Караушев Методические основы оценки и регламентирования антропогенного влияния на качество поверхностных вод
.pdfсо
О У?
2 о
Таблица 2.10 Значения к в зависимости от коэффициента Шези С
r*J
О
J #
Г"
О С-
со <N О
СП <г>
О (S t '
^ г-.Г ■—Г
СЧ <4
О vi f'
^pH О
О
О "И г-
^r-Г О
t- о
оР- 40
^о" o '
On Г-~
ОV>
*■ o ' o"
<J ^ M
51
TrW2
Рис. 2.4. Номограмма для определения Vcp (С, |
, h ) . |
При выполнении расчетов для волноприбойной зоны скорость тече ния, средняя в этой зоне, в период ветрового волнения может быть в ы числена по формуле А. Я. Ш варцман/100/
Vcp вд = - J Hp4 /3 hg s in 2 o /[(0 ,l + 8 0 0 Н 2 /В 2)с1э1/3В]' |
(2.26) |
По этой формуле составлена номограмма (рис. 2 .5 ). Д ля пользова-
Рис. 2.5. Номограмма для определения средней скорости вдольберегового течения.
52
ния номограммой достаточно знать отношение глубины на линии раз руш ения волн Нр к ширине зоны волноприбоя В, значение коэф ф и циента Шези С, вы соту волны перед разруш ением h и угол подхода волн к берегу va (острый угол между лучом волны и линией у р еза ). Глубина на линии разруш ения волн определяется по соотношению Нр = l,3h.
Д ля расчета взм учивания и осаждения в водоем ах необходимо знать скорость течения у дна Vj j . Она вычисляется по формуле Карауш ева, позволяю щ ей получить Vj j для стационарных ветровы х течений. Послед ние наблюдаются при уравновеш ивании расходов поверхностного те чения и донного противотечения. Указанная формула может быть пред ставлена в виде
VH = k ' W 2V 3 + 10K, |
(2.27) |
где к ' — коэффициент, определяемы й по табл. 2.11 в зависимости от С. Формула (2.27) м ож ет быть использована для расчетов в условиях глубоководной зоны и м елководья за пределами волноприбойной
зоны.
При выполнении расчетов для волноприбойной зоны скорость вдольберегового течения у дна вычисляется по соотношению
VH = k " vcp. вд, |
(2.28) |
значения к " приведены в табл. 2.11. Средняя скорость vcp |
вдоль- |
берегового течения в волноприбойной зоне вычисляется по |
формуле |
(2.26) или снимается с упоминавш ейся вы ш е номограммы . |
|
При расчетах необходимо также знать волновую скорость у дна
уволн Н ( м /с) *П оследняя м ож ет быть вычислена по формуле
vboлнН = 2hl t V h |
1 ’ |
<2*29) |
где Т 0 — период волны , с; |
h — высота волны , м ; L — длина волны , м ; |
|
Н — глубина» м . Формула |
(2.29) |
применима для условий глубоковод |
ной и относительно м елководной |
зоны , а к ак грубо приближенная — |
|
и для зоны разруш ения волн. |
|
Входящее в расчетные зависимости безразмерное характеристичес кое число турбулентного потока N находится по табл. 2.8 в зависимос ти от коэффициента Шези С.
При вычислениях осаждения и взвеш ивания, кром е указанных вели чин, необходимо знать коэффициент турбулентной диффузии (см . ни ж е). Необходимо такж е знать состав донных отложений на участке. Высота волны , входящ ая в расчетные формулы , если она не изм еря лась, вычисляется в соответствии со СН и П 11—5 7 - 7 5 ; м ож ет приме няться такж е и известный метод А. П. Браславского /12/.
53
2.3.2. Турбулентность водных масс водоемов
Важнейшей количественной характеристикой турбулентности является кинематический коэффициент турбулентной вязкости , принимаемый равным коэффициенту турбулентной диффузии. Указанный коэф ф ици ент, к ак отмечалось в разделе 3, зависит от гидродинамических элемен тов потока. Коэффициент турбулентной диффузии обладает значитель ной изменчивостью во времени и пространстве и связан с размером вих рей» осущ ествляю щ их турбулентный перенос загрязняю щ их веществ. Эти последние замечания особо надо учитывать при оценке диф фузион ных процессов в озерах и водохранилищ ах. При малых размерах вих
рей |
(меньш е характерной глубины водоем а на рассматриваемом участ |
к е ) |
турбулентность близка к изотропной. При увеличении размера вих |
рей |
турбулентность в озерах и крупны х водохранилищ ах становится |
все более анизотропной, и в области крупны х масш табов турбулентных вихрей горизонтальная составляю щ ая коэффициента турбулентной диффузии значительно превыш ает вертикальную /6 1 ,9 4 /.
Вертикальная составляю щ ая коэффициента турбулентной диффузии при слабом ветровом волнении или коэффициент турбулентной диф ф у зии в изотропной турбулентности вычисляются по той же зависимос ти, что и для рек:
D = gH vcp/(M C ),
где vcp — средняя скорость течения на участке распространения загряз няющих вещ еств; Н — средняя глубина на этом участке
При волнении турбулизация водны х масс возрастает, но это не учи ты вается приведенной ф ормулой. Повыш енная турбулизация в этом случае обусловлена к ак взаимодействием знакопеременных колеба тельных движений водны х масс с ш ероховаты м дном , так и взаимны м влиянием движения вихревы х индивидуумов турбулентного потока и орбитальных перемещений жидкости, обусловленных волнением. Мож но считать, что интенсивность турбулентности, которая количественно характеризуется коэффициентом турбулентной диффузии, определяет
ся сум м арны м эф ф ектом переносного |
течения и знакопеременного |
волнового движения водных масс. |
|
Ф ормула для расчета коэффициента |
турбулентной диффузии для |
указанного случая приобретает вид /32/ |
|
D = (ch + w cpH )d ‘ /3 /( b H 1/3) . |
(2 3 0 ) |
Ф ормула применяется Для зоны с глубинами Н < 60^80 м. В этой зависимости с — фазовая скорость волн, м/с; vcp — среднее по вер тикали абсолютное значение переносной скорости течения, м /с; Ъ — эмпирический коэффициент, ориентировочно принимаемый рав-
54
ным 700, его значение получено по данным натурных исследований в зоне разруш ения волны и прилегающей области; при удалении от в о л ноприбойной зоны Ь ^ 3 5 0 ; 7Г —3,14; d3 берется в мм .
Ф азовая скорость волн находится по ф ормулам : для глубокой воды ( т. е. при Н > 0,5L)
с = \/g L / (2n)'t |
(2.31) |
где L — длина волны , м; |
|
для м елкой воды (Н < |
0,5 L) |
с = V g (H + h ), |
(2.32) |
где Н — средняя глубина в рассматриваемой зоне, м ; h — высота волны
1%-ной обеспеченности в этой же зоне, м.
Для расчета горизонтальной составляющей коэффициента турбулент
ной вязкости |
крупного |
водоем а предлагается следующая формула: |
D = 100v^p |
■'/H/g, |
(2 3 3 ) |
где vcp — средняя скорость течения на рассматриваемом участке, м /с: Н — средняя глубина на этом участке, м ; g — ускорение свободного па дения, м /с 2 . Ф ормула применима дня участков глубиной от 10 до
100 м.
При расчетах разбавления загрязняю щ их веществ на малы х расстоя ниях от вы пуска может быть принято допущение об изотропности турбулентности. В этом случае коэффициент турбулентной диффузии следует определять по формуле (2 .8 ) при слабом ветровом волнении, а при наличии интенсивного ветрового волнения — по формуле (2.30). При расчетах разбавления на значительном удалении от места вы пуска сточных вод необходимо учитывать анизотропный характер турбулент ности в водоем ах и вычислять горизонтальную составляющую коэф ф и циента турбулентной диффузии по формуле (2 .33), а вертикальную составляющую — по формуле (2.8) или (2.30).
При вычислении скорости течения и коэффициента турбулентной диффузии по приведенным ф орм улам исходными являю тся скорости и направления ветра, глубина на рассматриваемом участке водоема, гранулометрический состав донных отложений на этом участке. Состав донны х отложений используется для определения среднего на участке эффективного диаметра донных отложений. Д ля нахождения d 3 строит ся интегральный график гранулометрического состава осредненной пробы грунта, характеризующей крупность донны х отложений н авеем исследуемом участке.
При отсутствии измерений элементов волн они рассчитываются в соответствии с указаниями СН и П 1 1 -5 7 —75* ч. II, гл. 57, Вычисления
55
производятся с использованием специальных ном ограмм и расчетных ф орм ул, приведенных в СН и П и имею щ их свои особенности в зависи мости от глубины зоны водоема, для которой производится расчет. При этом различаются следующие зоны : 1) глубоководная, в которой
глубина больше половины средней длины волны (Н > |
0 ,5 L ); в этой зо |
не дно весьма мало влияет на характеристики волн; |
2 ) м елководная с |
глубиной, меньшей половины длины волны , но превышающей крити ческую глубину Нк р , при которой происходит первое обрушение волн
(0.5L > Н > |
Нк р ) ; в этой зоне дно оказы вает влияние на основные х а |
рактеристики |
ветровы х волн; 3) прибойная зона с глубиной от |
до глубины Нк п , при которой происходит последнее обрушение волн; 4) приурезовая зона с глубиной, меньшей Н к п .
При выполнении расчетов рекомендуется пользоваться пояснениями к СН и П , приведенными в ”Руководстве по определению нагрузок и воздействий на гидротехнические сооруж ения”, 1975 г. Д ля м елковод ных водоем ов можно использовать такж е метод Браславского /12/.
С корость течения и коэффициент турбулентной диффузии обладают значительной изменчивостью в пространстве и во времени. Т ак, напри мер, исследование горизонтальных составляющ их коэффициента тур булентной диф фузии в оз. Байкал показало, что коэффициент вариа-
ции С |
характеризую щ ий изменчивость изучаемой величины, прибли |
зительно равен 0,7 /3/. Указанная изменчивость обусловлена взаим о |
|
действием |
множества ф акторов. Вследствие этого *при выполнении |
расчетов разбавления загрязненных во д необходимо выяснить повто ряемость (или обеспеченность) получаемых характеристик разбавления (например, размеров зоны загрязнения, концентрации на заданном рас стоянии от вы пуска сточных вод и т. д . ) .
В порядке первого приближения скоростям течения и коэффициен там турбулентной диффузии приписывают обеспеченность скорости ветра. Имеются эмпирические кривы е обеспеченности скорости течения в водоем ах /2, 15/. Эмпирические кривы е обеспеченности коэффициен та турбулентной диффузии в озере Байкал удовлетворительно соот ветствую т кривой трехпараметрического гамма-распределения при соотношении между коэффициентом асимметрии и коэффициентом в а риации С ^ ЗС у р /3/. Период Наблюдений, использованных при по строении кривы х обеспеченности D, охватил практически все характер ные для безледоставного периода гидрометеорологические условия на озере Байкал. Есть основания считать, что кривая гамма-распределения является достаточно общей для характеристики данного явления в крупны х озерах и водохранилищ ах. Использование указанной кривой позволяет определять значения коэффициентов турбулентной диф ф у зии заданной обеспеченности и , выполнив расчет при заданных обеспе ченностях других исходных характеристик, получить обеспеченность расчетной зоны загрязнения.
56
2.3.3. М етодика детальных расчетов течения в водоемах
Д ля выполнения детальных расчетов разбавления в водоем ах может возникнуть необходимость расчета течений с достаточно сложной струк турой, обусловливаемой такими ф акторам и, к ак ветровое воздействие на водную поверхность, сток впадающих в водоем рек , сложные ф ор м ы рельефа дна и очертания берегов, наличие плотностной стратиф ика ции и т. д. В этом случае оценка скорости течения по приведенным в ы ше зависимостям даст слиш ком грубое приближение. При необходи мости повыш ения точности расчетов поле скорости течений в водоеме может быть получено путем моделирования — гидравлического либо математического. Метод математического моделирования получил в последнее врем я ш ирокое распространение, ему посвящ ено большое количество к а к отечественных, так и зарубежных работ, среди них моно1 раф ии /16, 56, 93, 94 и др./, где приводится р яд моделей и дается их классификация, обсуждаются уравнения и граничные условия, рас сматриваются численные методы реш ения дифференциальных уравне ний.
Рассмотрим в качестве примера относительно простые модели тече ний. При решении задачи о распространении загрязняю щ их веществ в неглубоком водоем е, к а к правило, рассматривают! осредненные по глу бине значения концентраций. П ри этом используется двумерная модель течений, позволяю щ ая вычислять распределение осредненных по глуби не скоростей в плане водоем а. Т акая модель может быть основана на численном решении уравнений м елкой воды /1 6 ,6 7 /:
Эу х
dt
9V z
at
3?
at
+ *нэ"Г |
1 |
* |
II |
|
N |
|
+ gH|f + rv x = |
|
OZ |
|
9Vx , |
С 1 N> Ъ( |
|
|
Эх |
d z |
h . |
|
Vx G |
|
|
e |
H |
* |
||
p |
||||
|
|
V ZG |
|
|
p |
a |
H |
’ |
|
> |
|
|
|
где х, z — оси координат; |
t — врем я; V |
, V z — потоки в направлении |
|||||
осей х и z соответственно |
(Vx = vxH, |
V z = v zH, здесь v x , v z — состав- |
|||||
лящ ие |
вектора ск о р о сти ); Н — отм етка уровня свободной поверхнос |
||||||
ти, Н = Нр + £, HQ (х, z) — глубина водоема; £ (х, z, t ) |
— возмущ ение |
||||||
свободной поверхности; |
£ — параметр Кориолиса, l = |
2 o ? s in ^ ,a ; = |
|||||
- 7,29 |
* 10~5 с~ |
1 |
— угловая скорость вращ ения Земли, |
<р —географ и |
|||
ческая |
широта; |
g |
— ускорение свободного падения; |
р |
— плотность |
57
воды , G = \J |
+ v | , |
т х, тх — составляющие вектора тангенциаль |
||
ного напряжения ветра |
т: |
|||
т= |
араW 1W| |
|
(2.35) |
|
где |
а |
— безразмерный коэффициент трения; W — вектор скорости вет |
||
ра; |
ра - плотность воздуха. |
Граничные условия задаются следующим образом . На твердых гра ницах (V) = 0, где V = (Vx , Vz ) , n — нормаль к границе. На открытой
границе Г задается либо изменение уровня ?| r = | ( t ) , либо |
(V )n | г = |
= ( | \ / gH) | г . Впадающие реки моделируются условием (V) |
= Q/Ax = |
= const, где Q — приходящ аяся на грань расчетной клетки доля расхода реки.
Д ля реш ения системы уравнений (2.34) используются численные м е тоды. В работе /6 7 / предложена конечно-разностная схема решения. Область решения разбивается на квадраты со сторонами Д х = A z f про изводные аппроксимирую тся конечными разностями. Разностные уравнения имею т вид:
(2.36)
A t |
2 Д х |
= 0 , |
(2.37) |
2Az
где A t — ш аг по времени;
|
|
(2.38) |
gk+ 1/4 = / ^ 1 |
+ ^ к + 1 /2 ) 2 Д н к+1/2)2_ |
(2.39) |
|
|
Индексами i и j обозначены величины, относящ иеся к узлам сетки с но мерами i и j вдоль осей х и г соответственно, индексом к обозначен
58
■к
номер ш ага по времени. Разностное уравнение д л я У *» аналогично уравнению (2.36). Схема устойчива при A t < Д х / \/2 g H .
Если необходимо рассчитать стационарное поле скорости, задачу можно несколько упростить, вв о дя функцию полного потока А такую , что
v x = - a ^ / a z , |
v z = a ^ x , |
(2.40) |
||
|
н |
|
н |
|
где Vx = |
/ |
Vx dz, |
V z = / o V zdz. Изолинией функции ^ яв л яется л и |
|
ния тока |
для |
полного |
потока V = (Vx , V z) , а разность |
значений ф в |
двух точках определяет расход воды между этими то ч кам и . Уравнение для функции полных потоков имеет вид /93/
ъ |
|
а , « у э * . |
|
1 |
~т |
|
||
Т |
~ ( ~ |
+ |
-Г Г |
(— |
------ ) = |
----- ro t — , |
(2.41) |
|
Эх |
н з Эх |
Ьъ |
н 3 |
d z |
2 |
н |
|
|
здесь - К у - коэффициент вертикального турбулентного обмена. |
|
|||||||
В |
модели Фельзенбаума К у является |
функцией скорости |
ветра и |
|||||
глубины |
|
|
|
|
|
|
|
|
К у = 7WH/A |
|
|
|
|
|
(2.42) |
||
где 7 |
= 0,065 |
к г /м 3 |
— постоянная. |
|
|
|
В монографии /93/ рассмотрены возможности численной реализации модели на основе метода конечных разностей. В работе /77/ приведен усовершенствованный вариант модели, позволяющ ий учесть трение на дне (у Фельзенбаума на дне задается условие прилипания). Численное решение дифференциального уравнения для функции полных потоков осуществляется с использованием метода конечных элементов. Послед* ний позволяет учесть реальную конфигурацию водоем а точнее, чем м е тод конечных разностей. К ром е того, появляется возмож ность увели чить разрешающую способность в наиболее важных участках водоем а без увеличения общ его числа у зл о в .
К ак правило, для реализации моделей требуются быстродействую щие ЭВМ. Модели реализуются в виде программ , врем я расчета зави сит от быстродействия ЭВМ, сложности модели, размеров области ре
шения. Например, модель, |
основанная |
на разностной |
схеме |
(2 3 6 ) — |
||
- (2 .3 7 ) |
и реализованная |
в виде ФОРТРАН - программ |
на |
ЭВМ |
||
ЕС-1045, |
требует для расчета на сутки |
с временным |
ш агом |
45 |
с для |
пространственной сетки размером 40 х 30 около 16 мин машинного времени. Выбор модели для конкретны х водоем ов должен осущ ест вляться с учетом особенностей данного водоем а (глубины, наличия стратификации и т. д.) и поставленной задачи.
59
3ВОПРОСЫ ТЕОРИИ ПРОЦЕССОВ ЗАГРЯЗНЕНИЯ
ИСАМООЧИЩЕНИЯ РЕК И ВОДОЕМОВ
3.1. Уравнения баланса и турбулентной диффузии
При проектировании сбросов сточных вод в реки, озера и водохрани лищ а применяются методы расчета разбавления сточных вод в водото ках и водоем ах /1 , 10, 11, 30, 31, 50, 60, 64, 69, 74, 91 и др./- Расчеты разбавления позволяю т наиболее обоснованно сделать выбор места сброса сточных вод и выявить требования к степени и характеру их
очистки, |
к конструкции сбросных сооруж ений. |
|
Конечный |
эф ф ект перемеш ивания консервативных загрязняю щ их |
|
веществ |
при |
длительном их поступлении в поток, к ак указывалось в |
разделе 1 |
, мож ет быть оценен путем составления уравнения баланса ве |
|
щества в |
потоке /см . ф орм улы (1 .1 ), (1.2) и (1 .3 )/, которое следует |
рассматривать в числе основных расчетных уравнений, применяемых при решении задач о загрязнении и самоочищении потоков.
Уравнение баланса вещ ества может быть составлено и для концентра ции загрязняю щ его ингредиента в превышении над ф оном , т. е. для так называемой приведенной концентрации ®ПрИВ ■>выражаемой равенством
где s — действительная концентрация загрязняю щ его вещества в к а кой-либо точке или в сечении потока.
При оперировании с приведенными концентрациями концентрация
вещ ества в сточных водах такж е должна быть |
’’приведена” по прави- |
лу (3 .1 ). |
|
Уравнение баланса консервативного вещ ества |
( 1 .1 ) в потоке, имею |
щ ем фоновую концентрацию se, для приведенных величин, т. е. в пре выш ениях над ф оном , записывается в виде
(3.2)
где концентрации sCT и sn являю тся приведенными, однако индекс ”прив” при этих величинах опущен для упрощ ения записи. Индекс ”п ” , к ак и в предыдущ их разделах показывает, что значение концентрации берется в створе достаточного перемешивания. Следует иметь в виду,
60