- •Полевые транзисторы Теоретические сведения
- •Полевые транзисторы с изолированным затвором
- •Моп-транзистор с индуцированным каналом
- •Мдп-транзистор со встроенным каналом
- •Полевой транзистор с переходом Шотки
- •Дифференциальные параметры и электрические модели полевого транзистора
- •Is Сзи Rзк Rси Rк Cси Cзк uзи uси з и с Рис. 13
- •3.2. Описание лабораторной установки
- •3.3. Рабочее задание
- •3.4. Вопросы к защите лабораторной работы
Полевые транзисторы с изолированным затвором
В этих транзисторах ЭЗ изолирован от полупроводникового кристалла тонким слоем диэлектрика, т.е. они имеют структуру типа «металл–диэлектрик–полупроводник» (МДП). Поэтому они называются также транзисторами МДП-транзисторами. В случае, когда в качестве диэлектрика используется оксид кремния (SiO2), их называют МОП-транзисторами (структура «металл–оксид–полупроводник»).
Принцип действия МДП-транзистора основан на использовании физического явления, называемого эффектом поля. Это явление заключается в том, что под действием напряжения, приложенного между ЭЗ и подложкой, происходит изменение электропроводимости прилегающего к диэлектрику тонкого слоя полупроводника (канала).
МОП-структура (рис. 6) представляет собой своеобразный конденсатор с металлическим и полупроводниковым электродами (обкладками). Если к ним приложить напряжение, то на них накапливаются электрические заряды.
В металлах число свободных электронов велико (сравнимо с числом атомов), поэтому заряд металлической обкладки «конденсатора» сосредоточивается в его тончайшем поверхностном слое со стороны диэлектрика. Заряд полупроводниковой обкладки конденсатора из-за относительно малой концентрации свободных носителей заряда в ней распределяется в поверхностном слое значительно большей толщины, чем в металлической обкладке.
Если в случае полупроводника p-типа между металлическим электродом и полупроводниковой подложкой приложить положительное напряжение (Uмп > 0), то под действием создаваемого им электрического поля дырки будут оттесняться от прилегающей к диэлектрику поверхности подложки, а свободные электроны будут притягиваться к этой поверхности. В результате в поверхностном слое полупроводника некоторой толщины lос (обеднённый слой) нарушается её электрическая нейтральность и этот слой приобретает отрицательный заряд, обусловленный распределёнными по объёму подложки в пределах данного слоя неподвижными отрицательными ионами акцепторной примеси полупроводника и более тонким приповерхностным слоем притянутых к поверхности полупроводника электронов. Этот суммарный отрицательный заряд поверхностного слоя представляет собой заряд полупроводниковой обкладки конденсатора типа МДП-структуры. При малых значениях Uмп этот поверхностный слой полупроводника находится в режиме обеднения свободными носителями электрического заряда по сравнению с равновесным состоянием кристалла.
Электрическое поле в диэлектрике является однородным, (Ед = const), т.к. в диэлектрике практически нет свободных носителей электрических зарядов. Напряженность электрического поля в полупроводнике (Еп) убывает начиная от наибольшего значения на верхней поверхности кристалла полупроводника до уровня, близкого к нулю, в пределах толщины lос поверхностного слоя неравновесного распределения индуцированного электрического заряда.
По мере увеличения значения этого напряжения толщина обедненного слоя увеличивается, а концентрация дырок в нём уменьшается.
При превышении значения Uмп некоторого порогового значения концентрация дырок в тонком приповерхностном слое полупроводника со стороны диэлектрика становится меньше концентрации электронов, притягивающихся сюда электрическим полем из глубины подложки. Тогда в тонком приповерхностном слое верхней грани подложки происходит режим инверсии типа электропроводности полупроводника (на поверхности индуцируется канал n-типа). Этот инверсный слой имеет толщину lис в несколько нанометров. При этом lис << lос .