Лабы Физика 2 семестр / Лабораторая работа №2.7 новая

ЛАБОРАТОРНАЯ РАБОТА № 2.7

«ИЗУЧЕНИЕ ЭЛЕКТРОСТАТИЧЕСКОГО ПОЛЯ»

ЦЕЛЬ РАБОТЫ: экспериментальное изучение электростатического поля и его описание с помощью силовых линий и эквипотенциальных поверхностей.

1. ТЕОРЕТИЧЕСКАЯ ЧАСТЬ

Взаимодействующие тела могут притягиваться друг к другу или отталкиваться. Это может быть обусловлено наличием не только гравитационной массы у тел, но и характеристики, названной электрическим зарядом (ЭЗ).

Существует два типа электрических зарядов: положительные и отрицательные. Электрические заряды обладают следующими свойствами:

1. Одноименные заряды отталкиваются друг от друга:

2. Разноименные притягиваются друг к другу:

Рис. 1.

Все тела в природе способны наэлектризовываться, т.е. приобретать электрические заряды. Всякий процесс заряжения сводится к разделению зарядов, при котором на одном из тел появляется избыток положительного заряда, а на другом – избыток отрицательного. В наэлектризованном (заряженном) теле число электронов и протонов различно. В незаряженном теле число электронов и протонов равно между собой.

При электризации электрический заряд изменяется не непрерывным и произвольным образом, а только на строго определенное значение, равное или кратное минимальному количеству электричества, называемому элементарным электрическим зарядом.

Наименьшая по массе стабильная частица, обладающая элементарным электрическим отрицательным зарядом, называется электроном, положительная – протоном.

e =1,6 ×10⁻¹⁹ Кл

m_e = 9,11×10⁻³¹ кг

Заряд протона положителен и по модулю равен заряду электрона.

p =1,6 ×10⁻¹⁹ Кл

m_p =1,67×10⁻²⁷ кг

Заряд тела, состоящего из N заряженных частиц, кратен целым значениям заряда электрона:

Q = ±Ne,

где N – избыток или недостаток электронов.

Закон сохранения заряда: Алгебраическая сумма электрических зарядов любой замкнутой системы остается неизменной, какие бы процессы не происходили внутри этой системы.

Сила взаимодействия двух заряженных макротел существенно зависит от распределения зарядов в пространстве, обычно пренебрегают атомарной дискретностью заряда, считая его непрерывно распределенным в пределах тела. При описании взаимодействия заряженных тел пользуются понятием «поле» (теория близкодействия в современной физике). Поле играет роль передатчика взаимодействия между телами. Четкого всеобъемлющего определения понятия «поле» не существует, но общепринято рассматривать поле как вид существования материи, существование которого обнаруживается посредством его видимого силового действия на тела или посредством приборов. В общем случае, силы и моменты сил, действующие между объемными взаимодействующими заряженными телами, сложным образом зависят от размеров, формы, взаимного положения тел в пространстве и от распределения ЭЗ в пределах тел. Простейшим выражением, описывающим силу взаимодействия неподвижных заряженных тел, является закон Кулона (Г. Кавендиш в 1773 г. и Ш. Кулон в 1785 г.) для точечных тел в однородной изотропной среде – тел, размерами которых можно пренебречь по сравнению с расстоянием между ними в среде, свойства которой одинаковы во всех направлениях:

(1)

где r₁₂ – расстояние между зарядами q₁ и q₂; ε - относительная диэлектрическая проницаемость среды; ε₀=8,85·10^-12 Ф/м – электрическая постоянная для вакуума.

В анизотропных средах ε(x, y, z) различна в разных точках пространства.

Рис. 2. Взаимодействие одноименных (а) и разноименных (б) точечных ЭЗ

Закон Кулона лежит в основе теории электрического поля, так как позволяет определить наличие поля и его характеристики по действию поля на точечный малый (чтобы не возмущал поле, созданное другими зарядами) положительный заряд, называемый пробным.

Электростатическое поле – частный случай электромагнитного поля и в чистом виде существует только в инерционных системах отсчета, где заряды неподвижны, так как любое движение ЭЗ обуславливает возникновение и магнитного поля.

Поле описывается силовой и энергетической характеристиками.

Силовой характеристикой поля является векторная величина – напряженность, - физическая величина, численно равная силе, с которой поле действует на единичный пробный положительный заряд:

, (2)

Следовательно, напряженность, создаваемая точечным зарядом равна

(3)

Если поле создается не одним, а несколькими зарядами, то результирующая напряженность может быть определена как векторная сумма напряженностей полей, которые создавал бы каждый из зарядов в отдельности – принцип суперпозиции (наложения) полей:

(4)

В системе СИ единица измерения напряженности электрического поля – вольт на метр [В/м].

Напряженность – величина векторная. Направление вектора Е совпадает с направлением силы, действующей на пробный положительный заряд.

- если поле создается положительным зарядом, то Е направлен от заряда во внешнее пространство (отталкивание пробного положительного заряда);

q q₀

- если поле создается отрицательным зарядом, то Е направлен к заряду (притяжение пробного заряда).

q q₀

Рис. 3

Графически электрическое поле изображают с помощью линий напряженности (силовых линий) – линий касательные к которым в каждой точке совпадают с направлением вектора Е. Силовые линии обладают следующими свойствами:

1. Силовые линии непрерывны - они начинаются на положительных и заканчиваются на отрицательных зарядах.

2. Силовые линии не пересекаются, т.к., если бы они пересекались, то одной точке соответствовали бы 2 различных направления вектора Е.

Е

Е

Рис. 4.

Энергетической характеристикой электрического поля является скалярная величина – потенциал, численно равная потенциальной энергии единичного положительного заряда в данной точке поля:

, (5)

Потенциал точечного заряда q:

(6)

Суммарный потенциал системы зарядов – принцип аддитивности потенциала равен:

(7)

Электростатическое поле является потенциальным полем сил (поле, в котором работа, совершаемая действующими силами при перемещении тела из одного положения в другое не зависит от траектории, а зависит только от начального и конечного положений).

(8)

Если заряд q₀ из точки с потенциалом φ₁ переместить на бесконечность r = ∞ , то φ₀=0 и, следовательно, A_∞=q₀×φ , откуда получаем, что потенциал численно равен работе, которую совершают силы поля над положительным единичным зарядом при перемещении его из данной точки поля на бесконечность.

(9)

Рис. 5. Линии напряженности и эквипотенциальные поверхности поля разноименных и одноименных точечных зарядов

Для наглядности изображения поля можно вместо линий напряженности воспользоваться поверхностями равного потенциала – эквипотенциальными поверхностями.

Рис. 6

Из формулы A=q(φ₁-φ₂) следует, что работа перемещения заряда вдоль эквипотенциальной поверхности равна нулю (φ₁=φ₂). С другой стороны А=Fdr·cosα=qEd·cosα=0, т.е. cosα=0, α=90° . Отсюда следует, что напряженность перпендикулярна эквипотенциальным поверхностям.

Эквипотенциальные поверхности можно провести через любую точку поля. То есть таких поверхностей можно провести бесконечно много. Однако, условились проводить эквипотенциальные поверхности таким образом, чтобы разность φ_k-1-φ_k, для двух соседних поверхностей была одинаковой: φ_k-1-φ_k=const.

Тогда, по густоте эквипотенциальных поверхностей можно судить о величине напряженности поля. Чем гуще располагаются эквипотенциальные поверхности, тем больше напряженность.

Таким образом, электрическое поле характеризуется 2 величинами напряженностью (силовая характеристика), и потенциалом (энергетическая характеристика).

Связь между энергетической и силовой характеристиками можно получить из:

.

Знак "–" указывает, что вектор напряженности направлен в сторону убывания потенциала.

Поля, для которых выполняется последнее равенство, называются потенциальными или консервативными. Работа сил такого поля не зависит от формы пути, а только от начального и конечного положения тела. Для таких полей

.

Для определения электрического напряжения U (разности потенциалов) применяется формула:

(10)

Для точек, находящихся на одной линии напряженности в однородном поле (или в неоднородном, но на очень малом расстоянии):

, (11)

где l – расстояние между точками поля с потенциалами φ₁ и φ₃=0 находящимися на одной линии напряженности.

Описание установки.

Принцип действия установки состоит в исследовании электростатического поля методом электролитической ванны. Согласно этому методу электроды погружают в ванну, заполненную слабопроводящей жидкостью (водопроводная вода). Между электродами создается разность потенциалов и с помощью зонда компенсационным методом (прибор измеряет разность потенциалов между потенциалом зонда и потенциалом электростатического поля создаваемого электродами) определяются потенциалы в разных точках ванны. Линии тока будут совпадать с силовыми линиями напряженности, а распределение потенциала будет соответствовать эквипотенциальным линиям. Общий вид лабораторной установки представлен на рис.7.

Рис. 7.

На передней панели устройства измерительного (рис.7, внизу) расположены индикатор 1, тумблер «Электроды – Нуль-индикатор» 2 и переключатель потенциала зонда 3. В режиме «электроды» на индикаторе 1 отображается значение напряжения на электродах в вольтах. В режиме «нуль-индикатор» отображается разность между потенциалом зонда в ванне и потенциалом, поданным на зонд.

Переключатель потенциала зонда 3 позволяет подавать на зонд напряжения 0; 0,1U_э; 0,2U_э; 0,3U_э; …, 1U_э (U_э напряжение на электродах).

На задней панели устройства измерительного (рис.2.7, вверху) расположены гнёзда для подключения электродов и зонда.

На дно ванны помещается координатная сетка, выполненная на листе водостойкого непроводящего материала.

Порядок выполнения работы.

1. На новом развороте лабораторного журнала изобразить схему ванны в масштабе 1:2 (при этом одна клетка на тетрадном листе соответствует участку 10х10 мм ванны). Изобразить расположение электродов (задается преподавателем).

2. Подключить электроды и зонд к контактам на задней панели измерительного устройства. Поместить в ванну электроды согласно заданию п.1 и налить воду. Включить тумблер «Сеть».

3. Переключить тумблер в режим «Электроды», записать показания на индикаторе напряжения.

4. Переключить тумблер в положение «Нуль-индикатор». Переключатель потенциала зонда установить в положение 0.1.

5. Погрузить зонд в воду. Определить координаты точек, в которых показания индикатора будут наиболее близки к нулю, отметить эти точки на схеме ванны, заготовленной в п.1. Соединить полученные точки линией – эта линия будет эквипотенциальной поверхностью. Определить и записать на схеме ванны соответствующий ей потенциал.

6. Повторить измерения для потенциалов зонда 0,2-0.9.

Обработка результатов измерений.

1. По полученным эквипотенциальным поверхностям построить линии напряженности поля.

2. Определить величину и направление напряженности в 3 точках.

3. Сделать вывод.

Контрольные вопросы.

1. Перечислите и поясните основные свойства электрического заряда. Сформулируйте закон Кулона и укажите область его применимости.

2. Поясните смысл и свойства величин, характеризующих электрическое поля. Выведите связь между напряженностью и потенциалом.

3. Работа и потенциальная энергия заряда в электростатическом поле. Определение и свойства потенциального поля.

4. Дайте определение силовых линий и эквипотенциальных поверхностей. Нарисуйте силовые линии и эквипотенциальные поверхности двух разноименных и одноименных равных по модулю точечных зарядов.

5. Докажите, что силовые лини перпендикулярны эквипотенциальным поверхностям.

8