- •Методические указания
- •1. Электростатическое поле в вакууме
- •1.1. Основные законы и формулы
- •1.2. Качественные задачи
- •1.3. Основные типы задач и методы их решения
- •1.4.Задачи для самостоятельного решения и контрольных заданий
- •2. Проводники и диэлектрики в электрическом поле
- •2.1. Основные законы и формулы
- •2.2. Качественные задачи
- •2.3. Основные типы задач и методы их решения
- •2.4. Задачи для самостоятельного решения и контрольных заданий
- •3. Электроёмкость. Энергия электрического поля
- •3.1. Основные законы и формулы
- •3.2 Качественные задачи
- •3.3. Основные типы задач и методы их решения
- •3.4. Задачи для самостоятельного решения и контрольных заданий
- •4. Постоянный электрический ток
- •4.1 Основные законы и формулы
- •4.2 Качественные задачи
- •4.3 Основные типы задач и методы их решения
- •4.4 Задачи для самостоятельного решения и контрольных заданий
- •БИблиогрфический список
- •394026 Воронеж, Московский просп., 14
4. Постоянный электрический ток
4.1 Основные законы и формулы
1. Сила и плотность электрического тока
; .
2. Плотность тока в проводнике
,
где <u> - средняя скорость упорядоченного движения зарядов; n – концентрация зарядов.
3. Сопротивление проводника
,
где ρ – удельное сопротивление;
- удельная проводимость проводника.
4. Обобщенный закон Ома в дифференциальной и интегральной формах
, ,
где - напряженность поля сторонних сил; ()- разность потенциалов на концах участка цепи;ε12 - ЭДС источников тока, входящих в участок.
5. Закон Джоуля-Ленца в дифференциальной и интегральной формах
; ,
где ω – удельная тепловая мощность тока.
6. Правила Кирхгофа
; .
4.2 Качественные задачи
1. Сравнить сопротивления участков между точками А и С, и между В и С. |
| |
2. Однородное проволочное кольцо включено в цепь через неподвижный контакт А и подвижный В. Как будет изменяться сопротивление между контактами, если контакт В перемещать в положение С?
|
| |
3. Участок цепи представляет собой тело вращения из однородного материала с удельным сопротивлением ρ. Площадь поперечного сечения зависит от х по закону S(x). Написать выражение для сопротивления R этого участка
|
| |
4. Как изменится ток короткого замыкания, если параллельное соединение двух одинаковых источников тока заменить на последовательное соединение?
| ||
5. Лампа, включенная по схемам а) и б), горит в нормальном режиме. Сравнить КПД схем. В обоих случаях движок располагается посередине реостата. |
| |
6. Можно ли, перемещая движок потенциометра, добиться компенсации ЭДС ε1 напряжением на потенциометре, если а) ε1 > ε2, б) ε1 < ε2? |
|
|
4.3 Основные типы задач и методы их решения
а) Классификация
1. Расчет сопротивлений, падений напряжения, токов утечки в сплошной проводящей среде.
Метод решения. Непосредственное интегрирование выражения . Использование закона Ома в дифференциальной и интегральной форме.
2. Расчет электрических цепей (нахождение токов, падений напряжений и т.д.).
Метод решения. Использование обобщенного закона Ома, правил Кирхгофа. При их использовании рекомендуется придерживаться следующего правила знаков: ток берется со знаком плюс, если его направление (заданное или предлагаемое) совпадает с выбранным направлением обхода контура или участка цепи; ЭДС источника берется со знаком плюс, если направление сторонних сил совпадает с выбранным направлением обхода.
3. Расчет работы, тепловой мощности, КПД источника тока.
Метод решения. Использование закона сохранения энергии, закона Джоуля-Ленца.
4. Переходные процессы в цепи с конденсатором (зарядка и разрядка конденсатора).
Метод решения. В процессах разрядки и зарядки конденсатора ток можно считать квазистационарным, т.к. его изменение происходит не слишком быстро. Квазистационарные токи можно описывать законами постоянного тока, если только их применять к мгновенным значениям величин.
б) Примеры решения задач
1. Цилиндрический воздушный конденсатор с внутренним (R1) и внешним (R2) радиусами заряжен до разности потенциалов . Пространство между обкладками заполняют слабопроводящей средой с удельным сопротивлениемρ. Определить силу тока утечки, если высота конденсатора равна h.
Решение.
В случае слабопроводящей среды изменением разности потенциалов можно пренебречь, считая= соnst. Так как участок однородный, то
,
где R– полное сопротивление участка.
Величину Rопределим путем интегрирования. Элементарное сопротивление тонкостенного цилиндрического слоя толщинойdrи радиусомrсоставляет
,
откуда
.
Следовательно,
.
2. Определить сопротивление изоляции на один погонный метр длины провода диаметром d= 2 мм, если диаметр наружной проводящей оболочки равенD= 4 мм, а удельное сопротивление фарфоровой изоляции равноρ=1013Ом·м.
Решение.
По закону Ома в дифференциальной форме
.
Напряженность электрического поля Евыразим через потенциал
,
где U0– напряжение между проводом и наружной оболочкой изоляции.
С учетом получененного выражения
,
а полный ток, отнесенный к длине провода l, будет
.
Таким образом, в соответствии с законом Ома сопротивление изоляции на единицу длины будет
Ом.
3. Определить силу тока, текущего через элемент ε2, еслиε1= 1 В,ε2= 2 В,ε3= 3 В,r2= 1 Ом,r2= 0,5 Ом,r3= 1/3 Ом,R4= 1 Ом,R5= 1/3 Ом.
Решение.
Д
I1+I2+I3= 0.
Для узла Спервое правило Кирхгофа ничего нового не дает. Выберем теперь за положительное направление обхода замкнутых контуров направление по часовой стрелке. По второму правилу Кирхгофа для контуровАВСАиACDAбудем иметь
-ε1 +ε2 = -I1 (R4 +r1) + I2r2;
-ε2 +ε3 = I3 (r3 +R5) – I2r2.
Решая полученную систему уравнений, находим
А,А,А.
Знак “-” в значениях сил токов I1иI2показывает, что выбранное направление ошибочно. В действительности токиI1иI2текут в обратном направлении.
4
Решение.
На основании обобщенного закона Ома получим
.
После разделения переменных уравнение примет вид
.
Интегрируя данное выражение в пределах от 0 до tи от 0 доq, после потенцирования получим закон изменения со временем заряда на обкладках конденсатора
.
Работа, совершаемая источником за все время зарядки конденсатора,
,
где qк = Сε– конечный заряд конденсатора.
Количество теплоты, выделившейся за все время зарядки на сопротивление R, может быть найдено из закона сохранения энергии
где - энергия заряженного конденсатора.
С учетом найденного значения Аистполучим
.
Это выражение может быть получено и независимым путем из закона Джоуля-Ленца:
;
.