- •1. Электрический заряд.
- •1.Заряд любого тела может принимать только определенные дискретные значения, кратные элементарному заряду.
- •2 . Существуют два вида электрических зарядов - положительные и отрицательные.
- •2. Работа электростатического поля
- •3.Метод точечных зарядов
- •4.Теорема Остроградского – Гаусса.
- •5. Электростатическое поле диполя
- •7. Проводники и диэлектрики в электростатическом поле.
- •9. Постоянный электрический ток. Осн. Хар-тики эл тока. Эдс и напряжение. Закон Ома для однородного участка цепи в интегр и диффер формах. Эл-ское сопротивление. Проводимость.
- •11.Закон Ома для неоднородного участка цепи.Обобщенный закон Ома в интегр форме. Частные случаи. Правила Кирхгофа для расчета разветвленных цепей.
- •12. Классическая теория электропроводности металлов. Плотность тока. Законы Ома и Джоуля-Ленца. Трудности классической теории.
- •19. Теорема о циркуляции поля
- •18. Электромагнитная индукция.
- •21. Магнитные свойства вещества.
- •13.*Магнитное поле.
- •14*Закон Ампера.
- •16. *Закон Био-Савара-Лапласа.
9. Постоянный электрический ток. Осн. Хар-тики эл тока. Эдс и напряжение. Закон Ома для однородного участка цепи в интегр и диффер формах. Эл-ское сопротивление. Проводимость.
Э лектрическим током называется упорядоченное движение электрических зарядов. Сила тока I —скалярная физическая величина, равная отношению заряда dq, переносимого сквозь рассматриваемую поверхность за малый промежуток времени, к величине dt этого промежутка
Д ля хар-ки направления эл тока в разных точках рассматриваемой поверхности и распределения силы тока по этой поверхности служит вектор плотности тока j
Условия существования электрического тока: 1) наличие свободных носителей тока — заряженных частиц, способных перемещаться упорядоченно;
2) наличие эл поля, энергия кот должна каким-то образом восполняться источником тока.
Ф из вел, определ работой, кот совершают сторонние силы при перемещении единичного положительного заряда на участке 1-2, называется электродвижущей силой (ЭДС) действующей в цепи на этом участке:
Н апряжением U на участке 1—2 наз физ вел, численно равная суммарной работе совершаемой электростатическ и сторонними силами по перемещ единичн положит заряда на данном участке цепи:
З акон Ома в интегральной форме : сила тока, текущего по однородному металлическому проводнику, пропорциональна напряжению на концах проводника
К оэффициент пропорциональности в законе Ома R называется электрическим сопротивлением проводника.
Электр. Проводимость – величина обратная сопростивлению:
З акон Ома в дифференциальном виде для однородного участка
Где γ – удельная проводимость
1 0.Работа и мощность эл тока. Закон Джоуля-Ленца в интегральной и дифференциальной форме.
З акон Джоуля–Ленца в интегр форме: кол-во теплоты, выделяемое постоянным эл током на участке цепи, равно произвед квадрата силы тока на время его прохождения и электрическое сопротивление этого участка цепи.
У дельной тепловой мощностью тока w называется количество теплоты, выделяющееся за единицу времени в единице объема:
Это закон Джоуля – Ленца в диффер Форме.
11.Закон Ома для неоднородного участка цепи.Обобщенный закон Ома в интегр форме. Частные случаи. Правила Кирхгофа для расчета разветвленных цепей.
З акон Ома для неоднородного участка цепи в интегральной форме является обобщенным законом Ома:
Ч астные случаи. Закон Ома для замкнутой цепи:
С лучай короткого замыкания: , R=0
З акон Ома для однородного участка цепи:
ЭДС, действующая в разомкнутой цепи
1 правило Кирхгофа
2 правило Кирхгофа
12. Классическая теория электропроводности металлов. Плотность тока. Законы Ома и Джоуля-Ленца. Трудности классической теории.
С огласно теории Друде–Лоренца, электроны в металлах образуя электронный газ, обладающий свойствами идеального газа и обладают той же энергией теплового движения, что и молекулы одноатомного газа.
Д рейфовая скорость электрона в металле:
К концу свободного пробега электрон под действием поля приобретает дополнительную кинетическую энергию, которая при соударении электрона с ионом полностью передается решетке.
<Ek>=mev2max/2=e2λ2/(2meu2кв);
ω=z<Ek>ne(uкв/λ)·<Ek>=e2λne/(2meu2кв)E2=γE2, где
Трудности классической теории.
1 ) Оценка среднего пробега электронов. Чтобы получить величины удельной проводимости, совпадающие с опытными данными, следует принимать значение длины пробега в сотни раз больше межатомных расстояний в кристалле.
2 ) <uкв>~корень(T);
γ~<uкв>-1~1/корень(T);
ρ~корень(T), но
ρ=ρ0αT.
3) Теплоёмкость металла складывается из теплоемкости кристаллической решетки и теплоемкости электронного газа. Поэтому удельная теплоемкость металла должна быть существенно выше теплоемкости диэлектриков, у которых нет свободных электронов, что противоречит эксперименту.
З акон Ома для неоднородного участка цепи в интегральной форме является обобщенным законом Ома:
Закон Ома для однородного участка цепи:
З акон Джоуля–Ленца в интегр форме: кол-во теплоты, выделяемое постоянным эл током на участке цепи, равно произвед квадрата силы тока на время его прохождения и электрическое сопротивление этого участка цепи.
У дельной тепловой мощностью тока w называется количество теплоты, выделяющееся за единицу времени в единице объема:
Это закон Джоуля – Ленца в диффер Форме.