3.6. Применение методов оценивания параметров при обработке реакторной информации
3.6.1. Метод максимума правдоподобия при аппроксимации макрополей нейтронов
Многоточечная информация о плотности потока нейтронов, снимаемая N внутриреакторными датчиками, расположенными в
точках с координатами r1, ..., rN , обрабатывается с целью представления поля нейтронов [10] в виде:
G |
k |
G |
(3.6.1) |
ϕ(r ) = ∑Aiψi (r ) , |
i=1
где {ψi (rG)} – набор известных линейно независимых функций; {Ai } – набор коэффициентов, подлежащих определению.
Отметим, что согласно теоретическим и экспериментальным исследованиям представление (3.6.1) справедливо не для самого поля нейтронов, а лишь для его отклонения от какого-либо начального или заданного распределения, т.е. достаточно хорошо линейным
набором функций {ψi (rG)} можно описать лишь функцию
δϕ(rG,t) = ϕ(rG, τ + t) − ϕ(rG,t) = ∑k Aiψi (rG) ,
i=1
что и необходимо при исследовании динамических свойств объекта и системы регулирования. Подразумевая это обстоятельство, в дальнейшем будем говорить о восстановлении поля нейтронов.
Итак, требуется определить неизвестный вектор A , если набор функций {ψi (rG)} известен и выбран таким образом, чтобы линейная комбинация функций ψi (r ) давала возможность описать лю-
бое распределение плотности потока нейтронов, встречающееся при эксплуатации реактора. Отметим, что специфика внутриреакторнойG информации состоит в том, что вектор показаний датчиков
C носит, вообще говоря, случайный характер. Задача сводится к нахождению оценки вектора A по однократной реализации случайного вектора C . Плотность вероятности этого случайного век-