- •Электричество и магнетизм
- •1. Общие методические указания
- •2. Самостоятельная работа
- •3. Требования, предъявляемые к решению задач
- •4. Рабочая программа.
- •5. Основные законы и формулы по электромагнетизму
- •6. Примеры решения задач
- •7. Задачи для решения в аудитории.
- •8. Задачи для самостоятельного решения. Задание № 1
- •Задание № 2
- •Задание № 3
- •9. Вопросы для самоконтроля
- •10. Таблица вариантов
- •11. Физические постоянные и табличные данные
- •12. Литература:
- •13. Содержание
- •1. Общие методические указания……………… ….…. 3
- •426069, Г. Ижевск, ул. Студенческая, 11
6. Примеры решения задач
1. Два шарика одинакового объема, обладающие массой 0,6·10-3 г каждый, подвешены на шёлковых нитях длиной 0,4 м так, что их поверхности соприкасаются. Угол, на который разошлись нити при сообщении шарикам одинаковых зарядов, равен 600. Найти заряд и силу электрического отталкивания.
Дано: m = 0,6·10-3 г = 0,6·10-7 кг; L= 0,4 м; α = 600; q1 = q2 = q.
Найти: q, F.
Решение: В результате электростатического отталкивания заряды разойдутся на расстояние равное 0,4 м. Используя условие равновесия, запиш ем: .
Найдём проекции сил на оси Х и Y. На ось Х:
. (1);
на ось Y:
(2).
Поделим уравнение (1) на уравнение (2), получаем: . Учитывая что , где k = 9·109 Н·м2/Кл2, получим:
, откуда: .
Сделаем подстановку числовых данных:
= 7,8·10-9 Кл.
При этом сила отталкивания шариков будет равна:
.
Ответ: Fk = 3,4·10-6 Н, q = 7,8·10-9 Кл.
2. Вычислить ускорение, c которым разлетаются два электрона, находящиеся в вакууме на расстоянии 1 мм друг от друга.
Дано: q = 1.6·10-19 Кл; r = 1 мм = 10-3 м.
Найти: а.
Решение. По закону Кулона электроны, находящиеся на расстоянии r, взаимодействуют (отталкиваются) с силой:
, (1)
Под действием этой силы в соответствии со вторым законом Ньютона электрон приобретает ускорение: , (2), где m – масса электрона.
Тогда с учетом (1) и (2) ускорение равно: ;
Подставим числовые значения:
≈ 2,5· 108 (м/с2 ).
Ответ: а = 2,5·108 м/с2.
3. Электрическое поле создано длинным цилиндром радиусом 1 см, равномерно заряженным с линейной плотностью 20 нКл/м. Определить разность потенциалов двух точек этого поля, находящихся на расстоянии 0,5 см и 2 см от поверхности цилиндра в средней его части.
Дано: R = 1 cм = 10-2 м; τ = 20·10-9 Кл/м; а1= 0,5 см = 5·10-3 м;
а2 = 2·10-2 м.
Найти: φ1 - φ2
Решение. Для определения разности потенциалов воспользуемся соотношением между напряженностью поля и градиентом потенциала: . (1)
Для поля с осевой симметрией, каким является поле цилиндра, это соотношение можно записать в виде:
, или d = - Edr. (2)
Интегрируя это выражение, найдем разность потенциалов двух точек, отстоящих на расстояниях r1 и r2 от оси цилиндра:
. (3)
Так как цилиндр длинный и точки взяты вблизи его средней части, то для выражения напряженности поля можно воспользоваться формулой напряженности поля, создаваемого бесконечно длинным цилиндром: .
Подставив это выражение для Е в (3), получим:
Или (4)
Выразим τ и в единицах системы СИ:
τ = 20 нКл/м = 2·10-8 Кл/м; м/Ф.
Так как величины r1 и r2 входят в формулу (4) в виде отношения, то их можно выразить в любых, но только одинаковых единицах: см; см.
Подставим числовые значения в (4):
= 250 В.
Ответ: 250 В.
4. Определить ускоряющую разность потенциалов, которую должен пройти в электрическом поле электрон, обладающий скоростью 106 м/с, чтобы его скорость возросла в 2 раза.
Дано: v1 = 106 м/с; v2/v1 = n = 2.
Найти: 2 - 1 = U.
Решение. Ускоряющую разность потенциалов можно найти, вычислив работу А сил электростатического поля по перемещению электрона. Эта работа определяется произведением заряда электрона на разность потенциалов: А = eU. (1)
Работа сил электростатического поля в данном случае равна изменению кинетической энергии электрона:
(2)
где T1 и T2- кинетические энергии электрона до и после
ускорения, m – масса, v1 и v2 - начальная и конечная скорости электрона. Приравняв правые части равенств (1) и (2),
получим: или: ,
где Отсюда искомая разность потенциалов:
(3)
Подставим числовые значения физических величин и выполним вычисления:
Ответ: U = 8,53 В.
5. Конденсатор емкостью 3 мкФ был заряжен до разности потенциалов 40 В. После отключения от источника тока конденсатор был соединен параллельно с другим незаряженным конденсатором емкостью 5 мкФ. Какая энергия израсходуется на образование искры в момент присоединения второго конденсатора к первому?
Дано: С1 = 3 мкФ; С2 = 5мкФ; U1 = 40 В
Найти: W'
Решение. Энергия W', израсходованная на образование искры:
, (1)
где W1- энергия, которой обладал первый конденсатор до присоединения к нему второго конденсатора; W2 - энергия, которую имеет батарея, составленная из первого и второго конденсаторов. Энергия заряженного конденсатора определяется по формуле: , (2)
где С - электроёмкость, а U- разность потенциалов на обкладках конденсатора.
Подставив в формулу (1) выражения для энергий W1 и W2 в соответствии с формулой (2) и принимая во внимание, что общая емкость параллельно соединенных конденсаторов равна сумме емкостей отдельных конденсаторов, получим:
(3)
где С1 и С2- емкости первого и второго конденсаторов; U1 - разность потенциалов, до которой был заряжен первый конденсатор; U2 - разность потенциалов на зажимах батареи конденсаторов.
Учитывая, что заряд после присоединения второго конденсатора остался прежний, выразим разность потенциалов U2 следующим образом:
Подставив выражение для U2 в формулу (3), получим:
После простых преобразований найдем:
Подставляем числовые значения:
= 1,5 мДж.
Ответ: W' = 1,5 мДж.
6. Сила тока в проводнике сопротивлением 20 Ом нарастает в течение времени 2 сек. по линейному закону от I0 = 0 до I = 6 А. Определить теплоту, выделившуюся в этом проводнике Q1 за первую и Q2 за вторую секунды, а также найти их отношение.
Дано: R = 20 Ом; Δt = 2 с; I = 6 А.
Найти: Q1; Q2;
Решение. Запишем закон Джоуля-Ленца в виде: dQ =I2Rdt (1).
Здесь сила тока I является некоторой функцией времени, а именно: I = kt, (2), где k – коэффициент пропорциональности, численно равный приращению силы тока в единицу времени, т.е: А/с.
С учетом (2) формула (1) примет вид: (3)
Для определения теплоты, выделившейся за промежуток времени , выражение (3) надо проинтегрировать в пределах
от t1 до t2:
При определении теплоты, выделившейся за первую секунду,
пределы интегрирования равны t1 = 0, t2 = 1 c. Следовательно:
Дж.
За вторую секунду t2 = 2 c, t1 = 1 c:
= 420 Дж.
Отсюда:
т.е. за вторую секунду выделится теплоты в 7 раз больше, чем за первую.
7. По проводу, согнутому в виде квадрата со стороной 10 см, течет ток силой 100 A. Найти магнитную индукцию В в точке пересечения диагоналей квадрата.
Дано: I = 100 А; а = 10 см = 0,1 м.
Найти: В
Р ешение: Расположим квадратный виток в плоскости чертежа (см. рисунок). Согласно принципу суперпозиции индукция магнитного поля В в центре квадратного витка будет равна векторной сумме индукций магнитных полей, создаваемых каждой стороной квадрата в отдельности:
(1)
В точке пересечения диагоналей квадрата все векторы индукции магнитного поля от каждой из сторон рамки будут расположены перпендикулярно плоскости витка и направлены ‹‹от нас››. Кроме того, из соображений симметрии следует, что абсолютные значения этих векторов одинаковы по величине и направлению: В1= В2= В3= В4. Это позволяет векторное равенство (1) заменить скалярным: В = 4В1. (2)
Магнитная индукция В1 поля, создаваемого отрезком прямолинейного провода с током, выражается формулой:
(3)
Учитывая, что и (см. рис.),
формулу (3) можно переписать в виде:
Подставив это выражение для В1 в формулу (2), находим:
Заметив, что , а (), получим:
Подставив числовые значения физических величин, проведем вычисления:
мТл
Ответ: В = 1,13 мТл
8. Плоский квадратный контур со стороной 10 см, по которому течет ток 100 A, свободно установился в однородном магнитном поле с индукцией 1 Тл. Определить работу, совершаемую внешними силами при повороте контура относительно оси, проходящей через середину его противоположных сторон, на угол: 1) φ1 = 900; 2) φ2 = 30. При повороте контура сила тока в нем поддерживается постоянной.
Дано: а = 10 см; I = 100 A; В = 1 Тл; 1 = 900; 2 = 30.
Найти: А1, А2.
Решение. Как известно, на контур с током, помещенном в магнитное поле, действует момент сил: , (1)
где рm- магнитный момент контура; φ - угол между магнитным моментом рm, вектор которого направлен по нормали к плоскости контура, и направлением индукции магнитного поля В.
По условию задачи, в начальном положении контур свободно установился в магнитном поле. При этом момент сил, действующих на контур с током, равен нулю (М = 0), а значит, φ = 0, т.е. вектора и совпадают по направлению.
Если внешние силы выведут контур из положения равновесия, то возникший момент сил, определяемый формулой (1), будет стремиться возвратить контур в исходное положение.
Против этого момента и будет совершаться работа внешними силами. Так как момент сил переменный (зависит от угла поворота φ), то для расчета работы применим формулу в дифференциальной форме: .
Подставив в эту формулу выражение М по (1) и, учитывая, что pm = IS = Ia2, где I – сила тока в контуре; S = a2 – площадь контура, получим: .
Взяв интеграл от этого выражения, найдем работу при повороте рамки на конечный угол :
. (2)
1) Найдем работу при повороте рамки на угол φ1 = 900:
. (3)
Выразим числовые значения величин в единицах СИ:
I = 100 A; В = 1 Тл; а = 10 см = 0,1 м и подставим в (3):
= 1 Дж.
2) Вычислим работу при повороте рамки на угол φ2 = 30. Учитывая, что угол φ2 мал, а для малых углов sin φ ≈ φ, выражение (2) принимает вид:
(4)
Выразим угол φ2 в радианах. После подстановки в (4)
числовых значений величин находим:
= 1,37·10-3 Дж = 1,37 мДж.
Отметим, что задача могла быть решена и другим способом. Известно, что работа внешних сил по перемещению контура с током в магнитном поле равна произведению силы тока в контуре на изменение магнитного потока через контур:
,
где Ф1 – магнитный поток, пронизывающий контур до перемещения; Ф2 – то же, но после перемещения контура.
В случае φ1 = 900 поток Ф1 = BS, а Ф2 = 0. Следовательно,
,
что совпадает с полученным выше результатом (3).
9. Электрон, пройдя ускоряющую разность потенциалов 400 В, попал в однородное магнитное поле напряженностью 103 А/м. Определить радиус кривизны траектории и частоту обращения электрона в магнитном поле. Вектор скорости электрона перпендикулярен линиям напряженности магнитного поля.
Дано: U = 400 В; H = 103 А/м;
Найти: R; f.
Решение. Радиус кривизны траектории электрона определим, исходя из следующих соображений: на движущийся в магнитном поле электрон действует сила Лоренца (действием силы тяжести можно пренебречь). Сила Лоренца перпендикулярна вектору скорости и, следовательно, сообщает электрону нормальное ускорение:
, или , (1)
где е – заряд, v- скорость, m - масса электрона; В - индукция магнитного поля; R - радиус кривизны траектории электрона; - угол между направлением вектора скорости и вектором (в данном случае, следовательно ).
Из формулы (1) находим: (2)
Входящий в равенство (2) импульс mv может быть выражен через кинетическую энергию электрона: (3)
Но кинетическая энергия Т электрона, прошедшего ускоряющую разность потенциалов U, определяется равенством:
Подставив это выражение в формулу (3), получим:
Магнитная индукция В связана с напряженность H магнитного поля в вакууме соотношением , где - магнитная постоянная. Подставив найденные выражения для В и mv в формулу (2), определим: (4)
Выразим все величины, входящие в формулу (4), в единицах системы СИ: m = 9.11∙10-31 кг; е = 1,60∙10-19 Кл; U = 400 B, Гн/м; H = 103 А/м. Подставим эти значения в формулу (4) и произведем вычисления:
= 5,37∙10-2 м = 5,37 см.
Для определения частоты обращения f воспользуемся формулой, связывающей частоту со скоростью и радиусом траектории электрона:
(5)
Подставив выражение (2) в формулу (5), получим для радиуса кривизны электрона:
, или .
Подставим все величины, входящие в эту формулу, в единицах системы СИ и произведем вычисления:
Ответ: R = 5,37 см; f = 3,52107 с-1
10. Резонанс в колебательном контуре, содержащем конденсатор С1 емкостью 1 мкФ, наступает при частоте 400 Гц. Когда параллельно конденсатору С1 подключили еще один конденсатор емкостью С2, резонансная частота становится равной 100 Гц. Найти емкость конденсатора С2.
Дано: С1 = 1 мкФ; f1 = 400 Гц; f2 = 100 Гц.
Найти: С2
Решение. Резонанс в приемном колебательном контуре наступает при условии, когда собственная частота колебаний контура становится равной частоте вынужденных колебаний, возбуждаемых внешним передатчиком. При этом амплитуда электромагнитных колебаний в контуре становится максимальной. Частота вынужденных колебаний, равная собственной частоте колебательного контура, называется резонансной частотой.
Резонансная частота ν1 в колебательном контуре, содержащем только один конденсатор С1, определяется формулой Томсона: (1)
где L – индуктивность катушки в колебательном контуре.
Когда к конденсатору С1 подключили параллельно второй конденсатор С2, емкость образованной батареи конденсаторов стала равна С1+С2, и при этом резонансная частота f2 стала равной: (2)
Обе частоты f1 и f2, а также емкость С1 известны. Неизвестна индуктивность катушки L и искомая емкость С2. Если исключить из этих двух уравнений индуктивность L, то получим одно уравнение с одним неизвестным - ёмкостью С2. Для этого необходимо поделить левые и правые части уравнений (1) и (2) соответственно. Выполним эти действия:
, .
Отсюда: , и, наконец:
. Задача решена в общем виде.
Переведем заданные величины в систему СИ: 1 мкФ = 10-6 Ф.
Подставим численные значения в полученную формулу и произведем вычисления:
= 1,5·10-5 Ф.
Ответ: С2 = 1,5·10-5 Ф.