Методы и средства передачи информации (Лекция №17)

Элементы [T]-матрицы могут быть легко найдены на основе известных ко-

эффициентов Sij матрицы рассеяния [S] (определяемых коэффициентами отра-

жения n0 и передачи (1 − n0) , как это показано в лекции № 13 , а также связи между элементами Sij и Tij .

Связь коэффициентов получается из представления системы уравнений

В дальнейшем изложении учтено, что a 1 = Rвх; b1= Lвх.

Рассмотрим электродинамическую модель рис. 17.2 как каскадное включение четырехполюсников следующих типов:

где d10 =1+r0 соответствует n0 (17.13) для E и (−n0 ) (17.14) для H оставляю-

щих плоской волны;

21

H, соответственно);

4)воздушный промежуток от границы II до референсной плоскости, проходящей через точку наблюдения M , по аналогии с (17.34) описываемый матрицей

где k0 = ω ε0µ0 (σ = 0, εr =1, µr =1);

5)волновая матрица четырехполюсника между точкой М и сечением III повторяет [T4];

6)четырехполюсник границы III описывается [T1];

7)промежуток между сечениями III и IV − [T2];

8)четырехполюсник границы IV повторяет четырехполюсник границы II и описывается матрицей [T3].

Откуда можно записать:

Решение задачи получается из (17.37) и выражения для волн в точке М, вид которого:

где RM и LM − волны в точке М (центре экранируемой области).

Можно получить искомое решение и из системы матричных уравнений

(17.38) и (17.39).

22

Алгоритм действий более рационален в варианте решения системы на базе

(17.38) и (17.39). Он осуществляется в результате следующих действий:

1) Записать в явном виде матрицы[Tл]=[T1][T2][T3][T4]и[Tп]=[T4][T1][T2][T3]. При этом получаем

4) Подставить RM и LM в виде (17.43) и (17.44) в (17.42) и получить связь Rвых с Rвш в виде:

5)Подставить (17.45) в (17.43) и (17.44).

6)Сложить RM и LM , получив поле в точке М.

23

7) Записать коэффициент передачи

Если подставить в полученное выражение (17.46) соотношения коэффици-

ентов отражения для Eвш (величину r0Е ) и Hвш (величину r0Н ), то получаем для электрического поля:

Итак, в итоге реализации алгоритма мы получили связь внешних полей (возбуждаемых источником сигнала) с полями внутри помещений здания. Конкретные значения интенсивности полей (т.е. сигналов) в конкретных условиях можно легко оценить, применяя связи, приведенные в данной лекции, начиная от мощности, подводимой к антенне излучателя (генератора сигнала).

В заключении заметим, что приведенный алгоритм чаще используется для оценки экранирующего действия различных прямоугольных проводящих полостей, о чем мы будем говорить в нашем курсе в конце следующего семестра.

24