Чернов Влияние легирования 2007
.pdfСтруктурное состояние сплавов является одним из главных факторов, управляющих сопротивлением ползучести сплавов. Сюда входят действие холодной обработки (плотность дислокаций), наличие, дисперсность и характер распределения выделений.
Холодная деформация, увеличивая плотность дислокаций, понижает сопротивление циркониевых сплавов ползучести (рис. 4.8), поскольку дислокации играют существенную роль в процессе ползучести.
Рис. 4.8. Изменение индекса ползучести КС сплава Zr−2,5 % Nb в зависимости от плотности дислокаций при 300 °С (скорость ползучести пропорциональна индексу КС)
КС, 1030 м2 ч/(нейтр. МПа)
5
4
3
2
1
2 |
5 |
10 |
ρd, 1014 м-2
В пределах обычно реализуемых размеров зерна для большинства промышленных сплавов циркония (2−50 мкм) размер зерна несущественно изменяет сопротивление ползучести.
Структурный коэффициент ползучести КС зависит от типа легирования и обработки, определяющей структурное состояние сплава. В табл. 4.2 приведены структурные коэффициенты для трех состояний сплава Zr−2,5 % Nb, из которой видно их существенное различие.
Анализ всех имеющихся к настоящему времени данных испытаний позволил вывести уравнения, описывающие ползучесть основных отечественных промышленных сплавов. Скорость ползучести сплава Zr−1 % Nb можно оценить по выражению:
71
εf (ч |
−1 |
) = ε |
Т |
10 |
−15 |
|
− |
8500 |
× |
|
|
эф+5,05 |
|
ϕexp |
T |
|
|||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
(4.2) |
×Sh(2,0 10−2 σf ),
где ϕ − плотность потока нейтронов, а εТэф в зависимости от приложенного напряжения выражается как
|
|
& |
−1 |
|
|
|
|
|
|
|
|
−2 |
|
−0,68 |
|
19,7σ |
|
|
|
|
9150 |
|
|
|
|
|
|||||||||||||
|
|
ε(ч |
|
) |
= |
7,2 10 |
|
|
τ |
|
|
sh |
|
|
|
|
|
|
exp − |
|
|
|
|
+ |
|
|
|
||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
RT |
|
|
RT |
|
|
|
||||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
(4.3) |
||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
42,3σ |
|
|
|
|
52000 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
10 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||||||||
|
|
+ 3,7 10 |
|
sh |
|
|
|
|
|
|
exp − |
|
|
|
|
|
|
, |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||
|
|
|
|
|
RT |
|
|
RT |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||
где τ − время, ч; σ − напряжение, МПа; R − универсальная газовая |
|||||||||||||||||||||||||||||||||||||||
постоянная; Т − температура, К. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Т а б л и ц а 4.2 |
|||
|
|
Структурные коэффициенты ползучести для трех различных |
|||||||||||||||||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
состояний сплава Zr−2,5 % Nb |
|
|
|
|
|
|||||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Холодная |
|
|
|
|
|
|
|
Закалка от |
|
Охлаждение от |
|
||||||||||||||||||
|
Состояние |
|
|
|
|
деформация + |
|
|
|
|
860 °С в воду + |
|
860 °С + отжиг |
|
|||||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
отжиг 540 °С, 5 ч |
отжиг 515 °С, 24 ч |
|
|
539 °С, 24 ч |
|
||||||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
м2 ч |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
|
КС, |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
-26 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
-26 |
|
|
|
|
|
|
-26 |
|
|||
|
КС, |
нейтр. МПа |
|
|
|
6,17 10 |
|
|
|
|
|
|
|
|
1,52 10 |
|
|
|
|
|
2,4 10 |
|
|
||||||||||||||||
|
|
Формула |
|
(4.2) |
|
|
пригодна |
|
|
для |
|
использования |
в |
интервале |
|||||||||||||||||||||||||
280−400 °С. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
|
|
Для сплава Zr−2,5 % Nb: |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
−2 |
|
0,68 |
|
|
|
|
|
19,7 Sσ |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
9150 |
|
10 |
|
|
|
||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
f |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||||
|
εf = 7,2 10 |
|
|
τ |
|
Sh |
|
|
|
|
|
|
|
exp |
− |
|
|
|
+3,7 |
10 |
× |
|
|
||||||||||||||||
|
|
|
|
|
RT |
|
|
|
RT |
(4.4) |
|||||||||||||||||||||||||||||
|
|
42,3 σ |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||
|
|
f |
|
|
|
|
|
|
52000 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
−21 |
|
|
|
|
|
|
12000 |
|
|
|||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||
|
×Sh |
|
|
|
|
|
exp |
− |
|
|
|
|
+1,135 10 |
|
|
ϕσf exp |
|
. |
|
|
|||||||||||||||||||
|
RT |
|
|
|
RT |
|
|
|
|
|
|||||||||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
RT |
|
|
72
В последней формуле фактор S является функцией флюенса и изменяется от 1 при Ф = 0 до 0,38 для Ф > 5 1024 м-2. Формула (4.4) пригодна для использования в интервале 250−350 °С.
Радиационный рост. Под действием нейтронного облучения при температурах около 300 °С циркониевые сплавы испытывают не только ускоренную ползучесть, но и анизотропный рост без приложения нагрузки (практически без изменения объема). При этом вдоль оси с кристаллы уменьшают свой размер, а вдоль оси а увеличивают. Коэффициент радиационного роста G представляет собой приращение полной эквивалентной деформации образца на каждый смещенный атом, т.е.
|
1 |
|
|
|
|
|
|
|
|
G = |
√ |
2 |
2 |
2 |
2 |
|
|
||
|
|
[(dε1−dε2) |
+(dε1−dε3) |
+[(dε2−dε3) |
], (4.5) |
||||
σdϕdτν(E) |
9 |
где под знаком корня стоит величина приращения полной эквивалентной деформации образца, выраженная через приращение деформаций по главным кристаллографическим направлениям dε1, dε2 и dε3; σdϕdτν(Е) − полное число смещенных атомов в материале, подвергнутом облучению потоком частиц ϕ за время при сечении образования смещений σd и каскадной функции ν(Е).
Механизм радиационного роста недостаточно ясен. Полагают, что рост циркония обусловлен двумя факторами: ориентированным выстраиванием петель и переползанием дислокаций, стимулированным облучением.
Количественно соотношение между радиационным ростом в различных направлениях поликристаллического текстурированного материала выражается так называемым индексом роста Gn:
Gn = 1 − 3fn, |
(4.6) |
где fn — эффективная доля базисных полюсов в направлении п.
На рис. 4.9 показана зависимость деформации радиационного роста от текстуры и флюенса нейтронов. Для сильно выраженной текстуры мы видим удлинение вдоль прокатки (Gn = 0,82) и сокращение размеров поперек прокатки (Gn = −0,2). Закалка из β-области приводит к почти изотропной структуре (Gn = 0,13), и наблюдается
73
лишь незначительный рост, переходящий в незначительное сокращение размеров.
Деформация роста, %
1
|
|
|
|
|
Рис. 4.9. Радиационный рост |
|
|
|
|
|
сплава циркалой-2 при 60 °С в |
|
|
|
|
|
зависимости от роста текстуры |
|
|
|
|
|
(материал К − медленное охла- |
|
|
|
|
|
ждение от 800 °С, материал |
|
|
|
|
|
V − закалка от 1020 °С): |
2 |
|
|
|
||
|
|
|
|
|
1 − материал К, продольное |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
направление, f = 0,06, Gn = 0,82; |
|
|
|
3 |
|
|
|
|
2 − материал V, продольное на- |
|||
|
|
|
|
|
правление, f = 0,26, Gn = 0,13; |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
3 − материал К, поперечное на- |
Ф, 1025 м-2 (Е > 1 МэВ) |
правление, f = 0,4, Gn = −0,2 |
Используя принципы моделирования, можно построить зависимость индекса радиационного роста Gn от текстурного параметра θ для холоднодеформированных и рекристаллизованных труб, аналогичную зависимости для ползучести. Из рис. 4.10 видно, что для осевого направления трубы индекс роста GA практически не меняется, в то время как для окружного направления индекс роста GT с увеличением θ резко уменьшается и при θ ≈ 25° становится отрицательным, т.е. при больших значениях параметра θ диаметр трубы в результате радиационного роста уменьшается.
Предварительная пластическая деформация, приводя к повышению плотности дислокаций, увеличивает скорость радиационного роста при облучении. Для рекристаллизованного материала в начальной стадии облучения рост носит затухающий характер; для материала с высокой степенью деформации наблюдается рост с постоянной скоростью (рис. 4.11).
При высоких флюенсах характер зависимости радиационного роста от флюенса для рекристаллизованного материала резко изменяется. На кривой появляется излом (breakaway), радиационный
74
рост резко ускоряется и зависимость от флюенса становится линейной (рис. 4.12). Это явление, как полагают, обусловлено тем, что размеры дислокационных петель и их плотность становятся достаточными, чтобы образовать дислокационную сетку, приводящую дислокационную структуру в состояние, близкое к структуре холоднодеформированного материала. Механизм радиационного роста изменяется, приближаясь к механизму радиационного роста деформированного материала. Скорость радиационного роста при этом также становится близкой к скорости радиационного роста деформированного материала.
Gn
Рис. 4.10. Зависимость индекса роста Gn от текстурного параметра θ:
GА − осевое направление трубы; GТ − окружное направление; GR − радиальное направление
∆l, %
GA
GT
GR
θ°
Рис. 4.11. Радиационный рост |
|
|
|
|
|
|
||
|
|
|
|
|
||||
3 |
|
|||||||
сплава циркалой-4 в зависи- |
|
|
|
|
|
|
||
|
|
|
|
|
|
|||
мости от флюенса нейтронов |
|
|
|
|
|
|
||
и степени холодной деформа- |
|
|
|
|
|
|
||
|
|
|
2 |
|
||||
ции (ХД): |
|
|
|
|
||||
|
|
|
|
|
|
|||
|
1 |
− рекристаллизация, |
|
|
|
1 |
|
|
f |
= |
0,112; 2 − ХД20 %, |
|
|
|
|
|
|
f |
= |
0,077; 3 − ХД70 %, |
Ф, 1025 м-2 (Е > 1 МэВ) |
|||||
f = 0,055 |
75
Деформация роста, %
|
Рис. 4.12. Зависимость ра- |
||
|
диационного |
роста рекри- |
|
|
сталлизованного |
сплава |
|
|
циркалой-2 |
от |
флюенса |
|
нейтронов при Тобл = 280 °С |
||
Ф, 1025 м-2 |
Влияние легирования на радиационный рост неоднозначно, однако можно отметить, что чистый Zr в наименьшей степени подвержен радиационному росту (рис. 4.13). Наиболее общий вывод, который можно было бы сделать на основе этих данных, то, что усложнение легирования вызывает увеличение скорости роста.
Деформация роста, %
4
3
2
1
3
2
|
4 |
|
Рис. 4.13. |
Сравнение |
радиа- |
|
|
|
|||||
|
|
|
циионного |
роста |
иодидного |
|
|
|
|
Zr (1) с ростом сплавов Э125 (2), |
|||
|
|
|
циркалой-2 |
(3) и экселл |
(4) при |
|
Ф, 1025 м-2 |
|
Тобл = 415÷435 °С |
|
|
76
Вместе с тем, как видно из представленных на рис. 4.14 и 4.15 данных, усложнением состава и разумным варьированием концентрацией легирующих элементов можно существенно подавить радиационный рост.
|
1,0 |
|
|
ε, % |
|
|
0,8 |
|
Рис. 4.14. Радиацион- |
0,6 |
|
ный рост сплава Э110 в |
|
|
зависимости от содер- |
0,4 |
|
жания железа и флюен- |
||
|
||
са нейтронов: |
0,2 |
|
1,8 (y), 2,5 ( ), 3,8 |
||
( ), 4,5 (c), 5,7 ({) и |
|
|
6,3 1026 м-2 ( ) (реактор |
0,0 |
|
БОР-60, Е > 0,1 МэВ, |
0,00 0,05 0,10 0,15 0,20 0,25 |
|
Тобл = 330–340 °С) |
C Fe, % |
|
ε, % |
0,4 |
Рис. 4.15. Радиационный рост сплава Э635 с разным содержанием
Nb, Sn и Fe в зави-
симости от флюенса нейтронов (реактор БОР-60,
Е > 0,1 МэВ, Тобл = 330–340 °С)
|
● − Zr-1,0 % Nb-0,1 % Fe |
|
|
|
|
|
||||||||||
0,3 |
∆ − Zr-1,2 % Sn-0,7 % Nb-0,3 % Fe |
|
|
|
|
|
||||||||||
■ − Zr-0,8 % Nb-0,2 % Fe |
|
|
|
|
|
|||||||||||
|
{ − Zr-0,8 % Sn-1,2 % Nb-0,5 % Fe |
|
|
|
|
|
||||||||||
0,2 |
− Zr-0,8 % Sn-0,6 % Nb-0,3 % Fe |
|
|
|
|
|
||||||||||
|
|
|
|
|
||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
0,1 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
0 |
|
|
|
|
|
|
|
0 |
1 |
2 |
3 |
4 |
5 |
6 |
7 |
Ф, 102626нейтр./.м/м2 2
77
Из рис. 4.16 также видно, что более сложный по составу сплав Э635 имеет явное преимущество по стойкости против радиационного роста, чем сплавы Э110 и циркалой-4.
|
|
|
D, сна |
|
|
||||
0 |
8 |
16 |
|
24 |
|
32 |
40 |
||
4 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
3 |
|
|
|
1 |
|
|
|
2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
1 |
|
|
|
|
|
|
|
|
4 |
Радиационный рост%, |
|
|
3 |
|
|
|
|
|
|
0 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
0 |
2 |
|
4 |
|
|
6 |
|
8 |
10 |
|
Ф, 10 |
26 |
|
26 |
|
-2 |
2 |
|
|
|
|
нейтр./м |
|
||||||
|
|
Ф, 10 |
|
м |
|
|
|
Рис. 4.16. Зависимость от флюенса (Е > 0,1 МэВ) деформации циркониевых сплавов, облученных в реакторе БОР-60 при температуре от 330 до 360 °С:
2 |
1 − Э110 (отжиг 580 °С, 3 ч); |
|||
− |
циркалой-4 |
(40 % |
ХД); |
|
3 |
− |
Э-635 (580 |
°С, |
3 ч); |
4 − Э-635 (40 % ХД)
Для основных сплавов, используемых в отечественной промышленности (Э110 и Э125), радиационный рост в интервале температур практического их использования может быть описан следующими уравнениями. Для сплава Э110 в различных интервалах температуры радиационный рост в направлении оси трубы:
εАро = 2,5 10-14(Ф)0,43exp(−725/Т), |
400 ≤ Т ≤ 600 К; |
|
εАро = 3,8 10-12(Ф)0,43exp(−340/Т), |
600 ≤ Т ≤ 675 К; |
(4.7) |
εАро = 5,6 10-8(Ф)0,43exp(−10200/Т), |
675 ≤ Т ≤ 700 К. |
|
Для сплава Э125 в интервале температур 500−600 К для на- |
||
правления оси трубы: |
|
|
εАро = 1,32 10-15(Ф)0,5exp(−700/Т). |
(4.8) |
Используя данные о текстурных показателях труб и соотношение (4.7), можно легко пересчитать радиационный рост для любого из главных направлений труб.
78
Подводя итоги по рассмотрению радиационного роста и ползучести циркониевых сплавов, следует отметить аддитивность деформаций радиационной ползучести и роста. При сопоставимых скоростях ползучести и радиационного роста последний может существенно повлиять на деформацию в окружном направлении. Так, при малых θ окружная деформация за счет роста будет увеличиваться, а при больших − уменьшаться. При определенных условиях отрицательная деформация роста может преобладать и диаметр трубы под давлением, несмотря на ползучесть, будет уменьшаться. Такие случаи отмечались на практике, в особенности при относительно низких температурах (около 100−200 °С), когда скорость радиационной ползучести невелика.
Таким образом, текстура является эффективным средством управления деформационным поведением изделий из циркониевых сплавов. С другой стороны, термообработка изделий, в частности труб из циркониевых сплавов, приводя к заметному упрочнению, образует более изотропную структуру, лишая возможности управлять деформационным поведением с помощью текстуры.
Комбинируя оба метода управления структурой и текстурой материала, можно регулировать свойства изделий из циркониевых сплавов в широких пределах.
79
КОНТРОЛЬНЫЕ ВОПРОСЫ
1.Сколько модификаций имеет чистый цирконий?
2.Какие основные требования предъявляются к легирующим элементам при создании циркониевого сплава для активной зоны реакторов на тепловых нейтронах?
3.Элементы какой группы Периодической системы наиболее сильно стабилизируют β-модификацию циркония?
4.Что происходит при отжиге закаленных из β-области сплавов при последующем отжиге при температуре ниже монотектоидной горизонтали?
5.Какой вид упрочнения в сплавах системы Zr−Nb и Zr−Sn?
6.Какими положительными свойствами обладает ниобий как легирующий элемент в цирконии?
7.Какими положительными свойствами обладает олово как легирующий элемент в цирконии?
8.Какие фазы образуются при закалке сплавов Zr-1 % Nb, Zr-2,5 % Nb, Zr-8 % Nb и Zr-25 % Nb из β-области?
9.Какие фазы образуются при закалке сплава Zr-2,5 % Nb из двухфазной α + β-области?
10.Какие концентрации Nb и Sn в Zr обеспечивают высокую жаропрочность сплава?
11.Какова роль Fe, Cr и Ni в сплавах циркалой?
12.Какие сплавы применяются для изготовления канальных труб, чехлов ТВС и оболочек твэлов для реактора?
13.В чем преимущество циркония перед сталями?
14.Какие упрочняющие фазы присутствуют в сплавах типа Э635, и в чем принципиальное отличие их фазового состава от реак-
торных сплавов системы Zr−Nb и циркалои?
15.Какие концентрационные области существования L- и T-фаз в системе Zr−Nb−Fe при 580 °С?
16.Назовите основные черты коррозии циркония в воде и паре высоких параметров.
17.Какие примеси наиболее сильно снижают коррозионную стойкость циркония?
80