
- •Міністерство освіти і науки україни національна металургійна академія україни
- •Б.Б. Потапов тепломассообмен Днепропетровск нМетАу 2009
- •Раздел 1. Введение в теорию теплообмена
- •1.1. Способы и механизмы переноса теплоты
- •Перенос теплоты теплопроводностью
- •1.1.2. Перенос теплоты конвекцией
- •1.1.3. Излучение
- •1.2. Основные понятия и определения
- •1.3. Основные законы переноса теплоты.
- •1.3.1. Теплопроводность
- •1.3.2. Конвективный теплообмен
- •1.3.3. Лучистый теплообмен
- •1.3.4. Теплопередача
- •Раздел 2. Теплопроводность
- •2.1. Общие положения теории теплопроводности
- •2.1.1. Теплопроводность веществ
- •2.1.2. Дифференциальное уравнение теплопроводности Фурье и условия однозначности
- •2.2. Теплопроводность и теплопередача при стационарном режиме
- •2.2.1. Теплопроводность и теплопередача через плоскую стенку
- •2.2.2. Влияние переменности на распределение температуры в пластине
- •2.2.3. Теплопроводность и теплопередача в цилиндрической стенке
- •2.2.4. Критический диаметр цилиндрической стенки
- •2.2.5. Теплопередача через стенки произвольной формы
- •2.2.6. Пути интенсификации теплопередачи
- •2.3. Теплопроводность при нестационарном режиме
- •2.3.1. Решение задач нестационарной теплопроводности методом разделения переменных
- •2.3.2. Исследование решения уравнения теплопроводности при условии
- •2.3.3. Исследование решения дифференциального уравнения теплопроводности при
- •2.3.4. Метод расчета нагрева(охлаждения) тел по графикам
- •2.3.5. Охлаждение тел конечных размеров.
- •Конечной длины
- •В уравнении множители правой части находятся по формулам или графикам, причем в качестве определяющих линейных размеров берется половина высоты цилиндра Rz и радиус цилиндра r0.
- •2.3.6. Численные методы решения задач теплопроводности
- •Решение дифференциального уравнений теплопроводности мкр для граничных условий II рода.
- •2.3.7. Приближенные методы решения задач теплопроводности
- •Метод тепловой диаграммы. В основу метода тепловой диаграммы положено уравнение теплового баланса для всего нагреваемого тела.
- •Раздел 3. Конвективный теплообмен
- •3.2. Элементы теории подобия
- •3.2.1. Числа гидродинамического подобия
- •3.3. Теплообмен при естественной конвекции
- •3.3.1. Аналитическое решение задачи теплообмена при свободном ламинарном движнии вдоль вертикальной пластины
- •3.3.2. Теплообмен при свободной конвекции в большом объеме
- •3.3.3.Теплообмен при свободном движении в ограниченном пространстве
- •3.4. Вынужденная конвекция при течении жидкости в трубах и каналах
- •3.4.1. Теплоотдача при ламинарном режиме течения
- •3.4.2. Теплоотдача при турбулентном режиме течения
- •3.4.3. Теплоотдача при переходном режиме движения жидкости
- •3.4.4. Теплоотдача при течении жидкости в изогнутых трубах
- •3.4.5. Теплообмен при продольном омывании труб
- •Теплообмен при поперечном обтекании труб
- •3.6. Теплообмен при поперечном обтекании пучков труб
- •3.7. Теплообмен при обтекании плоской поверхности
- •3.8. Теплообмен при кипении
- •3.8.2. Закономерности зарождения, роста, отрыва и движения паровых пузырей
- •3.8.3. Кривая кипения
- •3.8.4. Кипение жидкости в большом объеме
- •3.8.5. Кризисы кипения
- •3.8.6. Пузырьковое кипение при вынужденной конвекции
- •3.8.7. Теплообмен при плёночном режиме кипения
- •3.9. Теплообмен при конденсации пара
- •3.9.1. Характеристика процесса конденсации
- •3.9.2.Основные уравнения подобия и расчетные формулы
- •3.9.3. Влияние на теплоотдачу при конденсации различных факторов
- •4.Теплообмен излучением
- •4.1. Общие положения лучистого теплообмена
- •4.1.1. Описание процесса
- •4.1.2. Определение основных понятий
- •4.1.3. Поглощательная, отражательная и пропускательная способность тела
- •4.1.4 Эффективное и результирующее излучение
- •4.1.5. Основные законы теплового излучения
- •4.2. Угловые коэффициенты и методы их определения
- •4.3. Лучистый теплообмен между телами, разделенными прозрачной средой
- •4.3.1. Теплообмен обособленного тела с окружающей средой
- •4.3.2. Лучистый теплообмен между двумя поверхностями, образующих замкнутую систему
- •4.3.3. Теплообмен излучением при наличии экрана
- •4.3.4. Лучистый теплообмен между “n” поверхностями, образующими замкнутую систему
- •4.4. Теплообмен излучением в поглощающей газовой среде
- •4.4.1. Особенности поглощающих и излучающих сред
- •4.4.2. Лучистый теплообмен между газом и оболочкой
- •4.4.3. Теплообмен излучением между двумя поверхностями, разделенными поглощающим газом
- •4.5. Особенности теплообмена излучением в металлургических печах
- •4.6. Радиационно-конвективный теплообмен и теплопередача
- •Раздел 5. Теплообменные аппараты
- •5.1. Общие положения
- •5.2. Основы теплового расчета рекуперативных теплообменников
- •5.2.1. Уравнение теплового баланса рекуператора
- •5.2.2. Уравнение передачи теплоты в рекуперативном теплообменнике
- •5.2.3. Определение средней разности температур между греющим и нагреваемым теплоносителями
- •5.2.4. Конечные температуры теплоносителей
- •5.3. Основы теплового расчета регенераторов
3.4.2. Теплоотдача при турбулентном режиме течения
При турбулентном режиме течения (Re104) вследствие интенсивного перемешивания температура в ядре потока практически постоянная, а резкое ее изменение имеет место только в при стенном ламинарном слое. При таких условиях свободное движение в поперечном сечении канала практически не развивается, а интенсивность теплоотдачи полностью определяется величинами, которые характеризуют вынужденное движение потока.
На основании опытных данных для прямых труб рекомендуется следующая формула:
(3.43)
За определяющую температуру здесь принята средняя температура жидкости, а за определяющий размер – внутренний диаметр трубы или эквивалентный диаметр канала.
Согласно физическим представлениям этого процесса интенсивность теплоотдачи зависит от степени турбулентности потока, физических свойств жидкости и направления теплового потока.
Надежность формулы проверена для значений Re 5106. Для относительно коротких труб (L/d50), когда стабилизация теплообмена не наступила, необходимо ввести поправку L, величина которой выбирают из таблицы 3.3.
Таблица 3.3. Значения поправочного коэффициента для начального участка
L/d Re |
1 |
2 |
5 |
10 |
15 |
20 |
30 |
40 |
1104 |
1.65 |
1.50 |
1.34 |
1.23 |
1.17 |
1.13 |
1.07 |
1.03 |
2104 |
1.51 |
1.40 |
1.27 |
1.18 |
1.13 |
1.10 |
1.05 |
1.02 |
5104 |
1.34 |
1.27 |
1.18 |
1.13 |
1.10 |
1.08 |
1.04 |
1.02 |
1105 |
1.28 |
1.22 |
1.15 |
1.10 |
1.08 |
1.06 |
1.03 |
1.02 |
1106 |
1.14 |
1.11 |
1.08 |
1.05 |
1.04 |
1.02 |
1.02 |
1.01 |
3.4.3. Теплоотдача при переходном режиме движения жидкости
Переходной режим течения наблюдается при значениях числа подобия Рейнольдса 2103 Re 104 . Вследствие сложности процесса, обусловленного одновременным проявлением особенностей ламинарного и турбулентного режимов в потоке, пока не удалось сделать надежных обобщений для расчетов теплоотдачи в этом режиме. Приближенно рассчитать коэффициенты теплоотдачи в этом режиме можно по формуле:
(3.44)
Значения постоянной В выбирают из таблицы 3.4.
|
2.2 |
2.3 |
2.5 |
3 |
3.5 |
4 |
5 |
7 |
9 |
B |
2.2 |
3.6 |
4.4 |
7.5 |
10 |
12.2 |
16.5 |
24 |
30 |
3.4.4. Теплоотдача при течении жидкости в изогнутых трубах
При движении в
изогнутых трубах в жидкости возникают
центробежные силы, создающие в поперечном
сечении циркуляционные токи. В результате
возникает сложное движение жидкости
по винтовой линии. Экспериментально
установлено, что такая циркуляция
возникает при
для прямой трубы.
Для определения
при течении жидкости в винтовых змеевиках
предложена формула:
, (3.45)
где d - диаметр трубки; R - радиус закругления змеевика.
Если
,
то пользуемся формулой для ламинарного
движения жидкости по прямой трубе.
При
расчеты теплоотдачи следует вести по
формуле для турбулентного режима течения
в прямых трубах. В этой области имеет
место ламинарный режим движения жидкости
с циркуляцией потока внутри трубы.
При
наблюдается турбулентное течение
жидкости при наличии циркуляции. Граница
перехода к такому течению может быть
определена по выражению:
(3.46)
Для этой области расчет ведут по формуле для турбулентного режима движения с коррекцией на циркуляцию изг::
изг = 1+1,8d/R (3.47)