полный напор Н складывается из удельной энергии положения или геометрического напора z, удельной энергии давления или пьезометрического напора p/ρg и удельной кинетич-ой энергии или скоростного напора . Н= z наз-ся полным напором, z - удельная потенциальная энергия жили потенциальный напор (гидростат-й напор, но это не совсем верно) Н=const вдоль линии тока. В соответствии с интегралом Бернулли (11) полная удельная мех энергия явл-ся суммой удельной потенциальной и удельной кинетической энергией и сохраняет свое значение вдоль линии тока. В общем случае удельная потенц-я энергия и удельная кинет-я энергии могут измен-ся, однако убыль одной из них в точности равна приращению другой.

Интеграл Бернулли (11) выражает з-н сохранения мех энергии при установившемся движении идеал ж линии тока. Если геом-й напор z<< , =Н=const вдоль л.т, след-но для практики вывод: с увелич-ем V давления понижается и наоборот с уменьшением скорости давление увеличивается.

29.Вывод Уравнение Бернулли

При равномерном движ-ии живое сечение потока явл-ся плоским, а линии тока параллельными. Выделим линию тока, к-я проходит через центры тяжести сечений и совпадает с осевой линией потока. Принимая параметры на линии тока z,p и V в кач-ве средних по соответствующим сечениям потока, на основании выражения (11) можно записать , =Н=const вдоль линии потока (1) – интеграл Бернулли для потока идеальной жид-ти. Здесь, в соот (1), z – геометр-й напор, отсчитываемый от плоск-ти сравнения до центра тяжести сечения, p-давление в центре тяжести сеч-я, V- скорость в сеч-ии, V=Q/S, одинаковая по всему сеч-ю, к-ю можно приписать к центру тяжести сеч-я, Н-полный напор в сеч потока. .

Изобразим фрагмент потока:

Рис.

Выделим в потоке 2 сечения. Гидродинамические параметры. Согласно интегралу Бернулли (1) полные напоры в этих сечениях будут одинаковы. Н₁=Н₂. Раскроем полные напоры: - ур-е Бернулли для стационарного потока жид-ти (идеальной): оно выр-т з-н сохранения полной удельной механ-ой энергии ж при ее движении от сеч 1-1 к сеч 2-2 и связывает скорость и давление в этих сечениях.

31.Гидравлические сопротивления. Виды гидравлических сопротивлений.

h_1-2 , где h_1-2 – потери напора от сеч 1-1 к сеч 2-2. Работа сил трения преобраз-ся в тепло, тепло рассеив-ся в окруж-ю среду, т.о происходит диссипация (рассеяние) части мех энергии потока ж. Факторы, обуслав-е потери напора в потоке вязкой ж наз-ся гидравлическими сопротивлениями. Различают 2 вида гидрав-х сопротив-ий: 1.Сопротивление трения по длине. Оно возникает в потоках с равномерным течением ж. Например: в прямой цилиндрич-ой трубе или в призматич-ом канале. При этом потери напора равномерно распределены по трубе трубы или канала. 2.Местные сопротивления. Они проявляются в местах деформации потока, где течение харак-ся резким изменением ?? скоростей. Конструктивно местные сопротивления представляют собой сужение и расширение труб, повороты труб, подключенные к трубам вентили, фильтры и т.д. Потери напора с местным сопрот-ем связаны с перемешиванием ж. Величина потерь напора на гидравлических сопротивлениях существенным образом зависит от режимов движения.