- •27.3. Переменный ток
- •27.3.2. Переменный ток, текущий через катушку индуктивностью L (R 0, С 0) (рис.
- •есть падение напряжения на катушке. Из уравнения (27.3.2) следует, что dI (U m
- •Сравнение выражений (27.26.27) и (27.26.6) приводит к выводу, что падение напряжения UL опережает
- •может. Падение напряжения на конденсаторе
- •Амплитуда Um приложенного напряжения должна быть равна
- •совпадающее с (27.1.15). Следовательно, если напряжение в цепи изменяется по закону
27.3. Переменный ток
Рассмотренные установившиеся вынужденные электромагнитные колебания можно рассматривать как протекание в цепи, содержащей резистор, катушку индуктивности и конденсатор, переменного тока. Переменный ток можно считать квазистационарным, т. е. для него мгновенные значения силы тока во всех сечениях цепи практически одинаковы, так как их изменения происходят достаточно медленно, а электромагнитные возмущения распространяются по цепи со скоростью, равной скорости света. Для мгновенных значений квазистационарных токов выполняются закон Ома и вытекающие из него правила Кирхгофа, которые будут использованы применительно к переменным токам (эти законы уже использовались при рассмотрении электромагнитных колебаний).
Рассмотрим последовательно процессы, происходящие в цепи, содержащей резистор, катушку индуктивности и конденсатор, при приложении к ней переменного напряжения
U = Um cos ωt, (27.26.1) где Um - амплитуда напряжения.
27.3.1. Переменный ток, текущий через резистор сопротивлением R (L 0, С 0) (рис. 27.5, а). При
выполнении условия квазистационарности ток через резистор определяется законом Ома:
I = U/R = (Um/R) cos ωt = Im cos ωt, где амплитуда силы тока Im = U/R.
Для наглядного изображения соотношений между |
|
|
|||
переменными |
напряжениями воспользуемся |
||||
|
методом |
векторных |
|||
|
диаграмм. На рис. 27.5,б |
||||
|
дана |
векторная |
диаграмма |
||
|
амплитудных значений |
тока |
|||
|
1т |
и |
напряжения Um |
на |
|
|
резисторе (сдвиг фаз между |
Рис. 27.5. |
1т и Um равен нулю). |
|
27.3.2. Переменный ток, текущий через катушку индуктивностью L (R 0, С 0) (рис. 27.6, а). Если в цепи
приложено переменное напряжение (27.3.1), то в ней потечет
переменный ток, в результате чего возникнет |
э. д. с. |
самоиндукции |
|
L dI . |
|
dt |
|
Тогда закон Ома для рассматриваемого участка цепи имеет вид
|
U m cos t L dI |
0 |
|
|
|
L dI |
dt |
, |
|
|
|
|
||
откуда |
U m cos t |
|
||
dt |
|
|
|
|
(27.3.2) |
|
|
|
|
Так как внешнее напряжение приложеноdI |
к катушке |
|||
индуктивности, то |
U L L |
dt |
|
|
|
|
есть падение напряжения на катушке. Из уравнения (27.3.2) следует, что dI (U m / L) cos tdt,
или после интегрирования, учитывая, что постоянная интегрирова-ния равна нулю (так как отсутствует постоянная составляющая тока), получим
Рис. 27.6. |
Рис. 27.7. |
I |
U m |
sin t |
U m |
cos |
t |
|
|
I |
|
cos |
t |
|
|
, |
(27.3.4) |
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||
|
|
. |
|
m |
|
|
||||||||||
где |
|
L |
|
|
2 |
|
|
|
|
2 |
|
|
||||
|
L |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
Величина Im U m / L |
|
|
RL = ωL |
|
|
|
|
(27.3.5) |
||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
называется реактивным индуктивным сопротивлением (или индуктивным сопротивлением). Из выражения (27.3.4) вытекает, что для постоянного тока (ω = 0) катушка индуктивности не оказывает сопротивления. Подстановка значения Um = ωLIm в
выражение (27.3.2) с учетом (27.3.3) приводит к следующему значению падения напряжения на катушке индуктивности:
UL = ωLIm cosωt. (27.3.6)
Сравнение выражений (27.26.27) и (27.26.6) приводит к выводу, что падение напряжения UL опережает по фазе ток I, текущий через
катушку, на π/2, что и показано на векторной диаграмме (рис. 27.6,б).
27.3.3. Переменный ток, текущий через конденсатор емкостью С
(R 0, L 0) (рис. 27.7, а). Если переменное напряжение (27.3.1)
приложено к конденсатору, то он все время перезаряжается и в цепи потечет переменный ток. Так как все внешнее напряжение приложе- но к конденсатору, а сопротивлением подводящих проводов можно пренебречь, то
Сила тока |
|
|
Q / C UC |
U m cos t |
|||
I dQ |
|
|
|
|
(27.3.7) |
||
где |
CU m sin t Im cos( t / 2), |
||||||
|
|
dt |
|
|
U m |
|
|
|
|
|
Im CU m |
|
. |
||
|
|
|
|
|
|
||
|
|
|
называется реактивным емкостным |
||||
|
|
|
|
[1/( C)] |
|
||
сопротивлением (или емкостным сопротивлением). Для постоянного |
|||||||
Величина |
= , т. е. постоянный ток через конденсатор течь не |
||||||
тока (ω = 0) |
|||||||
|
RcC |
1/( C) |
|
|
|
|
может. Падение напряжения на конденсаторе
|
1 |
Im cos t. |
|
|
UC |
|
(27.3.8) |
||
C |
||||
Сравнение выражений |
(27.3.7) |
и (27.3.8) приводит к выводу, что |
||
падение напряжения UC |
отстает по фазе от текущего через |
конденсатор тока I на π/2. Это показано на векторной диаграмме (рис. 27.7, б).
27.3.4. Цепь переменного тока, содержащая последовательно
включенные резистор, катушку индуктивности и конденсатор.
На рис. 27.8, а представлена цепь, содержащая резистор сопротивлением R, катушку индуктивностью L и конденсатор емкостью С, на концы которой подается переменное напряжение (27.3.1). В цепи возникнет переменный ток, который вызовет на всех элементах цепи соответствующие падения напряжения UR, UL, UC.
На рис. 27.8, б представлена векторная диаграмма амплитуд падений напряжений на резисторе (UR), катушке (UL) и конденсаторе
(Uc).
Амплитуда Um приложенного напряжения должна быть равна
геометрической сумме амплитуд этих падений напряжений. Как видно из рис. 27.8, б, угол φ определяет разность фаз между напряжением и силой тока. Из рисунка следует, что (см. также формулу (27.16))
|
tg |
L 1/ C |
|
(27.3.9) |
|||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
R |
|
|
|
|
|
|
|
|
Из прямоугольного треугольника |
||||||||||||||
|
получаем |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||
|
(RIm ) |
2 |
|
|
|
1 |
|
|
2 |
2 |
|||||
|
|
|
L |
|
|
Im |
U m |
||||||||
|
|
|
|||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
C |
|
|
|
|
||
|
откуда амплитуда силы тока |
||||||||||||||
|
имеет значение |
|
|
|
|
|
|
|
|||||||
|
Im |
|
|
|
|
|
|
U m |
|
|
|
|
|
|
(27.3.10) |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
|
R |
2 |
|
L |
1 |
2 |
|
|
|||||||
|
|
|
|
|
|
||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||
Рис. 27.8. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
C |
|
|
|
|
совпадающее с (27.1.15). Следовательно, если напряжение в цепи изменяется по закону
U = Um cos ωt, то в цепи течет ток |
|
|
|
|
|
|
|
|||
|
I = Im cos (ωt -φ), |
|
|
|
|
(27.3.11) |
||||
где φ и Im определяются соответственно формулами (27.3.9) и |
||||||||||
(27.3.10). Величина 2 |
|
1 |
2 |
|
|
|
|
|
(27.3.12) |
|
|
|
2 |
(RL |
RC ) |
2 |
|||||
Z R |
L |
|
|
R |
|
|
|
|||
|
|
|
|
|||||||
|
|
C |
|
|
|
|
|
|
|
называется полным сопротивлением цепи, а величина
Z = RL – RC = (ωL- 1/ωC) — реактивным сопротивлением.
Рассмотрим частный случай, когда в цепи отсутствует конденсатор. В данном случае падения напряжений UR и UL в сумме равны
приложенному напряжению U. Векторная диаграмма для данного случая представлена на рис. 27.9, из которого следует, что
tg φ = ωL/R, |
(27.3.13) |
|
|
Im = Um/ R2 + (ωL)2. |
|
Рис. 27.9. |
Рис. 27.10. |
Выражения (27.3.9) и (27.3.10) совпадают с (27.3.13), если в них 1/(ωС) = 0, т. е. С = . Следовательно, отсутствие конденсатора в цепи означает С = , а не С = 0. Данный
вывод можно трактовать следующим образом: сближая обкладки конденсатора до их полного соприкосновения, придем к цепи, в которой конденсатор отсутствует (расстояние между обкладками стремится к нулю, а емкость — к бесконечности).