Механика(мод2)
.pdf- ek |
(2.12) |
dw vr = Ae kT dvxdvydvz , |
где εk - кинетическая энергия молекулы.
Учтем, что
e |
|
= |
m |
0 |
v2 |
= |
m0 (v2x |
+ v2y + vz2 ) |
|
|||
k |
|
|
|
|
|
|
, |
|
||||
|
|
2 |
|
|
2 |
|
||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
тогда: |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
- |
m0 (v x2 +v2y +v z2 ) |
|
|
|
|||||
dw vr = Ae |
|
|
|
2kT |
|
dvxdvydvz , |
(2.12а) |
|||||
|
|
|
|
|
||||||||
|
|
|
|
|
|
|||||||
здесь dw vr - вероятность |
|
обнаружения |
молекулы в |
бесконечно малом |
прямоугольном параллелепипеде в пространстве скоростей, изображенном на рис. 2.3. Другими словами, это вероятность того, что молекула имеет
проекцию скорости на ось х в интервале отvх до vх + dvх и в подобных же интервалах для значений vy и vz.
|
|
|
|
Рис. 2.3 |
|
В распределении (2.12) |
А - константа, выражение для которой можно |
||||
найти из условия нормировки (2.4): |
|
||||
æ |
m |
|
ö |
3 |
|
0 |
2 |
(2.13) |
|||
A = ç |
|
÷ |
. |
||
|
|
||||
è |
2pkT ø |
|
|
Распределение (2.12а) принято называть распределением Максвелла по компонентам скоростей.
Перемножив dw vr из (2.12) и dWrr из (2.10), получим dw vr,rr - вероятность
|
|
|
r |
|
того, что молекула имеет определенный вектор скоростиv (с точностью |
||||
до dvх, dvy |
,dvz) и находится в определенном месте |
пространства с |
||
точностью до dxdydz. |
|
|||
|
- |
e |
|
|
dw vr,rr |
|
(2.14) |
||
= ABe kT dvxdvydvzdxdydz , |
- e
где ε = εk + εn- полная энергия молекулы, а e kT - так называемый фактор Больцмана.
Формула (2.14) и есть распределение Максвелла-Больцмана.
3. Распределение Максвелла и его свойства
Как найти число молекул идеального газа, величина скоростей которых находится в интервале от v1 до v2.
Наиболее вероятная, средняя и средняя квадратичная скорости молекул.
§ 1. Распределение Максвелла
Подставим в распределение (2.12а) константу А из (2.13) и запишем его в следующем виде:
æ |
m |
|
ö |
3 |
2 - |
m0 v |
2 |
|
|
|
|
||||||
0 |
|
|
|
|
||||
dw vr = ç |
|
÷ |
|
e 2kT dvxdvydvz . |
||||
|
|
|
||||||
è |
2pkT ø |
|
|
|
|
|
||
(3.1) |
|
|
|
|
|
|
|
|
r
Из (3.1) видно, что вероятность dw vr не зависит от направления вектора v ,
а зависит только от его модуля. Поэтому в формуле(3.1) в качестве элементарного объема в пространстве скоростей вместо прямоугольного параллелепипеда можно взять бесконечно тонкий сферический слой(см.
рис. 3.1), радиус которого v, а толщина dv. В этом элементарном объеме все модули скоростей с отклонением, не превышающем dv, равны v. Перейдем, таким образом, от dvх, dvy ,dvz к 4πv2dv, где 4πv2 - площадь сферы в пространстве скоростей, изображенной на рис. 3.1.
Рис. 3.1
После чего формула (3.1) принимает вид:
|
|
m |
|
3 |
|
m |
0 v |
2 |
|
|
|
|
æ |
0 |
ö 2 |
- |
|
2 |
|
(3.2) |
|||
|
|
|
|
|
|||||||
dw v |
= ç |
|
÷ |
e 2kT |
4pv |
dv , |
|||||
|
|
||||||||||
|
è |
2pkT ø |
|
|
|
|
|
|
|
где dwv- вероятность того, что молекула имеет скорость в интервале отv
до v + dv.
Формулу (3.2) обычно записывают в виде:
dw v = F(v)dv , |
(3.3) |
где
|
m |
|
3 |
|
m |
0 v |
2 |
|
|
|
|
æ |
0 |
ö 2 |
- |
|
4pv |
2 |
|
(3.4) |
|||
|
|
|
|
||||||||
F(v) = ç |
|
÷ |
e 2kT |
|
. |
||||||
|
|
|
|||||||||
è |
2pkT ø |
|
|
|
|
|
|
|
|
Полученную Д.К. Максвеллом функцию F(v) принято называть функцией распределения вероятностей или функцией распределения Максвелла.
Из (3.3) следует, что:
F(v) = dw v , dv
поэтому F(v) называют еще и плотностью вероятности.
График функции распределения Максвелла приведен на рис. 3.2.
Рис. 3.2
При v = 0 множитель v2 функции F(v) обращает ее в ноль. При v > 0
функция F(v) сначала растет за счет множителяv2, а затем при v → ∞ быстро стремится к нулю за счет экспоненциального множителя.
Как видно из формулы(3.3) и рис. 3.2, вероятность dwv равна площади заштрихованной полоски. Ясно, что вероятность того, что молекула имеет любую скорость, равна сумме площадей всех тонких полосок, таким
образом, площади, ограниченной |
графиком F(v) и |
осью скоростей. А |
площадь этой фигуры ничто |
иное, как интеграл, |
который, согласно |
условию нормировки (2.4) и соотношению (3.3), равен единице: |
||
¥ |
|
|
ò F(v)dv = òdw v =1 |
|
(3.5) |
0
§ 2. Как найти число молекул идеального газа, величина скоростей которых находится в интервале от v1 до v2
Пусть общее число молекул исследуемого идеального газа равноN.
Выразим dw в формуле (3.3) в соответствии с формулой(2.2), F(v)
подставим из формулы (3.4), тогда число молекул dNv (см. формулу (3.3)),
имеющих скорости в интервале от V до v+dv , можно найти из формулы:
|
|
m |
|
3 |
|
m |
0 v |
2 |
|
|
|
æ |
0 |
ö 2 |
- |
|
2 |
|
|||
|
|
|
|
|
||||||
dNv |
= NF(v)dv = Nç |
|
÷ |
e 2kT |
4pv |
dv |
||||
|
|
|||||||||
|
è |
2pkT ø |
|
|
|
|
|
|
||
|
(3.6) |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Эту формулу обычно и называют распределением Максвелла.
Ответить на поставленный выше вопрос |
, можнопроинтегрировав |
|
выражение (3.6) по v в пределах от v1 до v2: |
|
|
v2 |
v2 |
|
DN = ò dNv = N òdw v = NDw , |
|
|
v1 |
v1 |
|
(3.7) |
|
|
v2 |
v2 |
|
где Dw = ò dw v = ò F(v)dv - вероятность того, |
что молекула имеет |
|
v1 |
v1 |
|
значение скорости в интервале отv1 до v2 . В отличие от рис. 3.2 это уже площадь заштрихованной криволинейной трапеции(см. рис. (3.3)), а не бесконечно узкой полоски.
Рис. 3.3.
Пользуясь формулой (3.7) можно также найти число молекул, скорости которых:
а) v < v1; б) v > v2(см. рис. 3.4).
Рис. 3.4 а,б
§ 3. Наиболее вероятная, средняя и средняя квадратичная скорости молекул
Наиболее вероятной скоростью молекул идеального газа, находящегося в термодинамическом равновесии, называют (что следует из физического
смысла F(v)) скорость, при |
которой |
функцияF(v) |
|
|
|
достигает |
|||
максимального значения. |
|
|
|
|
|
|
|
||
|
|
|
2 |
- |
m |
0 |
v2 |
|
|
Традиционным |
способом |
исследуем |
2kT |
на |
|||||
|
|||||||||
произведениеv e |
|
максимум, для чего возьмем от него производную поv и приравняем ее к нулю:
d |
æ |
m0 v2 |
ö |
|
|
|
ç v2e- |
|
÷ |
= 0, |
(3.8) |
||
2kT |
||||||
|
||||||
dv ç |
|
÷ |
|
|
èø
|
- |
m0 v2 |
æ |
|
|
m v2 ö |
|
|
ve |
|
2kT |
ç |
2 |
- |
0 |
÷ |
= 0 |
|
|
ç |
2 |
÷ |
||||
|
|
|
è |
|
|
ø |
|
Из равенства нулю первого и второго из трех сомножителей получается значения скорости v1 = 0 и v2 = ∞, отвечающие минимумам функции
F(v).
Из равенства нулю третьего сомножителя получается наиболее вероятная скорость:
vвер |
= |
2kT |
(3.9) |
|
m0 |
||||
|
|
|
Воспользовавшись функцией распределения можно найти и среднюю скорость молекулы. По определению среднего:
¥ |
|
< v >= ò vdwv . |
(3.10) |
0
Отсюда и из (3.2) получим:
|
¥ |
æ |
m |
0 |
ö |
32 ¥ - |
m0 v2 |
3 |
|
|
|
|
|
||||||||
< v >= |
ò |
vF(v)dv = 4p |
|
÷ |
ò |
e 2kT |
v |
dv . |
||
|
|
|||||||||
|
ç |
|
|
|
|
|
|
|||
|
0 |
è |
2pkT ø |
0 |
|
|
|
|
Сделав замену v2 = x и, проинтегрировав по частям, получим:
< v >= |
8kT |
. |
|
(3.11) |
|
|
|
||||
|
pm0 |
|
|||
Средняя квадратичная скоростьvср.кв. |
характеризует среднюю энергию |
||||
поступательного движения молекулы. По определению: |
|||||
|
|
|
. |
|
|
vср.кв. = |
|
< v2 > |
(3.12) |
Так как
¥¥
<v2 >= ò v2dw v = ò v2F(v)dv ,
0 |
0 |
то:
|
|
æ¥ |
|
ö |
1 |
v |
|
2 |
2 |
||
ср.кв. |
= ç ò v |
|
F(v)dv÷ . |
||
|
è 0 |
|
ø |
|
Подставляя F(v) из (3.4) и интегрируя, получим:
vср.кв. |
= |
3kT |
. |
(3.13) |
|
||||
|
|
m0 |
|
Отсюда средняя кинетическая энергия поступательного движения одной молекулы: