- •Введение
- •Глава 1. Основы обработки металлов давлением
- •1.1. Основные способы обработки металлов давлением
- •1.2. Деформация, виды деформации
- •1.3. Характеристики величины деформации
- •1.4. Силы в процессах обработки металлов давлением
- •Внешние силы
- •Внешнее (контактное) трение
- •Внутренние силы
- •Напряжение текучести
- •Реактивные силы
- •1.5. Сила, необходимая для пластической деформации тела
- •1.6. Пластическая деформация металлов
- •1.7. Основные законы пластической деформации Закон постоянства объема
- •Закон наименьшего сопротивления.
- •Неравномерность деформации. Закон дополнительных напряжений
- •Теории предельного состояния
- •1.8. Механические свойства металлов
1.7. Основные законы пластической деформации Закон постоянства объема
Этот закон формулируется следующим образом: объем тела до деформации, во время деформации и после деформации остается постоянным:
V0=V1=const или h0b0l0=h1b1l1,
где V0 и V1 – соответственно, объемы тела до деформации и после деформации;
h0, b0, l0 – соответственно, высота, ширина и длина тела до деформации;
h1, b1, l1 – размеры тела после деформации.
В действительности объем тела в процессе и в результате пластической деформации не остается постоянным.
При горячей обработке литого металла происходит его уплотнение, так как завариваются раковины, пустоты, микротрещины. При этом объем тела уменьшается, а плотность увеличивается. При холодной обработке давлением, наоборот, происходит некоторое увеличение объема в результате образования микротрещин. Однако эти изменения объема незначительны (доли процента) и ими можно пренебречь.
Закон постоянства объема облегчает решение задач по определению размеров деформируемого тела при известных исходных размерах заготовки или, наоборот, позволяет определять размеры заготовки для получения изделия с заданными размерами.
В качестве примера использования закона постоянства объема рассмотрим осадку цилиндрического образца между плоскими бойками.
Известны:
начальный диаметр образца – d0;
начальная высота образца – h0;
конечная высота образца – h1.
Определить диаметр образца после осадки – d1.
Из условия равенства объемов V0=V1находимd1:
=, .
Закон наименьшего сопротивления.
Этот закон позволяет определять траектории перемещения точек тела при деформации.
Формулировка закона: при пластической деформации в случае возможности перемещения частиц деформируемого тела в различных направлениях каждая частица перемещается в направлении наименьшего сопротивления.
Перемещению точек тела препятствуют силы трения. При этом, чем больше путь точки, тем больше сопротивление сил трения. Поэтому каждая точка перемещается по пути наименьшего сопротивления в направлении, перпендикулярном к ближайшей грани.
Рассмотрим схему осадки параллелепипеда (рис. 14).
Рис. 14. Течение металла при осадке: а –направление течения; б– форма после осадки |
Стрелками показаны направления перемещения частиц при деформации и условные линии раздела течения ВО1, АО1, О1О2, О2С, О2D, которые обусловливают характер течения металла. Из закона наименьшего сопротивления следует, что течение частиц в этом случае происходит по нормали к периметру. Поэтому после деформации параллелепипед будет иметь форму, показанную на рис. 14, б.
В случае возможности свободного формоизменения тела в различных направлениях наибольшая деформация произойдет в том направлении, в котором большинство перемещающихся точек встречает наименьшее сопротивление своему перемещению. В сложных процессах пластической обработки металлов направления перемещения деформируемого металла могут быть различными в разных частях тела, и для определения силовых условий процесса необходимо заранее знать направления перемещения металла для различных участков деформируемого тела. Закон наименьшего сопротивления дает упрощенную связь между перемещениями частиц металла при его пластической обработки и сопротивлениями перемещениям этих частиц. Количественное выражение этой связи весьма сложно, но для практических расчетов формоизменения при обработке металлов давлением можно в первом приближении принять, что перемещения частиц металла в различных направлениях обратно пропорциональны сопротивлениям перемещению.