- •1. Методы Лагранжа и Эйлера для описания движения жидкости.
- •2. Закон сохранения массы. Уравнение неразрывности в интегральной и дифференциальной форме.
- •3. Первая теорема Гельмгольца
- •4. Вторая теорема Гельмгольца и её следствие. Теорема Стокса.
- •5. Теорема Томсона (Кельвина) и следствие из неё.
- •6. Свойства напряжений поверхностных сил. Давление и его свойства.
- •7. Уравнение движения жидкости в напряжениях.
- •8. Интегральная форма закона сохранения кол-ва движения.
- •9. Определение сил, действующих на тело, по состоянию потока на границах.
- •10. Вывод критериев подобия методом теории подобия.
- •11. П-теорема анализа размерностей.
- •12. Схема Прандтля пульсационного движения в турбулентном потоке. Формула Прандтля.
- •13. Уравнение количества движения для одномерного течения и его анализ.
- •14. Уравнение Бернулли для одномерного течения из жидкости как механическая форма уравнения энергии и его толкования. Закон распределения давления в поперечном сечении одномерного потока.
- •15. Обобщенное уравнение Бернулли к-т Кориолиса.
- •16. (Вопроса нет это не тот)Методика расчёта идеального суживающегося сопла.
- •17. Решение ур-ния Навье-Стокса для участка стабилизированного течения несжимаемой жидкости в трубе.
- •18. Опытные данные о коэффициенте гидравлического сопротивления в трубах.
- •19. Потери при внезапном расширении трубы (при).
- •20.Течение газа в канале с внезапным расширением: при ρ≠const.
- •22. Преобразование полной энтальпии в кинетическую энергию потока. Максимальная скорость. Критическая скорость.
- •23. Связь между характерными и безразмерными скоростями.
- •24. Связь изменения энтропии с изменением параметров торможения газового потока.
- •25. Измерение давления и полного давления. Измерение температуры торможения (формулы, принципы)
- •26. Тепловое воздействие и тепловое сопротивление.
- •27. Адиабатическое течение газа с трением по каналу постоянного сечения.
- •28. Интергральные характеристики пограничного слоя.
- •29.Расчет толщины пограничного слоя и сопротивления трения при внешнем продольном обтекании плоской стенки ламинарным потоком несжимаемой жидкости.
- •30. Отрыв пограничного слоя. Управление отрывом.
- •31.Одномерный расчет потерь в дозвуковых диффузорах.
- •32.Дифференциальные уравнения Прандтля для ламинарного пограничного слоя
- •33. Расчёт течения Прандтля – Майера: расчёт скорости.
- •34 Истечение газа через суживающее сопло
- •35 Формула тяги врд
- •36. Прямой скачок уплотнения. Вывод формулы для расчёта параметров течения за скачком уплотнения.
- •37. Косые скачки уплотнения. Треугольники скоростей на фронте скачка. Температура частичного торможения.
- •38. Отклонение потока в косом скачке. Диаграмма и её анализ.
- •39. Уравнение расхода газа через гдф: вывод. Характер измерения гдф, входящих в уравнении расхода.
- •40. Интегральное соотношение для динамического пограничного слоя.
- •41. Теорема н.Е. Жуковского о подъемной силе. Постулат Жуковского – Чаплагина и его роль в определении циркуляции по профилю.
- •42. Методика расчета идеального сопла Лаваля на расчетном режиме.
- •43. Методика расчёта идеального суживающегося сопла.
19. Потери при внезапном расширении трубы (при).
Поток сам себе создаёт постепенно расширяющийся жидкий контур, в котором скорость уменьшается , ф статическое давление возрастает. Турбулентные пульсации подсасывают жидкость из кольцевого пространства расположенного между жидким контуром и стенкой трубы большего диаметра и в нём появляются вихри и обратные токи. Считаяи пренебрегая потерями на трение на 1-2 из-за малой его протяженности расчитаем потери при внезапном расширении несжимаемой жидкости. Можно записать уравнение Бернулли.
и выбирая ось отсчёта координаты z по оси трубы можно записать, что:
; ;.
, подставим (*) в последнее уравнение:
- потери на скорость
(**) – это теорема Борда – Кирно: Потери полного давления при внезапном расширении несжимаемой жидкости равны скоростному напору потерянной скорости, их ещё называют потерями на удар.
20.Течение газа в канале с внезапным расширением: при ρ≠const.
Будем рассматривать дозвуковое течение λ<1.
1)
2) →x
3)
21. Уравнение энергии в форме энтальпии и его анализ.
; - потенциальная энергия уравнения. Для газа обычно.- полная энтальпия.- потенц. энергия,
- кинетическая энергия.
т.к. работа (трения) затрачивается на преодоление сил трения, диссинируется в теплоту и при адиаб. течении воспринимается самим газом, т.е., но противоположны по знаку => их из последнего уравнения можно исключить.
при =>
Все параметрыдолжны иметь один индекс.
Т.е. изменение полной энтальпии газа на участке 1-2 равно энергии с которой газ обменивается на данном участке с внешней средой.
Тогда для энергоизолир течения
Тогда для энергоизолированного течения ,=>в энергоизолир. течении энтальпия исохраняют пост. значение независимо от величины потерь, но наличие трения сказывается на характере термодинамических процессов протекающих в газе и проявляется при вычислении в ур-нии Бернулли интеграллаДля энергоизолированного течения ур-ние (*) можно записать в виде:, т.е. ускорение энергоизолированного потока происходит за счёт уменьшения энтальпии и сопров. понижением тем-ры. Единств. ист. ускорения или торможения газа для энергетически изолированного потока является разница давлений, она расходуется на преодоление трения
, при
; ,
22. Преобразование полной энтальпии в кинетическую энергию потока. Максимальная скорость. Критическая скорость.
Для энергетически изолированного перевода газа из состояния покоя в состояние движения с параметрамиw, i ,T необходимо расходовать часть полной энтальпии . Формула для расчёта скорости течения газа:.
: При энергетически изолированном течении скорость будет достигнута тогда, когда полная энтальпия будет полностью превращена в кинетическую энергию, т.е. когда газ расшириться до абсолютного вакуумаT=0, p=0 и=0. Безразмерная скорость критическая скорость– это скорость потока, равная местной скорости потока.. все параметры становятся критическими (и т.д.);;;;;
23. Связь между характерными и безразмерными скоростями.
; , где- приведённая скорость – отн-е скорости потока к крит-й скорости.- отн-е ск-ти потока к макс-й ск-ти.
=> . Разделим на, =>безразмерные скоростихарактеризуют степень преобразования полной энтальпии газа в его кинетическую энергию в дан точке любого потока, т.е. имеют один физич смысл. => М/уесть однознач связь и задание одного из них опрт два других.