Добавил:

Upload Опубликованный материал нарушает ваши авторские права? Сообщите нам.

Вуз:

Вологодский государственный университет

Предмет:

[НЕСОРТИРОВАННОЕ]

Файл:

2014_bogdanov_fisika

.pdf

Скачиваний:

Добавлен:

28.05.2015

Размер:

4.3 Mб

Скачать

☆

<<< < Предыдущая 1 2 3 4 5 6 7 8 9 1011 / 2411 12 13 14 15 16 17 18 19 20 21 22 23 24 > Следующая >>>

Физика : учебное пособие [для технических направлений бакалавриата заочной формы обучения] / сост.: В. И. Богданов, С. К. Корнейчук, О. Ю. Штрекерт

мой нитью, заряженной с линейной плотностью τ =100 нКл/м. На расстоянии r =10 см от нити находится точечный заряд Q =10 нКл. Определить силу, действующую на заряд, ее направление, если заряд и нить лежат в одной плоскости, параллельной заряженной плоскости.

Решение. Сила, действующая на заряд, помещённый в поле,

F=E·Q,

(1)

где Е — напряженность поля в точке, в которой находится заряд Q. Определим напряженность Е поля, создаваемого, по условию задачи,

бесконечной заряженной плоскостью и бесконечной заряженной нитью. Поле, создаваемое бесконечной заряженной плоскостью, однородно, и его на-

пряженность в любой точке

E =	1	×	σ			.	(2)
	2			ε	0
1

Поле,	создаваемое		бесконечной
заряженной линией, неоднородно. Его
напряженность зависит от расстояния и
определяется по формуле:
Рис. 30	E2 =	τ		.	(3)

		2π ×ε0
			× r

Согласно принципу суперпозиции электрических полей, напряженность поля в точке, где находится заряд Q, равна векторной сумме напря-

женностей (рис. 30): E = E1 + E2 . Так как векторыE1иE 2 взаимно перпендикулярны, то

		E =			E 2	+ E 2 .
					1		2
Подставляя выражения E1 и E2 по формулам (2) и (3) в это равенство,
получим
		1 σ		2			τ		2
E =		1 σ			+		τ		,
E =					+				,
		2 ε0				2π ×ε0 × r
или
	E =	1			σ 2 +		τ 2
								.
			2ε0				π 2 × r2	.

Теперь найдем силу F, действующую на заряд, подставив выражение Е в формулу (1):

F = E ×Q =	Q	σ 2 +	τ 2
				.	(4)
	2ε0		π 2 × r 2

Подставив значения величин Q, e0, σ, τ, π и r в формулу (4) и сделав вычисления, найдем

F=289 мкН.

100

Вологодский государственный университет. Научная библиотека

Направление силы F , действующей на положительный заряд Q, совпадает с направлением вектора напряженности E поля. Направление же вектора E задается угломα к заряженной плоскости. Из рис. 30 следует, что

tgα =	E1	= π × r ×	σ	, откуда α = arctg	π × r ×	σ .

	E2		τ			τ

Подставив значения величин π, r, σ и τ в это выражение и вычислив, получим

a=51°3 ¢

Пример 8.Точечный заряд Q=25 нКл находится в поле, созданном прямым бесконечным цилиндром радиусом R=1 см, равномерно заряженным с поверхностной плотностью σ =2 мкКл/м2. Определить силу, действующую на заряд, помещенный от оси цилиндра на расстоянии r =10 см.

Решение. Сила, действующая на заряд Q, находящийся в поле,

F=Q·E,

(1)

где Е — напряженность поля в точке, в которой находится заряд Q.

Как известно, напряженность поля бесконечно длинного равномерно заряженного цилиндра

E =	τ	,	(2)
	2π ×ε0 × r

где τ — линейная плотность заряда.

Выразим линейную плотность τ через поверхностную плотность σ. Для этого выделим элемент цилиндра длиной l и выразим находящийся на нем заряд Q1 двумя способами:

Q1=σ·S=σ·2π·R·l и Q1 =τ ·l.

Приравняв правые части этих равенств, получим τ· l=2p·R·l·σ. После сокращения на l найдем τ =2p·R·σ. С учетом этого формула (2) примет вид

= R ×σ

E ε0 × r .

Подставив это выражение Е в формулу (1), найдем искомую силу:

F =	Q × R ×σ	.(3)
	ε 0 × r

Так как R и r входят в формулу в виде отношения, то они могут быть выражены в любых, но только одинаковых единицах.

Выполнив вычисления по формуле (3), найдем

F=25×10-9×2×10-6×10-2/(8,85×10-12×10×10-2)H=565×10-6H=565мкH.

Направление силы F совпадает с направлением вектора напряженно-

сти E , а последний в силу симметрии (цилиндр бесконечно длинный) направлен перпендикулярно цилиндру.

101

Вологодский государственный университет. Научная библиотека

Пример 9. Электрическое поле создано тонкой бесконечно длинной нитью, равномерно заряженной с линейной плотностью τ =30 нКл/м. На расстоянии а=20 см от нити находится плоская круглая площадка радиусом r =1 см. Определить поток вектора напряженности через эту площадку, если ее плоскость составляет угол β =30° с линией напряженности, проходящей через середину площадки.

Решение. Поле, создаваемое бесконечно равномерно заряженной нитью, является неоднородным. Поток вектора напряженности в этом случае выражается интегралом

FE = ∫ EndS ,	(1)
S
где En —	проекция вектора E на нормаль n
к поверхности площадки dS. Интегрирова-
ние выполняется по всей поверхности пло-
щадки, которую пронизывают линии на-
пряженности.

Проекция Еп вектора напряженности равна, как видно из рис. 31,

	Еп=Е·cosa,
	где a — угол между направлением вектора
	и нормалью n . С учетом этого формула (1)
	примет вид
Рис. 31	FE = ∫ E × cosα dS .
Рис. 31	S

Так как размеры поверхности площадки малы по сравнению с расстоянием до нити (r<<a), то электрическое поле в пределах площадки можно считать практически однородным. Следова-

тельно, вектор напряженности E очень мало меняется по модулю и направлению в пределах площадки, что позволяет заменить под знаком интеграла значения Е и cosa их средними значениями <E> и <cosa> и вынести их за знак интеграла:

FE = ∫< E > × < cosα > dS = < E > × < cosα > ∫ dS.

S S

Выполняя интегрирование и заменяя <E> и <cosa> их приближенными значениями ЕA и cosαA, вычисленными для средней точки площадки, получим

ФE=ЕAcosαAS=pr2ЕAcosaA.			τ	(2)
Напряженность ЕA вычисляется по формуле	EA	=			. Из рис. 31

			2π ×ε0
следует cosαA=cos(p/2— β)=sinb.				× a

102

Вологодский государственный университет. Научная библиотека

Рис. 32

С учетом выражения ЕA и cosαA равенство (2) примет вид

FE	=	π × r 2 ×τ	×sin β , или	FE	=	τ × r2	×sin β .
						2ε0 × a
		2π ×ε0 × a

Подставив в последнюю формулу данные и произведя вычисления, найдем

ФE =424 мВ·м.

Пример 10. Две концентрические проводящие сферы радиусами R1=6 см и R2=10 см несут соответственно заряды Q1=l нКл и Q2= – 0,5 нКл. Найти напряженность Е поля в точках, отстоящих от центра сфер на расстояниях r1=5 см, r2=9 см,r3=15см. Построить график

Е(r).

Решение. Заметим, что точки, в которых требуется найти напряженности электрического поля, лежат в трех областях (рис. 32): областьI

(r<R1), область II (R1<r2<R2), область III (r3>R2). 1. Для определения напряженности E1 в

области I проведем сферическую поверхность S1 радиусом r1 и воспользуемся теоремой Остроградского— Гаусса. Так как внутри области I зарядов нет, то согласно указанной теореме получим равенство

∫ EndS =0 ,	(1)
S1

где En — нормальная составляющая напряженности электрического поля. Из соображений симметрии нормальная составляющая En должна быть

равна самой напряженности и постоянна для всех точек сферы, т. е. En=E1=const. Поэтому ее можно вынести за знак интеграла. Равенство (1) примет вид

E1 ∫ dS =0 .

Так как площадь сферы не равна нулю, то E1=0, т.е. напряженность поля во всех точках, удовлетворяющих условию r1<R1, будет равна нулю.

2. В области II сферическую поверхность проведем радиусом r2. Так как внутри этой поверхности находится заряд Q1, то для нее, согласно теореме Остроградского— Гаусса,можно записать равенство

∫				Q1
E dS =					.	(2)
n				ε0
S2				ε0
Так как En=E2=const, то из условий симметрии следует
E × S2	=	Q1	,
E × S2	=		,
		ε0

103

Вологодский государственный университет. Научная библиотека

откуда

E =		Q1			.
		ε0 × S2
Подставив сюда выражение площади сферы, получим
E =		Q1				.	(3)
	4π ×ε		0	× r2
				2

3. В области III сферическую поверхность проведем радиусом r3. Эта поверхность охватывает суммарный заряд Q1+Q2. Следовательно, для нее уравнение, записанное на основе теоремы Остроградского — Гаусса, будет иметь вид

∫

E dS =

Q1 +Q2

ε0

Отсюда, использовав положения, примененные в первых двух случаях,

найдем

Q1 + Q2

E =

(4)

4π ×ε

× r2

Выразим все величины в едини-

цах СИ (Q1=10-9 Кл, Q2= –0,5·10 -9 Кл,

r2=0,09 м, r3=0,15м,l/(4pe0)=9×109 м/Ф) и

произведем вычисления:

= 9 ×109

−9

/ м = 1,11 ×103 кВ / м;

(0,09) 2

Рис. 33

= 9 ×109

(1 -

0,5) ×10

−9

/ м = 200

/ м.

(0,15) 2

4. Построим график E(r). В области I (r<R1) напряженность E=0. В области II (R1 ≤ r<R2) напряженность E2(r) изменяется по закону 1/r2. В точке r=R1 напряженность E2(R1)=Q1/(4pe0R 12 )=2500 В/м. В точке r=R2 (r стремится к R2 слева) E2(R2)=Q1/(4pe0R 22 )=900В/м. В области III (r>R2)E3(r) изменяется

по закону 1/r2, причем в	точке r=R2(r стремится к R2 справа)
Е3(R2)=(Q1 – \|Q 2\|)/(4pe0R 22 )=450	В/м. Таким образом, функция Е(r) в точках

r=R1 и r=R2 терпит разрыв. График зависимости Е(r)представлен на рис. 33.

Пример 11. Положительные заряды Q1=3 мкКл и Q2=20 нКл находятся в вакууме на расстоянии r1=l,5 м друг от друга. Определить работу A, которую надо совершить, чтобы сблизить заряды до расстояния r2=1 м.

Решение. Положим, что первый заряд Q1 остается неподвижным, а второй Q2 под действием внешних сил перемещается в поле, созданном зарядом Q1, приближаясь к нему с расстояния r1 =1,5 м до r2=1 м.

104

Вологодский государственный университет. Научная библиотека

Работа А' внешней силы по перемещению заряда Q из одной точки поля с потенциалом ϕ1 в другую, потенциал которой ϕ2, равна по модулю и противоположна по знаку работе А сил поля по перемещению заряда между теми же точками:

А'= – А.

Работа А сил поля по перемещению заряда A=Q(ϕ1 – ϕ2). Тогда работа А' внешних сил может быть записана в виде

A'= – Q(ϕ1 – ϕ2)=Q(ϕ2 – ϕ1).

(1)

Потенциалы точек начала и конца пути выразятся формулами

ϕ1 =

;

ϕ2 =

4π ×ε

4π ×ε0 ×ε × r2

0 ×ε × r1

Подставляя выражения ϕ1 и ϕ2 в формулу (1) и учитывая, что для дан-

ного случая переносимый заряд Q=Q2, получим

A¢

Q × Q

1 2

(2)

4π ×ε0 r2

Если учесть, что 1/(4pe0)=9×109м/Ф, то после подстановки значений величин в формулу (2) и вычисления найдем

A'=180 мкДж.

Пример 12. Найти работу А поля по перемещению заряда Q=10 нКл из точки 1 в точку 2 (рис. 34), находящиеся между двумя разноименно заряженными с поверхностной плотностью σ =0,4 мкКл/м2 бесконечными парал-

лельными плоскостями, расстояние l между которыми равно 3 см.

Решение. Возможны два способа решения задачи.

1-й способ. Работу сил поля по пе-	Рис. 34
ремещению заряда Q из точки 1 поля с
потенциалом ϕ1 в точку 2 поля с потенциалом ϕ2 найдем по формуле
A=Q(ϕ1 – ϕ2).	(1)

Для определения потенциалов в точках 1 и 2 проведем через эти точки эквипотенциальные поверхности I и II. Эти поверхности будут плоскостями, так как поле между двумя равномерно заряженными бесконечными параллельными плоскостями однородно. Для такого поля справедливо соотношение

ϕ1 – ϕ2=E·l,

(2)

где Е — напряженность поля; l — расстояние между эквипотенциальными поверхностями.

105

Вологодский государственный университет. Научная библиотека

Напряженность поля между параллельными бесконечными разноименно заряженными плоскостями E=s/e0. Подставив это выражение Е в формулу (2) и затем выражение ϕ1 – ϕ2 в формулу (1), получим

A = Q × εσ ×l .

2-й способ. Так как поле однородно, то сила, действующая на заряд Q при его перемещении, постоянна. Поэтому работу перемещения заряда из точки 1 в точку 2 можно подсчитать по формуле

A=F· r·cosa,

(3)

где F — сила, действующая на заряд; Dr — модуль перемещения заряда Q из точки 1 в точку 2;a — угол между направлениями перемещения и силы. НоF=Q·E=Q(σ /ε0). Подставив это выражение F в равенство (3), а также заметив, что Dr·cosa=l, получим

A = Q × εσ ×l A.	(4)
0

Таким образом, оба решения приводят к одному и тому же результату. Подставив в выражение (4) значение величин Q, s, e0 и l, найдем

A=13,6 мкДж.

Пример 13. По тонкой нити, изогнутой по дуге окружности радиусом R, равномерно распределен заряд с линейной плотностью t =10 нКл/м. Определить напряженность E и потенциал ϕ электрического поля, создаваемого таким распределенным зарядом в точке О, совпадающей с центром кривизны дуги.

Длина l нити составляет 1/3 длины ок-

	ружности и равна 15 см.
	Решение. Выберем оси координат
	так, чтобы начало координат совпадало
	с центром кривизны дуги, а ось у была
	симметрично расположена относительно
Рис. 35	концов дуги (рис. 35). На нити выделим
	элемент длины dl. Заряд dQ=τ·dl, нахо-

дящийся на выделенном участке, можно считать точечным.

Определим напряженность электрического поля в точке О. Для этого найдем сначала напряженность dE поля, создаваемого зарядом dQ:

	τ × dl		r
dE =		×		,
	4π ×ε0 × r 2
			r

где r — радиус-вектор, направленный от элемента dl к точке, напряженность в которой вычисляется. Выразим вектор dE через проекции dEx и dEy на оси координат:

106

Вологодский государственный университет. Научная библиотека

где i

грал

dE = idEx + jdEy ,

и j — единичные векторы направлений (орты). Напряженность E найдем интегрированием:

	∫ dEx		∫ dEy .
E = ∫ dE = i	∫ dEx	+ j	∫ dEy .
l	l		l

Интегрирование ведется вдоль дуги длины l. В силу симметрии инте-

∫dEx равен нулю. Тогда


						E = j ∫ dEy ,			(1)
	τ × dl					l
где dEy = dE × cosϑ =						× cosϑ . Так как r =R=const и dl=R·dϑ. то
	4π ×ε0		× r2
	dE		=		τ × R × dϑ		=	τ		× cosϑdϑ .
		y		4π ×ε0 × R2				4π ×ε
									0 × R

Подставим найденное выражение dEy в (1) и, приняв во внимание

симметричное расположение дуги относительно оси Оу, пределы интегрирования возьмем от 0 до p/3, а результат удвоим:

	2τ	π 3		τ		\| sinϑ \|π 3 .

E = j			cosϑdϑ = j
	4π ×ε0 × R ∫0			2π ×ε0	× R
						0

Подставив указанные пределы и выразив R через длину дуги (3l=2p R), получим

	τ
E = j		3 .
E = j	6ε0 ×l	3 .

Из этой формулы видно, что вектор E совпадает с положительным направлением оси Оу. Подставив значение τ и l в последнюю формулу и сделав вычисления, найдем

E=2,18 кВ/м.
Определим потенциал электрического поля в точке О. Найдем сначала
потенциал dϕ, создаваемый точечным зарядом dQ в точке О:
dϕ =	τ × dl .
4π ×ε0 × r

Заменим r на R и произведем интегрирование:

	τ		l	τ ×l
ϕ =			∫dl =			.
	4π ×ε0			4π ×ε
		× R	0		0 × R

Так как l=2πR/3, то

ϕ =τ/(6e0).

Произведя вычисления по этой формуле, получим

ϕ =188 В.

107

Вологодский государственный университет. Научная библиотека

Пример 14. Электрическое поле создано длинным цилиндром радиусом R=1см, равномерно заряженным с линейной плотностью t=20 нКл/м. Определить разность потенциалов двух точек этого поля, находящихся на расстояниях a1=0,5 см и а2=2 см от поверхности цилиндра, в средней его части.

Решение. Для определения разности потенциалов воспользуемся соотношением между напряженностью поля и изменением потенциала

E = -gradϕ . Для поля с осевой симметрией, каким является поле цилиндра, это соотношение можно записать в виде

E = − dϕ dr , или dϕ = –

Е·dr.

Интегрируя последнее выражение, найдем разность потенциалов двух

точек, отстоящих на r1 и r2 от оси цилиндра;

ϕ2 -ϕ1 = -∫ Edr .

(1)

Так как цилиндр длинный и точки взяты вблизи его средней части, то

для выражения напряженности поля можно воспользоваться формулой

E =

2π ×ε0 × r

Подставив это выражение Е в равенство (1), получим

-ϕ = -

= -

× ln

, или

2π ×ε

∫

2π ×ε

(2)

ϕ - ϕ =

× ln

2π ×ε

Так как величины r2 и r1 входят в формулу в виде отношения, то их

можно выразить в любых, но только одинаковых единицах:

r1=R+a1=1,5 см;

r2=R+a2=3см.

Подставив значения величия t, e0, r1 и r2 в формулу (2) и вычислив,

найдем

ϕ1 –

ϕ2=250 В.

Пример 15. Электрическое поле создано тонким стержнем, несущим равномерно распределенный по длине заряд τ =0,1 мкКл/м. Определить потенциал ϕ поля в точке, удаленной от концов стержня на расстояние, равное длине стержня.

Решение. Заряд, находящийся на стержне, нельзя считать точечным, поэтому непосредственно применить для вычисления потенциала формулу

ϕ =	Q	,	(1)
	4π ×ε0 ×ε × r

справедливую только для точечных зарядов, нельзя. Но если разбить стержень на элементарные отрезки dl, то заряд τ·dl, находящийся на каждом из них, можно рассматривать как точечный, и тогда формула (1) будет справедлива. Применив эту формулу, получим

108

Вологодский государственный университет. Научная библиотека

dϕ =	τ × dl	,	(2)
	4π ×ε0 ×ε × r

где r — расстояние точки, в которой определяется потенциал, до элемента стержня.

Из рис. 36 следует, что dl=(rdα/cosa). Подставив это выражение dl в

формулу (2), найдемdϕ =	τ × dα
		.
	4π ×ε0 × cosα

Интегрируя полученное выражение в пределах от a1 да a2, получим потенциал, создаваемый всем зарядом, распределенным на стержне:

α2

τ dα

α2

dα

ϕ = ∫

∫

4π ×ε0 × cosα

4π ×ε0 α

cosα

В силу симметрии расположения точки А от-

носительно концов стержня имеем a2=a1 и поэто-

α2

dα

α1

dα

му ∫

= 2 ∫

cosα

Следовательно,

2τ

α1

dα

ϕ =

∫0

4π ×ε0

cosα

Так как∫

dα

= ln tg

+ C

cosα

тоϕ =

2τ

× ln tg

π /6

Рис. 36

4π

×ε

Подставляя пределы интегрирования, получим

ϕ =

2τ

ln tg

- ln tg

× ln tg

4π

×ε0

4π ×

ε0

Сделав вычисления по этой формуле, найдем

ϕ =990 В.

Пример 16. Электрон со скоростью υ=1,83×106 м/с влетел в однородное электрическое поле в направлении, противоположном вектору напряженности поля. Какую разность потенциалов U должен пройти электрон, чтобы обладать энергией Ei =13,6 эВ? (Обладая такой энергией, электрон при столкновении с атомом водорода может ионизировать его.)

Решение. Электрон должен пройти такую разность потенциалов U, чтобы приобретенная при этом энергия W в сумме с кинетической энергией WK , которой обладал электрон перед вхождением в поле, составила энергию,

равную энергии ионизации Ei, т. е. W+ WK =Ei. Выразив в этой формуле

W=e·U и W =	m ×υ 2	, получим e·U+	m ×υ 2	=Ei. Отсюда

K	2	2

		109

Вологодский государственный университет. Научная библиотека

<<< < Предыдущая 1 2 3 4 5 6 7 8 9 1011 / 2411 12 13 14 15 16 17 18 19 20 21 22 23 24 > Следующая >>>

Соседние файлы в предмете [НЕСОРТИРОВАННОЕ]

#
28.05.2015572.68 Кб162012_kichigina_epr.pdf
#
28.05.20153.68 Mб7072012_phys_lp.pdf
#
28.05.2015578.7 Кб202013_Kulturologia_Metod.pdf
#
25.03.20161.28 Mб462013_serg_electroob.pdf
#
01.07.2025415.01 Кб22014 Рабочая тетрадь.Фармакология.docx
#
28.05.20154.3 Mб762014_bogdanov_fisika.pdf
#
28.05.2015844.11 Кб222014_hrustalev_elektrosn.pdf
#
25.03.2016483.68 Кб142014_pjankova_osn_proekt_oz.pdf
#
25.03.20161.09 Mб472014_sovetova_samomenedjment.pdf
#
25.03.2016538.86 Кб182014_trandina_liderstvo.pdf
#
25.03.2016556 Кб112014_trandina_teoriya_org.pdf