- •Краткая теория и образцы решений некоторых задач м а г н и т н о е п о л е
- •1. Характеристики магнитного поля. Принцип суперпозиции полей
- •2. Магнитный поток, потокосцепление. Теорема гаусса и теорема о циркуляции вектора в
- •3. Действие магнитного поля на движущиеся
- •4. Электромагнитная индукция. Самоиндукция. Индуктивность.
- •5. Энергия и плотность энергии магнитного поля. Магнитные свойства вещества
- •1.Общие вопросы. Закон био-савара - лапласа и его применение к проводникам различной формы. Принцип суперпозиции полей.
- •2. Силы лоренца и ампера
- •3. Поток вектора магнитной индукции, закон электроиагнитной индукции. Самоиндукция.
4. Электромагнитная индукция. Самоиндукция. Индуктивность.
Согласно закону электромагнитной индукции, при изменении магнитного потока Ф, пронизывающего контур, в последнем возникает ЭДС индукции ε i, пропорциональная скорости изменения магнитного потока во времени :
εi = (3.4.1)
Знак “минуc” в выражении (3.4.1) соответствует правилу Лоренца: индукционный ток всегда направлен таким образом, чтобы противодействовать причине, его вызвавшей.
Если контур содержит N витков и каждый виток сцеплен с переменным магнитным потоком Ф, то
ε i = ,
здесь N · Ф = Ψ – полный магнитный поток или потокосцепление.
Изменение магнитного потока может быть обусловлено равными причинами, связанными с изменением : магнитной индукции во времени; формы контура (площади, охватываемой им); угла между нормалью к плоскости и вектором В (например, при вращении рамки в магнитном поле); площади, описываемой проводником, пересекающим силовые линии поля и т.д. Поэтому при решении задач на эту тему надо, прежде всего, установить причину изменения магнитного потока.
Пример. Найти заряд, протекающий по замкнутому витку с сопротивлением R, при удалении его из магнитного поля. Магнитный поток сквозь виток равен Ф.
Решение. Причина изменения магнитного потока – исчезновение поля, магнитный поток сначала был равен Ф, затем снизился до нуля. Так как проводник замкнутый, по нему течет индукционный ток I. Тогда заряд, прошедший по витку, q = I dt΄. По закону Ома I = ε i / R, а ЭДС индукции ε i = - dФ / dt. Тогда :
q =
Ответ : q = Ф / R.
Пример. Прямолинейный проводник длиной l движется в однородном магнитном поле так, что его скорость v составляет угол β с направлением силовых линий. Найти ЭДС индукции, возникающей на концах проводника. Магнитная индукция поля В считается известной.
Решение. Причина изменения магнитного потока – изменение площади, пересекаемой проводником при его движении. Поэтому скорость изменения магнитного потока во времени
dФ/dt = B(dS/dt) cosα.
dS/dt – площадь, пересекаемая проводником в единицу времени, равная ldx/dt = lν, а угол α дополняет угол β до 90 0 (рис. 13). Тогда
εi = - B l ν sin β.
Ответ : ε i = - B l ν sin β.
Пример. Рамка площадью 100 см2 вращается в магнитном поле с индукцией 0,2 Тл так, что ось вращения расположена перпендикулярно силовым линиям магнитного поля. Рамка делает 5 оборотов в секунду. Найти значение ЭДС индукции в момент времени t = 2с и максимальную ЭДС индукции в рамке. В начальный момент времени плоскость рамки располагалась перпендикулярно силовым линиям поля.
Решение. Причина изменения магнитного потока здесь – изменение угла между нормалью к рамке и магнитной индукцией, причем угловая скорость вращения ω = 2πn (n – число оборотов в единицу времени.). Согласно основному закону электромагнитной индукции :
Подставив числовые данные, получим в момент t = 2 c
ε i = - 0,2 · 10 – 2 · 2 · 3,14 · 5 · sin (2π · 5 · 2) = 0
Максимальное значение ЭДС находим из условия, что sin (2πn) =1:
ε maх = 0, 2 · 10 – 2 · 2 · 3,14 · 5 = 0, 0628 В.
Ответ : В момент времени 2 с ЭДС индукции равна нулю.
Максимальная ЭДС индукции 0, 0628 В.
Если по контуру протекает изменяющийся во времени ток, то в контуре возникает ЭДС самоиндукции :
ε S = (3.4.2)
где L – индуктивность контура, определяемая отношением потокосцепления к силе тока в контуре :
(3.4.2 ΄ )
В СИ индуктивность измеряется в Генри (Гн).
Выведем формулу для индуктивности соленоида. При протекании тока по соленоиду длиной l в нем возбуждается магнитное поле, индукция которого на оси соленоида определяется формулой (3.2.4). Потокосцепление
,
где Ψ = BS – поток, пронизывающий каждый из витков; S – площадь поперечного сечения соленоида; N = nl – общее число витков. Следовательно, индуктивность соленоида равна
,
где IS = V – объем соленоида. По этой формуле вычисляется индуктивность соленоида без сердечника или немагнитным сердечником ( в том и другом случае μ = 1 ).
Если соленоид содержит ферромагнитный сердечник, то надо сначала определить значение магнитной проницаемости материала сердечника. Для этого надо знать ход кривой B = f(H) (рис.14).
Определив из условий задачи либо напряженность поля, либо магнитную индукцию, нужно по графику для данного материала определить недостающую из этих двух величин и затем найти
μ = B/(μ0H).
Пример. Найти индуктивность соленоида с железным сердечником, если обмотка соленоида выполнена в один слой из проволоки диаметром 0,4 мм, витки плотно прилегают друг к другу. По соленоиду идет ток 1 А. Объем соленоида 1500 с3 .
Решение. Индуктивность соленоида можно определить по формуле (1.4.3). Так как соленоид имеет магнитный сердечник, то сначала определим магнитную проницаемость последнего, как отношение B/(μ0H). Для этого находим напряженность поля на оси соленоида по формуле H = In , где n (число витков на единицу длины) подсчитывается следующим образом: витки плотно прилегают друг к другу и общее число витков равно N = l/d ( d – диаметр проволоки), n = N/l = 1/d .
Тогда напряженность
H = I/d = 1/(0,4·10-3 ) = 2500 А/м.
Из графика (рис. 14) следует, что этому значению для железа соответствует магнитная индукция 1,4 Тл. Этих данных достаточно для определения дтносительной магнитной проницаемости сердечника и далее индуктивности. Подставив их в формулу (1.4.3) , получим
Ответ: L = 5,25 Гн.