- •Сегодня: Friday, July 5, 2019 Лекция
- •13.1. Формула Планка
- •Так как излучение испускается порциями, то энергия осциллятора ε может принимать лишь определенные
- •которая блестяще согласуется с экспериментальными данными по распределению энергии в спектрах излучения абсолютно
- •Подставляя последнее выражение в формулу Планка (13.1.2),
- •13.2. Тепловые источники света
- •Коэффициент видимости
- •Важнейшими характеристиками источника света являются спектральный состав его излучения и световая отдача. В
- •теплопроводности и конвекции. Для уменьшения потерь энергии за счет теплообмена и повышения светоотдачи
- •пирометрами. В зависимости от того, какой закон теплового излучения используется при измерении температуры
- •записать
- •Шкала миллиамперметра градуируется по излучению а.ч. тела прямо в К. Поэтому для произвольного
- •которая называется цветовой температурой. Для серых тел цветовая температура совпадает с истинной. Для
- •Нагретое тело
- •Зная поглощательную способность Аλ,Т тела при той же длине
Сегодня: Friday, July 5, 2019 Лекция
13
Тема: Применение законов теплового излучения
13.1. Формула Планка; |
13.2. Тепловые источники света; |
13.3. Радиационная температура; |
13.4. Цветовая температура; |
13.5. Яркостная температура. |
13.1. Формула Планка
Правильное, согласующееся с опытными данными выражение для спектральной плотности излучательности абсолютно черного тела было найдено в 1900 г. немецким физиком М. Планком. Для этого ему пришлось отказаться от установившегося положения классической физики, согласно которому энергия любой системы может изменяться непрерывно, т. е. может принимать любые сколь угодно близкие значения. Согласно выдвинутой Планком квантовой гипотезе, атомные осцилляторы изучают энергию не непрерывно, а определенными порциями — квантами, причем энергия кванта
пропорциональна частоте колебания:
|
0 h |
hc / (13.1.1) |
|||
где |
и |
h 6,62 10 |
34 |
|
|
ω 2πν |
h / 2 |
|
Дж с |
квант действия |
|
|
|
|
|||
|
|
1,054 10 34 Дж с |
|
Так как излучение испускается порциями, то энергия осциллятора ε может принимать лишь определенные дискретные значения, кратные целому числу элементарных порций энергии ε0:
ε = nhv (n = 1,2,3,…..)
То, что 0 h |
нельзя ниоткуда вывести, это гениальная |
догадка М. Планка!!! |
|
Используя статистические методы и представления о квантовом характере теплового излучения, М. Планк вывел для универсальной функции Кирхгофа формулу
r |
|
2 2 |
h |
, (13.1.2) |
|
,T |
|
|
|
|
|
|
c2 |
eh /(kT ) 1 |
|
||
|
|
|
которая блестяще согласуется с экспериментальными данными по распределению энергии в спектрах излучения абсолютно черного тела во всем интервале частот от 0 до оо и при различных температурах. Теоретический вывод этой формулы М. Планк
изложил 14 декабря 1900 г. на заседании Немецкого физического общества. Этот день стал датой рождения квантовой физики.
1.Вывод формулы Рэлея-Джинса. В области малых частот, т. е. при hv << kТ (энергия кванта очень мала по сравнению с энергией теплового движения kТ), формула Планка (13.1.2) совпадает с формулой Рэлея - Джинса (17.4.1). Для доказательства этого разложим экспоненциальную функцию в ряд, ограничившись для рассматриваемого случая двумя первыми членами:
eh /(kT ) 1 |
h |
, |
eh /(kT ) 1 |
h |
. |
kT |
|
||||
|
|
|
kT |
Подставляя последнее выражение в формулу Планка (13.1.2), |
|
|
|
|
||||||||||||||||||||||||||||||
найдем, что |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
2πν2 |
|
|
|
|
|||||
r ,T |
2 2 |
|
|
|
h |
|
|
|
2 2 |
kT , |
|
r |
|
kT |
||||||||||||||||||||
|
|
2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
2 |
|
|
|
|
|
2 |
||||||||||||||||
|
c |
|
h /(kT ) |
c |
|
|
|
|
||||||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
ν,T |
|
|
|
|
|
c |
|
|
|
|
||||||||||
т. е. получим формулу Рэлея - Джинса (17.4.1). |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||||||||||||||
2.Вывод формулы Стефана - Больцмана. |
Т.к. |
R |
|
|
|
|
|
|
d , |
|||||||||||||||||||||||||
|
|
r |
|
|||||||||||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
е |
|
|
|
|
|
,T |
|
|
|
||
излучательность абсолютно черного тела (зависит только от температуры).то |
||||||||||||||||||||||||||||||||||
подставив в нее формулу (13.1.2), получим |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
0 |
|
|
|
|
|
||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
2 |
|
|
|
h |
|
|
|
|
||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Re |
r ,T d |
|
2 |
|
|
|
|
|
|
|
d . |
||||
ведем безразмерную переменную |
|
с |
|
|
e |
h /(kT ) |
1 |
|||||||||||||||||||||||||||
x = hν/kT: |
0 |
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
0 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
dx hd /(kT ); |
|
|
d kTdx / h . Формула для Re преобразуется к |
|||||||||||||||||||||||||||||||
виду |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
R |
|
|
2 k 4 |
|
T 4 |
x3dx |
T 4 , |
|
|
|
|
|
|
(13.1.3) |
|||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||
где |
|
|
|
|
|
e |
|
|
c2h3 |
|
|
0 ex 1 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||
|
2 k 4 |
x3dx |
|
|
|
2 5k |
4 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||
|
|
|
|
, так |
как |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||
c2h3 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||
|
|
0 ex |
1 15c2h3 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
x3dx |
|
4 |
. |
Таким образом, действительно формула |
||
|
|
|
15 |
|
||
|
|
|||||
0 ex 1 |
|
|
получить закон Стефана — Больцмана (ср. |
|||
Планка позволяет |
формулы (17.3.1) и (13.1.3)). Кроме того, подстановка числовых значений k, с и h дает для постоянной Стефана - Больцмана величину, хорошо согласующуюся с экспериментальными данными.
3. Закон смещения Вина получим с помощью формул (17.3.2) и (13.1.2):
Откуда |
r ,T |
|
|
c |
|
r ,T |
2 c2h |
|
|
|
|
|
1 |
|
|
|
|
|
, |
|
||||||||
|
|
|
|
5 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||
|
2 |
|
|
|
|
e |
hc /(kT ) |
1 |
|
|||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
hc |
|
e |
hc /(kT ) |
|
|
|
|
|
|
||||||
|
|
r ,T |
|
|
|
|
|
|
2 c2h |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
kT |
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
5 |
, |
|
|
|||||||
Значение λ |
|
|
|
6 |
|
|
hc /(kT ) |
|
|
|
|
hc /(kT ) |
|
|
|
|
||||||||||||
|
, при котором функция достигает максимума, найдем, |
|||||||||||||||||||||||||||
|
тах |
|
|
|
|
(e |
|
|
1) |
e |
|
|
|
|
|
1 |
|
|
|
|
|
|
||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
λ |
), |
||
приравняв нулю эту производную. Тогда, введя х = hc/(kT |
||||||||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
тах |
получим уравнение
xex- 5(ex - 1) = 0
Решение этого трансцендентного уравнения методом последовательных приближений дает х = 4,965. Следовательно, х = hc/(kTλтах) = 4,965, откуда Tλтах = hc/(4,965k) = b т. е.
получили закон смещения Вина.
Из формулы Планка, зная универсальные постоянные h, k и с, можно вычислить постоянные Стефана - Больцмана σ и Вина b. С другой стороны, зная экспериментальные значения σ и b, можно вычислить значения h и k (именно так и было впервые найдено числовое значение постоянной Планка). Таким образом, формула Планка не только хорошо согласуется с экспериментальными данными, но и содержит в себе частные законы теплового излучения, а также позволяет вычислить постоянные в законах теплового излучения. Следовательно, формула Планка является полным решением основной задачи теплового излучения, поставленной Кирхгофом. Ее решение стало возможным лишь благодаря революционной квантовой гипотезе Планка.
13.2. Тепловые источники света
Свечение раскаленных тел используется для создания источников света, первые из которых — лампы накаливания и дуговые лампы
— были соответственно изобретены русскими учеными А. Н. Лодыгиным в 1373 г. и П. Н. Яблочковым в 1376 г.
На первый взгляд кажется, что абсолютно черные тела должны быть наилучшими тепловыми источниками света, так как их спектральная плотность излучательности для любой длины волны больше спектральной плотности излучательности нечерных тел, взятых при одинаковой температуре. Однако оказывается, что для некоторых тел, например вольфрама, обладающих селективностью теплового излучения, доля энергии, приходящаяся на излучение в видимой области спектра, значительно больше, чем для абсолютно черного тела, нагретого до той же температуры. Поэтому вольфрам, обладая еще и высокой температурой плавления, является наилучшим материалом для изготовления нитей ламп.
Коэффициент видимости
|
Чувствительность |
||
|
человеческого глаза к |
||
|
различным |
длинам |
|
|
волн |
различна. При |
|
|
дневном |
зрении |
|
|
наибольшая |
|
|
|
чувствительность для |
||
|
λ=556 |
нм |
(зеленая |
Рис.13.3. Кривая видимости. |
линия). |
|
Коэффициент видимости V(λ) существенно зависит от λ. Например, излучение с λ1=556 нм и λ2=500 нм воспринимается глазом в виде
яркости относящихся как 1:0,323.
Если в качестве источника взять а.ч. тело, то по закону Вина:
T 0,002898 м K 5200K 0,555 10 6 м
К.П.Д. для а.ч. тела при температуре равной 5000÷6000 К 14÷15 %.