3. Т.К. K, w, m0, e0 – вещественные величины, то это значит, что e и b в плоской эмв колеблются в одинаковой фазе.
3 Сферические волны. Рассмотрим изотропную волну от точечного источника. Тогда решение уравнения (2.10) будем искать в виде Ф(r,t), где r – расстояние от точечного источника. В сферической системе координат (r, q, j) :
(2.21)
а искомое решение
из соображений симметрии не зависит от
угловых координат. Тогда волновое
уравнение примет вид:
(2.22)
т.е. имеет вид (2.11), если произвести замену z® r, Ф® rФ. Тогда общее решение уравнения (2.22) имеет вид:
(2.23)
Выясним физический смысл полученного решения. Второе слагаемое представляет собой волну, движущуюся в направлении увеличения значений r, т.е. от центра (точечного источника). Такая волна называется расходящейся. Первое слагаемое описывает волну, движущуюся в направлении уменьшения r, т.е. к центру. Такая волна называется сходящейся. Общее решение является суперпозицией сходящейся и расходящейся волн. Значение Ф в фиксированный момент времени на сфере постоянного радиуса является постоянным. Такие волны называются сферическими.
4.
Плотность потока энергии электромагнитных
волн
определяется
вектором Пойнтинга:
(2.49)
В случае плоской волны модуль вектора Пойнтинга может быть представлен в виде:
(2.50)
При характерных для оптического диапазона высоких частотах w (» 1015 с-1) колебания потока энергии волны в каждой точке, происходящие в соответствии с (2.50) на частоте 2w, ненаблюдаемы и физический интерес представляет лишь среднее по времени значение S, называемое обычно интенсивностью света. Учитывая, что E=E0 cos wt, где E0 – амплитуда напряженности электрического поля, находим для интенсивности световой волны:
(2.51)
Плотность
импульса электромагнитной волны.
ЭМВ обладает не только энергией, но и
импульсом. В курсе «Электричество» было
показано, что плотность импульса G
ЭМВ связана с плотностью потока энергии
S
в ней соотношением:
(2.52)
Давление света. Идея о давлении света была высказана еще Кеплером для объяснения отклонения хвостов комет от Солнца во время их прохождения вблизи его. Действительно, если при отражении света меняется его импульс, то на тело воздействует соответствующая сила, т.е. возникает световое давление. Первый достоверный опыт по обнаружению светового давления провел выдающийся отечественный физик-экспериментатор П.Н. Лебедев (1866–1912) в 1900 г.
Подробно
задача о световом давлении будет решена
на семинарских занятиях. Поэтому здесь
отметим лишь некоторые принципиальные
соотношения. Если ЭМВ падаетнормально
на плоскую поверхность и полностью
поглощается, то световое давление
, (2.53)
т.к. за 1 с на 1 м2
передается импульс G.
Если поглощение частичное, а остальное
отражается и a
– коэффициент поглощения, то Sпогл
= aS
и по закону сохранения энергии Sотр
= (1– a)S
, тогда
, откуда
. (2.54)
Видно, что если поверхность, на которую направляется ЭМВ полностью отражающая, то давление света на нее в два раза больше, чем на полностью поглощающую поверхность.
5. Суперпозиция ЭМВ. Напряженность электрического поля и магнитная индукция равны соответственно сумме напряженностей и магнитных индукций всех полей в данной точке независимо от их происхождения, частоты и направления распространения. Однако полученная в результате сложения полей совокупность электромагнитных полей, вообще говоря, не составляет бегущую электромагнитную волну.
Суперпозиция бегущих плоских монохроматичных ЭМВ.Пусть заданы две волны, для которых k1= k2= k, w1 = w2 = w и
(2.55)
(2.56)