- •Сегодня: Friday, July 5, 2019
- •4.1 Квазистационарные токи
- •Электромагнитные сигналы распространяются
- •4.2Свободные колебания в электрическом контуре без активного сопротивления
- •Рисунок 2
- •Если энергия конденсатора равна нулю, то энергия магнитного поля максимальна и наоборот...
- •В соответствии с законом Кирхгофа (и законом
- •Таким образом, заряд на обкладке конденсатора изменяется по гармоническому закону с частотой ω0
- •4.3Свободные затухающие электрические колебания
- •По второму закону Кирхгофа
- •Добротность колебательного контура Q
- •28.4Вынужденные электрические колебания
- •Это уравнение совпадает с дифференциальным уравнением механических колебаний. Его решение при больших t
- •Величина
- •Идеальные элементы цепи и соответствующие им
По второму закону Кирхгофа
|
|
IR q |
L |
dI |
|
|
|
|
dt |
||||
|
|
c |
|
|
||
|
|
|
|
|
Это уравнение свободных |
|
d2q |
2β dq |
ω02 |
|
|
||
0 |
затухающих колебаний в |
|||||
dt2 |
dt |
|
|
|
контуре R, L и C |
решение этого уравнения имеет вид:
q q0e βt cos(ωt φ),
R / 2L - коэффициент затухания,
ω0 LC1 - собственная частота контура
при β ω0, т.е. 2RL LC1
|
|
|
|
ω |
|
1 |
|
R2 |
|
ω |
ω2 |
β2 |
или |
|
|
||||
LC |
2L2 |
|
|||||||
|
0 |
|
|
|
|
|
|
На рис.28.4, показан вид затухающих колебаний заряда q и тока I.
Колебаниям q соответствует x – смещение маятника из положения равновесия, силе тока I – скорость υ.
Рис.28. 4
Затухание принято характеризовать логарифмическим декрементом затухания
χ ln |
A(t) |
βT |
|
A(t T ) |
|||
|
|
β |
R |
T |
2π |
; |
||
2L |
|
|
||||
|
ω |
|||||
|
χ βT |
πR |
|
|
|
|
|
Lω |
|
|
|||
|
|
|
|
|
R, L, ω – определяются параметрами контура,
следовательно, и χ является характеристикой |
|
контура. Если затухание невелико |
β2 ω02 |
|
|
1 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
ω ω0 |
|
|
, |
R |
C |
|||
|
|
|
|
|
||||
LC |
L |
|||||||
|
|
|
|
|
Добротность колебательного контура Q
определяется как величина обратно
пропорциональная χ,
Q πχ
χ N1 то Q πN
Q 2π WW
W – энергия контура в данный момент, W – убыль энергии за один период, следующий за этим моментом
При |
β2 ω02 , |
т.е. при |
R2 / 4L2 1/ LC |
|
|
|
апериодический разряд |
Сопротивление |
контура, |
при |
котором |
|
колебательный |
процесс |
переходит |
в |
|
апериодический, |
называется |
|
критическим |
сопротивлением.
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Rk2 |
|
1 |
|
Rk 2 |
L |
|
2Rволн |
||
C |
|||||||||
4L2 |
LC |
|
|||||||
|
|
|
|
|
28.4Вынужденные электрические колебания
Кконтуру, изображенному на рисунке 4.1 подадим переменное напряжение U
U Um cos ωt (28.4.1)
d2q |
2 dq |
02q Um cos t (28.4.2) |
dt2 |
dt |
L |
уравнение вынужденных электрических колебаний
Это уравнение совпадает с дифференциальным уравнением механических колебаний. Его решение при больших t
|
(28.4.3) |
q qm cos(ωt φ) |
где
|
|
2 |
|
|
1 |
2 |
|
|
|
|
|
|
qm Um / ω |
R |
ωL |
Um / ω |
R |
2 |
(RL RC ) |
2 |
|||||
|
|
|
|
|
|
|
||||||
|
|
|
|
|||||||||
|
|
|
|
|
ωC |
|
|
|
|
|
|
Величина |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
2 |
|
ωL |
1 |
|
2 |
называется полным |
|||
Z R |
|
|||||||||
|
|
|
|
|
сопротивлением цепи, |
|||||
|
|
|||||||||
|
|
|
|
|
ωC |
|||||
а величина |
|
|
|
|
1 |
(импеданс) |
||||
|
RC ωL |
|
|
|||||||
X RL |
|
– реактивным |
||||||||
|
ωC |
|||||||||
|
|
|
|
|
|
|
сопротивлением. |
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
R – активное сопротивление отвечает за потерю мощности в цепи.
X – реактивное сопротивление, определяет величину энергии пульсирующей в цепи с частотой 2ω.
Идеальные элементы цепи и соответствующие им
импедансы:
где φ = α - π/2 — сдвиг по фазе между током и приложенным напряжением (см. (27.26)). В соответствии с выражением (27.13)
|
|
|
1 |
|
L 1/ C |
(27.16) |
||
tg tg - |
|
|
|
|
|
|
||
2 |
tg |
R |
||||||
|
|
|
|
|
Из формулы (27.16) вытекает, что ток отстает по фазе от напряжения (φ > 0), если ωL > 1/(ωС), и опережает напряжение (φ < 0), если ωL< 1/(ωС).
Формулы (27.15) и (27.16) можно также получить с помощью векторной диаграммы. Это будет сделано ниже для переменных токов.