- •Государственное образовательное учреждение высшего
- •Научный редактор
- •Введение
- •1. Термодинамический анализ процессов в теплоэнергетических установках
- •1.1. Обобщенная схема теплоэнергетической установки
- •1.1.1. Работа измерения давления в потоке при расширении
- •1.1.2. Работа изменения давления в потоке при расширении в адиабатных процессах
- •1.1.3. Изображение работы изменения давления в потоке
- •Произвольных процессов расширения
- •1.1.4. Работы изменения давления в потоке при сжатии
- •1.1.5. Работа изменения давления в потоке для адиабатных процессов сжатия
- •1.1.6. Изображение работы изменения давления в потоке
- •Произвольных процессов сжатия
- •Вопросы для самоподготовки к главе 1
- •2. Эксергия в потоке
- •Вопросы для самоподготовки к главе 2
- •3. Первый закон термодинамики для потока
- •3.1. Основные понятия и характеристики потока
- •3.2. Уравнение первого закона термодинамики для потока
- •Анализ первого закона термодинамики для потока
- •Вопросы для самоподготовки к главе 3
- •4. Истечение газа и пара через сопло
- •4.1. Расчет соплового канала
- •Особенности расчета соплового канала при истечении реальных газов и паров
- •4.2. Адиабатное истечение через сопло с потерями
- •4.3. Торможение. Параметры заторможенного потока
- •Методика расчета соплового канала при истечении через него веществ с начальной скоростью больше нуля
- •Вопросы для самоподготовки к главе 4
- •5. Дросселирование газов, паров и жидкостей
- •5.1. Анализ процесса дросселирования
- •5.2. Эффект Джоуля – Томсона
- •Вопросы для самоподготовки к главе 5
- •6. Смешение газов и паров
- •6.1. Смешение в объёме
- •6.2. Смешение в потоке
- •6.3. Смешение при заполнении объёма
- •Вопросы для самоподготовки к главе 6
- •7. Циклы паротурбинных установок
- •7.1. Анализ возможности практической реализации цикла Карно в области влажного насыщенного водяного пара
- •7.2. Цикл пту на перегретом паре и сжатии рабочего тела в области жидкости
- •7.3. Методика расчета цикла простой пту Расчет обратимого цикла пту
- •Определение теплоты, подведенной в цикле пту
- •Определение теплоты, отведенной из цикла пту
- •Тепловой баланс цикла пту
- •Расчет необратимого цикла пту
- •7.3.1. Система кпд цикла пту
- •7.4. Влияние параметров рабочего тела на тепловую экономичность пту
- •7.4.1. Влияние начального давления на тепловую экономичность пту
- •7.4.2. Влияние начальной температуры на тепловую экономичность пту
- •7.4.3. Влияние конечного давления на тепловую экономичность пту
- •7.5. Цикл пту с вторичным перегревом пара
- •Выбор давления вторичного перегрева пара
- •7.5.1. Методика расчета обратимого цикла пту с вторичным
- •7.5.2. Методика расчета необратимого цикла пту с вторичным перегревом пара
- •7.6. Регенеративный цикл пту
- •7.6.1. Методика расчета обратимого регенеративного цикла пту
- •Определение долей отборов пара на подогреватели
- •Определение теплоты, подведенной в цикле пту
- •Теплота, отведенная из цикла пту
- •Техническая работа расширения пара в турбина
- •Термический кпд цикла пту
- •7.6.2. Методика расчета необратимого регенеративного цикла пту
- •Определение долей отборов пара на подогреватели
- •Определение теплоты, подведенной в цикле пту
- •Теплота, отведенная из цикла пту
- •Техническая работа расширения пара в турбина
- •Кпд цикла пту
- •7.6.3. Анализ экономичности регенеративного цикла пту
- •7.6.4. Выбор оптимальных давлений отборов пара турбины на регенеративные подогреватели пту
- •Особенности расчета регенеративных пту с подогревателями поверхностного типа
- •7.7. Теплофикационные циклы пту
- •7.7.1. Методика расчета теплофикационного цикла пту
- •7.8. Особенности циклов пту аэс
- •7.8.1. Термодинамические особенности цикла аэс на насыщенном водяном паре
- •1) Удаление капельной влаги из пара позволяет осуществлять нагрев пара без резкого изменения объема;
- •2) Снижается расход греющего пара на пароперегреватель, так как на испарение влаги расходуется больше теплоты, чем на перегрев пара.
- •1) Степень сухости пара на выходе из чнд (хКдоп0,88) должна иметь допустимое значение, при этом хКдоп для чвд может быть меньше 0,88 в зависимости от высоты лопаток последних ступеней чвд турбины;
- •7.8.3. Термодинамические особенности двухконтурного цикла аэс на насыщенном водяном паре
- •7.8.4. Термодинамические особенности трехконтурного цикла аэс на перегретом водяном паре
- •7.8.5. Термодинамические особенности цикла аэс с газовым теплоносителем
- •7.8.6. Эксергетический анализ тепловой экономичности цикла пту
- •Вопросы для самоподготовки к главе 7
- •8. Циклы газотурбинных установок
- •8.1. Анализ тепловой экономичности разомкнутого цикла гту
- •8.1.1. Влияние параметров рабочего тела на тепловую экономичность идеального цикла гту
- •8.1.2. Влияние параметров рабочего тела на тепловую экономичность реального цикла гту
- •8.2. Регенеративный цикл гту
- •8.3. Регенеративный цикл гту с двухступенчатым сжатием и расширением рабочего тела
- •8.4. Эксергетический анализ гту
- •Вопросы для самоподготовки к главе 8
- •9. Циклы парогазовых установок
- •9.1. Цикл пгу с котлом-утилизатором
- •9.2. Цикл пгу с низконапорным парогенератором
- •9.3. Цикл пгу с высоконапорным парогенератором
- •9.4. Полузависимая пгу
- •Вопросы для самоподготовки к главе 9
- •10. Циклы холодильных установок и тепловых насосов
- •10.1. Цикл воздушной холодильной установки
- •Анализ тепловой экономичности обратимого цикла вху
- •Анализ тепловой экономичности реального цикла вху
- •10.2. Паро-компрессорная холодильная установка
- •Методика расчета идеального цикла пкху
- •Реальный цикл пкху
- •10.3. Паро-компрессорный цикл теплового насоса
- •Вопросы для самоподготовки к главе 10
- •11. Циклы двигателей внутреннего сгорания
- •11.1. Принцип работы поршневых двс
- •11.2. Термодинамический анализ циклов двс
- •11.3. Термодинамический анализ циклов двс с подводом теплоты к рабочему телу при постоянном объеме
- •11.4. Термодинамический анализ циклов двс с подводом теплоты к рабочему телу при постоянном давлении
- •11.5. Термодинамический анализ цикла двс со смешанным подводом теплоты к рабочему телу
- •11.6. Сравнение термодинамической экономичности циклов двс
- •Сравнение экономичности двс при одинаковых значениях q1 и допустимых величинах
- •Сравнение экономичности двс при одинаковых значениях q1 и Рмах
- •Вопросы для самоподготовки к главе 11
- •12. Циклы воздушных реактивных двигателей
- •12.1. Цикл прямоточного врд
- •12.2. Цикл турбокомпрессорного врд
- •Вопросы для самоподготовки к главе 12
- •Заключение
- •Заключение
- •Библиографический список
- •Оглавление
- •Чухин Иван Михайлович
- •Часть 2
- •153003, Г. Иваново, ул. Рабфаковская, 34.
- •153025, Г. Иваново, ул. Дзержинского, 39.
5. Дросселирование газов, паров и жидкостей
Дросселированием называется необратимый процесс снижения давления, без совершения технической работы и без изменения кинетической энергии видимого движения потока вещества при перетекании вещества из области с высоким давлением в область с низким давлением.
Процессы дросселирования имеют место при регулировании и измерении расходов рабочих тел, снижении их температур и давления и т.д. Процесс дросселирования обусловлен наличием препятствия на пути движения потока по каналу, которое вызывает деформацию (мятее) потока.
Рассмотрим наиболее наглядный пример дросселирования потока газа (пара) в канале трубопровода, разделённом перегородкой с отверстием малого размера по отношению к поперечному сечению канала (рис. 5.1).
Такие перегородки носят название диафрагмы. Диафрагмы используются для измерения расхода вещества, движущегося по каналу.
Площади поперечного сечения канала до и после перегородки одинаковые. При прохождении потока через малое отверстие диафрагмы поток сужается, скорость его растёт, давление и энтальпия понижаются, аналогично истечению через сопло. За узким сечением поток расширяется и на достаточно удалённом расстоянии от диафрагмы заполняет всё сечение и происходит торможение потока, при этом уменьшается скорость, растёт энтальпия и повышается давление. В мертвых зонах до и после диафрагмы образуются вихри, обусловливающие потери давления и работоспособности рабочего тела.
Поскольку процесс дросселирования быстротечен, его можно считать, идущим без теплообмена с окружающей средой q=0. В этом процессе практически отсутствует изменение кинетической энергии потока, т.к. площади сечений канала одинаковы, а увеличение удельного объема газа за счет снижения давления уменьшает кинетическую энергию потока на очень малую величину по отношению к численным значениям энтальпий, поэтому считают, что c1=c2. Нет совершения технической работы lт=0 и нет работы изменения давления в потоке lо=0. Уравнение первого закона термодинамики для 1 и 2 сечений канала будет иметь вид
, (5.1)
для данного процесса q=0, c2=c1, lт=0, тогда окончательно имеем:
. (5.2)
Таким образом, в результате адиабатного процесса дросселирования энтальпия вещества в начале и конце процесса одинакова. При этом необходимо отметить, что это не изоэнтальпный процесс. Энтальпия вещества при дросселировании в промежуточных состояниях этого процесса изменяется, но результат дросселирования не зависит даже от того, за счёт чего оно происходит, вызвано ли оно клапаном, диафрагмой, пористой перегородкой и т.п. Конечное состояние вещества при адиабатном дросселировании и при c1=c2 определяется значениями начальной энтальпии и величиной конечного давления.
Наглядно продемонстрировать физическую природу снижения давления в процессе дросселирования можно, условно разбив процесс дросселирования на два необратимых адиабатных процесса (рис.5.2): 1-й – расширения (как в сопле) и 2-й – сжатия (как в диффузоре). Необратимость адиабатных процессов 1А и А2 смещает точку 2 в область Р2<Р1 при h1=const.
Таким образом, адиабатный процесс дросселирования есть необратимый процесс (ΔSс>0) понижения давления без совершения работы изменения давления потока и без изменения энтальпии. При этом нельзя путать понятие адиабатного процесса дросселирования с изоэнтропным (s=const) – адиабатным процессом. Дросселирование – это типичный необратимый процесс с увеличением энтропии системы и потерей работоспособности – эксергии рабочего тела.