5. Просветление оптики и получение
высокопрозрачных покрытий и селективных
оптических фильтров.
d
•Сущность метода заключается в том, что поверхности линз покрываются тонкими пленками, создающими интерференционные явления. При этом накладываются когерентные световые лучи,
отраженные от границ раздела воздух-пленка и пленка-стекло. Толщину пленки d и показатели преломления стекла и пленки n
можно подобрать так, чтобы интерферирующие в отраженном потоке
лучи гасили друг друга. Обычно толщина просветляющего слоя |
|
составляет |
d |
|
|
|
4 |
падающей световой волны. Тогда оптическая разность хода |
|
отраженных лучей равна |
,что соответствует условию минимума при |
|
|
• интерференции. В результате достигается четкое изображение, и |
|
уничтожаются блики. |
2 |
Добиться одновременного гашения в |
|
отраженном свете всех длин волн невозможно, поэтому это делают для волн с (наиболее восприимчивой глазом длины волны). В связи с этим объективы с просветленной оптикой имеют синевато- фиолетовый оттенок. 555 нм
Min интерференции
Тонкая пленка окислов
6.Получение высокоотражающих
электрических зеркал
Для получения коэффициента отражения R 0,99
(такие зеркала используются в лазерных резонаторах) надо нанести 11 – 13 слоев.
Способы представления гармонических колебаний
Гармонические колебания можно представить несколькими способами:
аналитический: |
x Acos(ω0t φ) |
υx υm cos(ω0t φ) |
ax am sin(ω0t φ) |
графический; |
|
геометрический, с помощью вектора амплитуды (метод векторных диаграмм).
Рассмотрим подробнее геометрический способ, с помощью вектора амплитуды (метод
векторных диаграмм).
x Acos(ωt φ0 ) |
Ox – опорная прямая |
x0 Acosφ0 |
|
x Acos(ωt φ0 ) |
x0 Acosφ0 |
Вращающийся вектор амплитуды полностью характеризует гармоническое колебание.
Проекция кругового движения на ось у, также совершает гармоническое колебание
y Asin(ωt φ)
Пусть точка одновременно участвует в двух
гармонических колебаниях одинакового периода,
направленных вдоль одной прямой.
x1 A1 cos(ω0t φ1) x2 A2 cos(ω0t φ2 )
Такие два колебания называются когерентными, их разность фаз не
зависит от времени:
φ2 φ1 const
x1 A1 cos(ω0t φ1) x2 A2 cos(ω0t φ2 )
Ox – опорная прямая A1 – амплитуда 1-го
колебания φ1 – фаза 1-го
колебания.
AA1 A2
-результирующее колебание, тоже гармоническое, с частотой ω:
x Acos(ωt φ)