- •Электростатическое поле для заряженных проводников. Электростатическая индукция. Электростатическая защита.
- •Электроёмкость
- •Конденсаторы
- •Соединения конденсаторов.
- •Энергия электростатического поля. Энергия электрического поля
- •Электродвижущая сила. Сторонние силы.
- •Правила Кирхгофа
- •Работа и мощность тока. Закон Джоуля — Ленца
Электроёмкость
Рассмотрим заряженный уединенный проводник, находящийся в неподвижном диэлектрике (вдали от заряженных тел и других проводников). При сообщении ему некоторого заряда последний распределяется по его поверхности с различной плотностью s. Однако характер этого распределения зависит не от общего заряда q, а только от формы проводника. Каждая новая порция зарядов распределяется по поверхности проводника подобно предыдущей. Т.о., s изменяется пропорционально q. Между зарядом проводника q и его потенциалом U существует прямая пропорциональность:
q = CU (1)
Коэффициент С зависит только от размеров и формы проводника, а также от диэлектрической проницаемости окружающего диэлектрика и ее распределения в пространстве.
Он называется емкостью уединённого проводника.
Пример: Для уединенного проводящего шара радиуса R, несущего заряд q и находящегося в однородной среде с относительной диэлектрической проницаемостью e потенциал
U = q/4pe0eR,
oткуда С = 4pe0eR. (2)
Из последней формулы видно, что ни от материала проводника, ни от формы и размеров возможных полостей внутри проводника его электроёмкость не зависит.
За единицу электроёмкости в СИ, называемой фарадой (Ф), принимается электроёмкость такого уединённого проводника, потенциал которого изменяется на один вольт при сообщении ему заряда в один кулон: 1Ф=1К/В.
Конденсаторы
для того чтобы проводник обладал большой емкостью, он должен иметь очень большие размеры. На практике, однако, необходимы устройства, обладающие способностью при малых размерах и небольших относительно окружающих тел потенциалах накапливать значительные по величине заряды, иными словами, обладать большой емкостью. Эти устройства получили название конденсаторов.
Если к заряженному проводнику приближать другие тела, то на них возникают индуцированные (на проводнике) или связанные (на диэлектрике) заряды, причем ближайшими к наводящему заряду Q будут заряды противоположного знака. Эти заряды, естественно, ослабляют поле, создаваемое зарядом Q, т. е. понижают потенциал проводника, что приводит (см. (93.1)) к повышению его электроемкости.
Конденсатор состоит из двух проводников (обкладок), разделенных диэлектриком. На емкость конденсатора не должны оказывать влияния окружающие тела, поэтому проводникам придают такую форму, чтобы поле, создаваемое накапливаемыми зарядами, было сосредоточено в узком зазоре между обкладками конденсатора. Этому условию удовлетворяют (см. § 82): 1) две плоские пластины; 2) два коаксиальных цилиндра; 3) две концентрические сферы. Поэтому в зависимости от формы обкладок конденсаторы делятся на плоские, цилиндрические и сферические.
Соединения конденсаторов.
Конденсатор характеризуется, так же "пробивным напряжением" - разностью потенциалов между его обкладками, при которой может произойти его пробой, т.е. электрический разряд через слой диэлектрика в конденсаторе. Величина пробивного напряжения зависит от свойств диэлектрика, его толщины и формы обкладок.
Для получения больших электроёмкостей конденсаторы соединяют параллельно, рис.15. C1
1 C2 2
C3 Рис. 15.
Пусть электроёмкость конденсаторов С1, С2,…Сn.
В этом случае общим для всех конденсаторов является напряжение U и мы имеем: q1 = С1U, q2= С2 U ,…
Суммарный заряд, находящийся на батарее, равен
q = Sqi = USCi
и поэтому емкость батареи
C = q/U = SCi.
Емкость батареи конденсаторов, соединенных параллельно, равна сумме емкостей отдельных конденсаторов. Допустимое напряжение на батарее будет равно меньшему допустимому напряжению из всех конденсаторов.
Если к концам батареи последовательно соединенных конденсаторов приложить разность потенциалов U, то крайние пластины зарядятся разноименными зарядами ± q. Вследствие электростатической индукции на всех промежуточных пластинах индуцируются заряды, также численно равные ± q, как это показано на рис.16.
С1 С2 С3
+q -q +q -q +q -q
Рис.16.
Т.е. при последовательном соединении одинаковым для всех конденсаторов является заряд q, равный полному заряду батареи, и мы можем записать : U1=q/C1, U2=q/C2 ,…
Напряжение же батареи будет равно сумме напряжений на отдельных конденсаторах:
U = = q,
Поэтому 1/С = S1/Ci
При последовательном соединении конденсаторов суммируются обратные величины емкостей. В этом случае напряжение на каждом конденсаторе будет меньше напряжения на батарее, и поэтому допустимое рабочее напряжение батареи будет больше, чем у одного конденсатора. В отдельных случаях используют смешанное соединение конденсаторов.