- •Раздел 3. Динамика
- •Глава 14. Введение в динамику.
- •14.2 Законы механики Галилея – Ньютона.
- •15. Дифференциальные уравнения движения материальной точки. Принцип Даламбера для материальной точки. Две основные задачи динамики точки.
- •15.2. Дифференциальные уравнения движения материальной точки в проекциях на оси естественного трехгранника.
- •15.3. Принцип Даламбера для материальной точки
- •15.4. Две основные задачи материально точки
- •15.5. Интегрирование дифференциальных уравнений движения материальной точки
- •16. Общие теоремы динамики точки
- •16.1. Количество движения и кинетическая энергия точки. Импульс силы.
- •16.2. Теорема об изменении количества движения точки.
- •16.3. Момент количества движения точки относительно центра и оси. Теорема об изменении момента количества движения точки (теорема моментов)
- •16.4. Работа силы. Мощность
- •16.5. Примеры вычисления работы.
- •16.6. Теорема об изменении кинетической энергии точки
- •17. Свободные прямолинейные колебания материальной точки
- •17.1. Свободные горизонтальные колебания точки
- •17.2. Свободные вертикальные колебания груза
- •18. Относительное движение материальной точки
- •18.1. Дифференциальные уравнения движения материальной точки в неинерциальной системе отсчета.
- •18.2. Частные случаи относительно движения точки
- •19. Момент инерции.
- •19.1. Момент инерции твердого тела. Радиус инерции.
- •19.2. Момент инерции твердого тела относительно параллельных осей (теорема Гюйгенса)
- •19.3. Момент инерции простейших твердых тел и плоских фигур
- •19.4. Центробежные моменты инерции. Понятие о главных осях инерции тела
- •20. Общие теоремы динамики системы
- •20.1 Вводные определения и дифференциальные уравнения движения
- •20.2 Теоремы об изменении количества движения и теорема о движении центра масс
- •20.3 Теорема об изменении кинетического момента
- •20.4 Теорема об изменении кинетической энергии
- •21. Приложение теорем динамики системы к динамике твердого тела
- •21.1. Дифференциальные уравнения поступательного движения твердого тела
- •21.2. Определение динамических реакций подшипников при вращении твердого тела вокруг неподвижной оси
- •21.3 Дифференциальные уравнения плоскопараллельного (плоского) движения твердого тела
- •21.4 Элементарная теория гироскопа
- •21.5 Дифференциальные уравнения движения твердого тела вокруг неподвижной точки (сферического движения)
- •22. Начала аналитической механики
- •22.1 Введение
- •22.2 Принцип возможных перемещений
- •22.3 Принцип Даламбера. Общее уравнение динамики
- •22.4 Уравнения Лагранжа второго рода
- •22.5 Принцип Гамильтона – Остроградского
- •22.6 Обобщенное уравнение энергии
- •23. Малые колебания консервативной системы около положения равновесия
- •23.1 Кинетическая и потенциальная энергия малых колебаний
- •23.2 Понятие об устойчивости равновесия
- •23.3 Малые свободные колебания системы с одной степенью свободы
- •23.4 Малые свободные колебания системы с двумя степенями свободы
- •24. Теория удара
- •24.1 Исходные предположения и основной закон
- •24.2 Упругий и неупругий удары. Коэффициент восстановления
- •24.3 Общие теоремы при ударе
21. Приложение теорем динамики системы к динамике твердого тела
Дифференциальные уравнения поступательного движения твердого тела. Дифференциальное уравнение вращения твердого тела вокруг неподвижной оси.
Определение динамических реакций подшипников при вращении твердого тела вокруг неподвижной оси.
Дифференциальные уравнения плоскопараллельного (плоского) движения твердого тела.
Элементарная теория гироскопа.
Дифференциальные уравнения движения твердого тела вокруг неподвижной точки (сферического движения). Дифференциальные уравнения движения свободного твердого тела.
21.1. Дифференциальные уравнения поступательного движения твердого тела
При поступательном движении твердого тела все его точки движутся так же, как и центр масс, поэтому дифференциальные уравнения движения центра масс тела являются дифференциальными уравнениями поступательного движения твердого тела:
Здесь - масса тела;
- координаты центра масс тела;
- проекции внешних сил на оси координат.
По дифференциальным уравнениям поступательного движения можно решать два основных типа задач на поступательное движение твердого тела.
по заданному движению твердого тела определять главный вектор приложенных к нему внешних сил и
по заданным внешним силам, действующим на тело и начальным условиям движения находить кинематические уравнения движения тела.
Изучение поступательного движения твердого тела, таким образом, сводится к изучению движения отдельной материальной точки, имеющей массу этого тела.
Дифференциальное уравнение вращения твердого тела вокруг неподвижной оси.
Рассмотрим твердое тело, вращающееся вокруг неподвижной оси с угловой скоростью(рис.32)
Рис. 32
Кинетический момент данного тела относительно оси будет
Реакции иподпятникаи подшипникаBявляются внешними силами, но их моменты относительно осиравны нулю. Тогда по теореме об изменении кинетического момента системы, получим,или
Таким образом,
(8.1) |
Уравнение (8.1) представляет собой дифференциальное уравнение вращательного движения твердого тела: произведение момента инерции тела относительно оси вращения на угловое ускорение равно алгебраической сумме моментов внешних сил относительно оси.
21.2. Определение динамических реакций подшипников при вращении твердого тела вокруг неподвижной оси
Рис. 33
Рассмотрим твердое тело, вращающееся вокруг неподвижной оси под действием приложенных к нему внешних задаваемых сил. Пусть тело, в рассматриваемый момент имеет угловую скоростьи угловое ускорение. Так как, то(рис. 33).
Составим вначале суммы проекций на координатные оси сил инерции. Проведем для точки радиус – вектор.
Рассмотрим произвольную точку тела. Для нее сила инерции, где- касательная сила инерции;
- нормальная сила инерции.
|
Так как , то
|
В проекциях на оси координат:
,, |
(а) |
. Так как
, то |
.
В проекциях на оси координат:
,, |
(б) |
Суммируя равенства (а) и (б), получим:
|
По определению координат центра масс
,, где
- масса тела.
Тогда
,. |
(в) |
Найдем сумму моментов сил инерции относительно координатных осей.
,. |
, так как линии действия этих сил проходят через ось. |
Тогда
|
Так как ,- центробежные моменты инерции, а
- момент инерции тела относительно оси, то
|
(г) |
Расстояние между подпятникоми подшипникомобозначим.
Согласно принципа Даламбера заданные силы, силы реакций и силы инерции находятся в равновесии в любой момент времени. Составим для этой системы сил шесть уравнений равновесия с учетом равенств (в) и (г):
|
(8.2) |
Установим условия, при которых динамические составляющие реакций подшипников равны нулю. Чтобы получить эти условия, приравняем нулю сумму членов, зависящих от сил инерции в каждом из уравнений
|
Решая эту систему относительно и, получим,,
т.е. устанавливаем, что центр тяжести тела должен находиться на оси его вращения.
|
Решая эту систему относительно и, получим,это означает, что ось вращениятела должна быть главной осью инерции тела для начала координат.
Таким образом установлено, что динамические составляющие реакций подпятника и подшипника равны нулю в том случае, если ось вращения тела является главной центральной осью инерции тела.