1 Тип (первичные, без переизлучателя):

Потери передачи L- это отношение мощности, подводимой к передающей антенныеи мощности на выходе приемной антенныпри распространении в реальных условиях при отсутствии тепловых потерь, при заданных G₁иG₂.

, (2.26)

Подставив в (2.26) выражение (2.22) для получим значение потерь передачиLдля радиолиний первого типа

. (2.27)

Расчеты упрощаются, если в Lвыделить составляющуюL_b,

Основные потери передачи L_b для радиолиний первого типа передачи

L_b– характеризует потери в реальных условиях которые обусловлены сферической расходимостью фронта волны при условии что,

- обе антенны ненаправленные :

(2.28)

Сравнивая LиL_bзамечаем, что потери передачиможно записать:

, (2.29)

или в дБ:

.

Для радиолиний 2 типа потери передачи L (ретранслятор находится в середине трассы) :

Для радиолиний IIтипа потери линии передачиL_II:

Выделим в выражении L_b– основные потери передачи

Для этого умножим и разделим L_IIна множитель

В реальных условиях потери передачи в этом случае будут равны

(2.30)

Потери в условиях свободного пространства (transmission loss in free space)

В условиях свободного пространства потери передачи L₀и основные потери передачиL_b0определяются аналогично как для реальных условий, но считают

,

(2.31)

Область пространства, существенная для распространения радиоволн (зоны Френеля)

При распространении радиоволн в однородном безграничном пространстве различные области этого пространства неодинаково влияют на процесс формирования поля в точке приема. Есть область пространства, которая грает определяющую роль.

Область, в которой распространяется основная часть передаваемой мощности, называется существенной областью.

Она охватывает пространство вблизи прямой, соединяющей точки излучения и приема.(рис. ) Определим конфигурацию и размеры существенной зоны.

Рисунок – Понятие существенной зоны

Это можно сделать, исходя из принципа Гюйгенса – Френеля.

Принцип Гюйгенса –Френеля.

Согласно это принципу Гюйгенса каждый элемент dSв окрестности точки А_В поверхности S(рис. ) до которого в момент времениtдошла волна и, следовательно, в котором имеется электромагнитное возбуждение, рассматривается как воображаемый (виртуальный) вторичный источник, излучающий элементарную сферическую электромагнитную волну, с волновой поверхностью.

Рисунок - К принципу Гюйгенса–Френеля

Огибающая S₁этих сферичных волн определяет положение волновой поверхности в более поздний момент времениt₁.Таким образом, в соответствии с принципом Гюйгенса–Френеля поле в точке наблюдения Р представляется как результат наложения элементарных вторичных волн, излученных элементами волновой (или отражающей) поверхности. При сложении вторичных волн необходимо в точке наблюдения учитывать их амплитуду и фазу. Амплитуда зависит от углаφ_в между нормалью и рассматриваемому элементу волновой поверхности первичной волныи направлением в точку наблюдения.

Вторичный излучатель как единичный излучатель не может быть физически реализован, так как реально проявляется только интегральный эффект вторичных излучателей. В этом смысле единичный излучатель понимается как некоторый воображаемый излучатель.

Первым шагом для определения существенной зоны является разделение пространства на зоны Френеля.