- •Кинематика точки
- •Последовательность выполнения
- •2. Краткие теоретические сведения
- •2.1. Способы задания движения точки
- •2.1.1. Естественный способ задания движения точки
- •2.1.2. Векторный способ задания движения точки
- •2.1.3. Координатный способ задания движения точки
- •2.2. Определение скорости точки
- •2.2.1. Определение скорости точки при задании её движения векторным способом
- •2.2.2. Определение скорости точки при задании её движения координатным способом
- •2.2.3. Определение скорости точки при задании её движения естественным способом
- •2.3. Определение ускорения точки
- •2.3.1. Определение ускорения точки при векторном способе задания ее движения
- •2.3.2. Определение ускорения точки при задании ее движения координатным способом
- •Определение ускорения точки при задании ее движения естественным способом
- •3. Примеры решения задач
- •Решение
- •Решение
- •Решение
- •Решение
- •Решение
- •4. Задание на самостоятельную работу
- •5. Контрольные вопросы
- •6. Используемая литература
- •400131 Волгоград, просп. Им. В.И. Ленина, 28.
- •400131 Волгоград, ул. Советская, 35.
3. Примеры решения задач
Задача № 1. Движение точки по плоскости Oxy задано уравнениями , где b, d, k – постоянные положительные величины. Определить уравнение траектории в координатной форме, значения скорости и ускорения точки в момент времени .
Решение
У
Рис.
11
.
При точка имеет координатых = b, у = 0, т. е. занимает положение М0. Определим проекции скорости и ускорения на оси координат. Имеем: ,,,.
Для момента времени получаем:
,
.
П
Рис.
12
Задача № 2. Точка М движется по дуге окружности радиусомпо законуS = R sin kr, где k = const. Начало и направление положительного отсчета расстояний и времени указаны на рис. 12. Определить скорость и ускорение точки в момент времени t, а также их значения в точке О и в точке траектории М1, в которой скорость обращается в нуль.
Решение
Скорость и проекции ускорения на естественные координатные оси определяем по формулам:
,
.
Имеем:
,.
Скорость обращается в нуль, если , т.е. в момент времении другие моменты времени, которые в этом примере не рассматриваются. При, т.е. в момент изменения направления движения.
Подставляя в формулы для значениеt = 0, получаем:
v = Rk, a = 0, an = Rk 2.
Касательное ускорение в этот момент времени обращается в нуль, т. к. алгебраическая скорость достигает своего максимума.
Задача № 3. Движение точки М задано в декартовых координатах уравнениями:
, (32)
где R, – постоянные положительные величины, имеющие размерности, R – длины, – углового ускорения.
Перейти к естественному способу задания движения, т. е. определить траекторию и закон движения точки вдоль траектории в виде S = f(t). Найти также скорость и ускорение точки.
Решение
Возведя каждое из уравнений (32) почленно в квадрат, и затем сложив их, получим . Следовательно, траекторией точки является окружность радиусаR с центром в начале координат. Из уравнений (32) видно, что при t = 0, x = R, y = 0, т. е. точка М находится на оси Ox. Примем это положение M0 за начало отсчета O расстояния S; тогда при
t = 0, S =0. Когда t 0 начинает возрастать, а x – убывать, т.е. точка начинает двигаться по направлению к оси Oy; примем это направление за положительное направление отсчета расстояния S.
Для определения зависимости S = f(t) найдем выражение для dS. Как известно, , а. Тогда, и поскольку приt = 0, S = 0:
(33)
Из уравнений (33) находим:
,
и .
Подставляя это выражение в равенство (32) и вынося постоянный множитель за знак интеграла, получим:
или .(34)
Таким образом, точка движется по окружности радиуса R по закону . Скорость точкии растет пропорционально времени. Далее находим ускорение, .
Так как a = const и знаки v, a совпадают (v 0, a 0), то движение точки является равноускоренным.
Наконец, ,.
Как видим, при t = 0, a = a = R (an = 0) и . Затем со време-
нем величина a растет, а угол между вектором ускорения и радиусом окружности убывает, стремясь к нулю.
Задача № 4. Точка, получив направленную горизонтальную скорость, движется по закону, определяемому уравнениями:
x = v0 t, ,
где v0 и g – некоторые постоянные.
Найти траекторию, скорость и ускорение точки, а также касательное и нормальное ускорения и радиус кривизны траектории в любом положении, выразив их через скорость в этом положении.