Шпора(дополненная)
.pdf
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
(Ошибка! |
|
|
|
|
|
|
|
dQ jЭ |
|
dQ jK |
|
Текст |
IБ |
Q |
N |
|
dQ |
N |
|
|
. |
указанного |
||
|
|
|
|
||||||||
N |
|
|
|
|
|||||||
|
|
dt |
dt |
|
dt |
|
стиля в |
||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
документе отсутствует..30)
При заданном токе базы чем больше заряды избыточных электронов в базе и дырок в эмиттере, тем меньше скорость накопления зарядов электронов в базе и дырок в эмиттере. Таким образом, переходный процесс нарастания тока коллектора обусловлен рекомбинационными процессами в основном в базовой области. Поэтому длительность переходных процессов с ОЭ определяется временем жизниэлектронов в базе.
IK t 0IБ exp |
|
|
t где 0 – коэффициент усиления по току на низкой частоте.Время нарастания и спада |
|||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
|
|
|
N |
|
|
|
|
|
связаны с постоянной времени соотношением t |
НР |
t |
СП |
2.3 |
||||
|
|
|
|
|
|
N |
Если коллектор подключен к источнику напряжения через нагрузочный резистор R H , то постоянная времени
|
|
|
|
1 R |
|
C |
|
|
N |
H |
jK |
||||
N |
N |
|
|
|
Импульсный режим работы БТ при большом сигнале
При работе в ключевом режиме, имеющем два состояния: "выключено" – область насыщения, – переход БТ из одного состояния в другое осуществляется входным сигналом большой амплитуды. При этом используется схема включения БТ с ОЭ.
На входе БТ с ОЭ подан отпирающий импульс тока IБ ( для перевода в область насыщения). Iк в области
насыщений IKH |
EK UKЭЭ |
|
EK |
|
|
||
|
R H |
R H |
.
Рисунок Ошибка! Текст указанного стиля в документе отсутствует..12– Переходные процессы в БТ при большом сигнале:
а – ток базы; б – заряд электронов в базе
На границе области насыщения и активной области ток базы IБН IКH . Этому току соответствует
граничный заряд электронов в базе и дырок в эмиттере Qгр (рис.Ошибка! Текст указанного стиля в
документе отсутствует..12).Время задержки связано с временем пролета и зарядом C jЭ и C jK . Если
полагать, что Q |
гр |
I |
БN |
|
N |
, то время нарастания t |
нр |
(рис.Ошибка! Текст указанного стиля в документе |
|||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
отсутствует..13) равно |
|
|
|
|
|
|
1 |
|
|
|
|
|
, БТ входит в насыщение, и ток |
||
|
|
|
|
|
|
|
|
Начиная со времени t |
|
||||||
|
|
|
tнр |
N ln |
|
|
|
|
|
|
|
нр |
|
||
|
|
|
|
|
IБH |
|
|
|
|
||||||
|
|
|
|
|
|
|
1 |
IБ |
|
|
|
|
коллектора остается постоянным. Однако накопление заряда в БТ продолжается, пока заряд в базе не станет равным QnБ IБ N . После выключения импульса базового тока начнется рассасывание накопленного
заряда. Ток коллектора не меняется, пока QN |
Qгр : t |
|
|
ln IБ |
|
|
|
рас |
N |
|
IБН |
|
|
|
|
|
Рисунок Ошибка! Текст указанного стиля в документе отсутствует..13– Форма импульса тока коллектора в режиме переключения при большом сигнале
Время спада (см. рис.Ошибка! Текст указанного стиля в документе отсутствует..13) определяется выражением
tсп N ln |
IБH |
|
0.1IKH |
||
|
При наличии в цепи коллектора нагрузочного сопротивления вместо N нужно подставлять:
N N N 1 R HC jK
22.Модель Эберса-Молла.
Рисунок Ошибка! Текст указанного стиля в документе отсутствует..14– Эквивалентная схема,
соответствующая модели Эберса-Молла n-р-n-транзистора
Токи эмиттера и коллектора из рис. Ошибка! Текст указанного стиля в документе отсутствует..14
|
|
qUЭ |
|
|
qUK |
|
|
IЭ I1 II2 |
IЭS exp |
|
1 |
IIKS exp |
|
1 ; |
|
kT |
kT |
||||||
|
|
|
|
|
|
|
qUЭ |
|
|
qUK |
|
|
IK I1 N I2 |
N IЭS exp |
|
1 |
IKS exp |
|
1 , |
|
kT |
kT |
||||||
|
|
|
|
|
где UЭ , UК – напряжение на эмиттерном и коллекторном переходах, соответственно; IЭS , IКS – обратные токи насыщения эмиттерного и коллекторного переходов (обратные токи идеализированной модели БТ) в режиме короткого замыкания (К.З.) электродов база-коллектор и база-эмиттер, соответственно.
Обратные токи переходов в БТ определяют в режиме холостого хода (Х.Х.).Для определения соотношения между обратными токами переходов, измеренных в режимахХ.Х. и К.3., запишем выражения Ошибка! Источник ссылки не найден.при условиях, что Iэ = 0 и коллекторный переход смещен в обратном направлении:
|
qUЭ |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
0 IЭS exp |
|
|
1 |
IIKS ; |
|
|
|||||
|
|
|
|
||||||||
|
kT |
|
|
|
|
|
где IK0 – обратный ток коллекторного перехода идеализированной модели БТ, |
||||
|
|
|
qUЭ |
|
|
|
|
|
|
||
IK0 N IЭS exp |
|
|
|
1 |
IKS , |
|
|
||||
|
kT |
|
|
|
|||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
измеренной в режиме Х.Х. |
IKS |
|
IK0 |
|
|||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
N I |
||
|
|
|
|
|
|
|
|
1 |
Если воспользоваться выражением Ошибка! Источник ссылки не найден. при условиях, что IK 0 и что эмиттерный переход смещен в обратном направлении, то по аналогии с Ошибка! Источник ссылки не найден.
получим |
I |
ЭS |
|
|
IЭ0 |
|
|
|
|
|
|
|
|
N I |
|
|
|
|
|
||||
|
|
1 |
|
|
|
|
|
||||
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
Так как обычно произведение N I 0.5, то соотношение между обратными токами коллекторного и |
|||||||||||
эмиттерного переходов |
I |
Э0 |
|
I |
K0 |
||||||
|
|
|
|
|
|
|
N |
I |
|
Воспользовавшись Ошибка! Источник ссылки не найден., Ошибка! Источник ссылки не найден. и Ошибка!
Источник ссылки не найден., запишем выражения для токов электродов одномерной идеализированной
модели БТ: I |
Э |
|
|
IЭ0 |
exp |
qUЭ |
1 |
|
|
IIK0 |
exp |
qUK |
1 |
|
|
|
|
|
|
||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
1 |
N I |
kT |
|
1 N I |
kT |
|
|
|
|
|
|
I |
K |
|
|
NIЭ0 |
|
exp |
qUЭ |
1 |
|
|
|
IK0 |
|
exp |
qUK |
1 |
|
|
|
|||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
1 |
N I |
|
kT |
|
1 |
N I |
|
|
kT |
|
|
|
|||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
1 |
|
I |
|
|
|
IЭ0 |
|
|
|
|
qUЭ |
|
1 |
|
|
|
|
|
IK0 |
|
qUK |
|
||||||||
I |
Б |
I |
Э |
I |
К |
N |
К |
|
|
|
|
|
|
exp |
|
|
|
|
1 |
I |
|
|
|
|
exp |
|
1 |
|||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
1 N I |
|
|
kT |
|
|
|
|
|
|
1 N I |
|
kT |
|
23.Реальные МОП-структуры с n и p подложками. Энергетические зонные
диаграммы, разности работ выхода металл – затвора – полупроводник (МОП структур) с Al и поликремниевым затворами
Рисунок Ошибка! Текст указанного стиля в документе отсутствует..15 - Зонные диаграммы алюминия, SiO2 и кремния p - типа с
концентрацией легирующей примеси Na
Разность работ выхода из алюминия и собственного кремния мсп = – 0,6В. Следовательно, разность работ
выхода |
|
в AL-SiO2 -Si структурах |
|
0.6 |
кT |
ln |
Nn |
зависит от концентрации носителей в |
мп |
мп |
|
|
|||||
|
|
|
q ni |
|
||||
|
|
|
|
|
|
подложке и для типичных значений Nn 1015...1016 см 3 вне зависимости от типа электропроводности подложки — величина отрицательная. Следовательно, в обоих случаях зоны у границы раздела искривятся вниз
(рис.Ошибка! Текст указанного стиля в документе отсутствует..4), но для n-полупроводника выполняется режим обогащения, а для р-полупроводника — обеднения.Для поликремниевых затворов м ( *si ) и
величина мп м ( 12 g F ) g / 2 F В поликремниевых затворах м ( *si ) g и
величина мп 12 g F
В настоящее время различают следующие типы зарядов и ловушек:
1.Заряд поверхностных состояний, возникающий в глубине запрещенной зоны полупроводника из-за неидеальности кристаллической решетки.
2.2. Фиксированный заряд в окисле, расположенный в слое толщиной порядка 3 нм вблизи границы
раздела Si SiO 2 . Фиксированные заряды в окисел может вводить инжекция горячих носителей, влияние которой существенно проявляется при работе структур c малыми размерами.
3. Заряд в окисле, вызванный дрейфом ионизированных атомов щелочных металлов, таких как натрий или калий. Для предотвращения проникновения подвижного ионного заряда в окисел используют
фосфоросиликатные стекла (окисел SiO 2 , обогащенный P2O5 ).
Если для простоты не учитывать заряд, захваченный на поверхностных состояниях то на основании закона Гаусса напряжение на затворе, обусловленное этим заряженным слоем, может быть выражено как
U Qпс / Co
где Qпс — поверхностная плотность заряда на границе раздела SiO2 Si ; |
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||||||||||
Co g o / d — удельная емкость затвора (окисла); g — диэлектрическая проницаемость SiO 2 ; d — |
|
||||||||||||||||||||||||||
толщина SiO 2 . |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Величина напряжения на затворе, необходимого, чтобы энергетические зоны полупроводника в МОП- |
|
|||||||||||||||||||||||||
|
структурах стали плоскими, называется напряжением плоских зон Uпз (UFB ) и = Uпз мп Qпс / Co |
|
|||||||||||||||||||||||||
|
24. Барьерная ёмкость диода |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
Представим - |
-переход как |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
|
конденсатор |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
, т.к. нет свободных носителей заряда (идеальный диэлектрик). |
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||||||||
бар |
⁄ |
– удельная барьерная емкость |
- |
-перехода, |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||
где |
— дифференциальное приращение плотности заряда в ОПЗ, вызванное |
– достаточно |
|||||||||||||||||||||||||
малым изменением приложенного к - |
|
-переходу напряжения. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||||
Следовательно, для несимметричных резких |
- |
-переходов, принимая |
|
|
|
Б |
и |
, выражая |
|||||||||||||||||||
величину из |
( |
⁄ |
Б), получим |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||
|
|
|
|
|
|
[ |
Б |
|
] |
|
|
|
|
|
|
|
Б |
|
|
|
|
|
|
|
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
( |
|
|
) |
|
|
|
|
||||||||
|
|
|
бар |
[ |
|
Б |
|
⁄ |
] |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||
А для плавного |
- -перехода с линейным распределением примесей |
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
[ |
|
⁄ ] |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
бар |
|
|
|
|
|
( |
|
|
) |
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||
|
|
|
|
[ |
|
|
⁄ |
] |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||
Следует отметить, что величина барьерной емкости не зависит от токов, протекающих через |
- - |
||||||||||||||||||||||||||
переход. Она |
связана |
только |
с токами |
смещения. |
При |
|
|
прямых |
смещениях |
- |
-перехода |
она |
суммируется с диффузионной емкостью и маскируется при больших плотностях прямого тока
диффузионной емкостью. |
|
|
|
|
Барьерная емкость зависит от нескольких параметров: |
|
|
|
|
от концентрации носителей заряда в эммитере и базе ( |
Б); |
|
||
от диэлектрической проницаемости; |
|
|
|
|
от собственной концентрации носителей заряда ( |
). |
|
|
|
бар |
бар |
бар |
; |
|
; |
; |
|
; |
|
, |
, |
|
( |
). |
25. Электронно-дырочный переход при нарушении теплового равновесия. Токи инжекции и экстракции
Eсли приложить к - -переходу прямое внешнее напряжение c полярностью "+" на -область и "–" на -область, то, как видно из рис.1.3, суммарное электрическое поле, приложенное к ОПЗ - -перехода,
уменьшится |
( |
) |
. |
|
|
В результате влияния внешнего поля изменятся характеристики |
- -перехода: во-первых, ширина ОПЗ |
||||
уменьшится до величины |
, а, следовательно, увеличится барьерная емкость - -перехода; во- |
||||
вторых уменьшится |
высота |
потенциального барьера на |
величину |
. Уменьшение высоты |
потенциального барьера приведет к тому, что наиболее высокоэнергетические электроны в -области перехода и дырки в -области в силу уменьшения поля, противодействующего диффузии, смогут диффундировать в соседние области, т.о. начнется процесс инжекции (инжекция — введение свободных носителей заряда в область полупроводника, где они являются неосновными, через потенциальный барьер при уменьшении его величины внешним электрическим полем).
Введем понятие коэффициента инжекции |
— это отношение потока носителей из наиболее |
|
легированной области - -перехода к общему потоку носителей через - -переход. |
||
{ |
⁄( |
) |
⁄( |
) |
и— плотности электронного и дырочного тока, соответственно.
При подачена - -переход обратного напряжения ("–" на |
-область и "+" на -область) суммарное |
||
поле, приложенное к ОПЗ, увеличивается: |
( |
) |
(рис.Ошибка! Текст указанного стиля |
в документе отсутствует..17), что, соответственно приведет: во-первых, к увеличению ширины ОП3, а значит, к уменьшению величины ; во-вторых, к увеличению высоты потенциального барьера.
Если предположить, что ОПЗ бесконечно тонкая (идеализированный случай), и игнорировать все процессы, которые могут в ней происходить, то ток в - -переходе будет обусловлен тепловой генерацией носителей в областях, прилегающих к - -переходу, и их экстрагированием в соседние области.
Рисунок Ошибка! Текст указанного стиля в документе отсутствует..16–p-n-переход при подаче прямого смещения (а — изменение ширины обедненного слоя; б — изменение высоты потенциального барьера).
Ток экстракции (ток насыщения, тепловой ток) — выведение неосновных носителей заряда в соседние области - -перехода, где они являются основными.
Ширина ОПЗ и величина барьерной емкости |
- -перехода при |
|
изменяются по закону |
|||||||
|
|
( |
|
|
) , |
|
|
, |
||
|
|
|
|
|
||||||
|
|
|
( |
|
|
) |
|
|||
|
|
|
|
|||||||
где |
для резкого и |
для плавного переходов, |
— напряжение, поданное на - с |
|||||||
учетом знака. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Рисунок Ошибка! Текст указанного стиля в документе отсутствует..17 – Электронно дырочный переход при подаче обратного смещения (а — изменение ширины обедненного слоя; б — изменение высоты потенциального барьера).
26. Генерация и рекомбинация носителей в - -переходе
Обедненные области реальных - -переходов не могут быть бесконечно тонкими, а следовательно, необходимо учитывать результаты некоторых физических эффектов, которые могут происходить в ОПЗ при подаче на - -переход прямого или обратного напряжений.
При обратном смещении - -перехода суммарное электрическое поле в ОПЗ увеличивается и равновесие между процессами генерации и рекомбинации нарушается в пользу генерации носителей заряда. Генерация носителей заряда происходит через ловушки, имеющие энергетические уровни вблизи середины запрещенной зоны. Если тепловое возбуждение приведет к забросу электрона из валентной зоны на уровень ловушки, то дырка, возникшая в валентной зоне, переносится электрическим полем ОПЗ в -облаcть. Электрон, локализованный на ловушке, вернуться в валентную зону не может, так как там нет дырок, с которыми он может рекомбинировать. Поэтому возникает вероятность теплового возбуждения электрона в зону проводимости ОПЗ, откуда он переносится в n- область (на рисунке – генерация носителей в ОПЗ - -перехода).
В результате генерации пар н.з. образуется обратный ток генерации в ОПЗ - -перехода . Этот ток пропорционален объему ОПЗ ( ) и скорости генерации в нем носителей
где |
⁄ |
– время жизни, связанное с рекомбинацией избыточных носителей в области, где |
|||
концентрация центров рекомбинации равна |
; а – поперечное сечение захвата дырок и |
||||
электронов (полагаем |
); |
– скорость диффузии |
|||
|
|
|
|
|
⁄ |
Ток генерации совпадает по направлению с током насыщения, следовательно, суммарный ток реального - -перехода
где – ток утечки |
- -перехода, величина которого определяется опытным путем. |
|||
Предположим, что в - -переходе |
и |
, тогда |
⁄ |
|
Считая, что |
, запишем отношение тока генерации к току насыщения |
|
Следовательно: |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
– с увеличением ширины запрещенной зоны |
|
в обратном токе |
- -перехода преобладает ток |
|||||||||
генерации (в кремниевых - |
-переходах, в отличие от германиевых |
|
); |
|
||||||||
– если |
величина |
преобладает в обратном |
токе |
- -перехода, |
то c |
возрастанием обратного |
||||||
напряжения обратный ток не имеет насыщения, |
т.к. при увеличении |
ток генерации в ОПЗ растет |
||||||||||
так же, как и ширина ОПЗ |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
|
|
|
|
|
( |
|
) |
( |
|
) |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||
где |
для резкого |
- -перехода и |
|
|
для перехода с линейным распределением |
|||||||
примеси; |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
– с ростом температуры значительно медленнее возрастает обратный ток |
- -перехода, в котором |
|||||||||||
основной составляющей является ток генерации. |
|
|
|
|
|
|
|
При прямом смещении баланс между процессами генерации и рекомбинации склоняется в сторону рекомбинации.
Если воспользоваться теорией Шокли-Холла-Рида, для простоты взять случай равных поперечных сечений захвата для дырок и электронов и рассмотреть этот случай в ОПЗ при напряжении смещения,
то легко показать, что скорость рекомбинации максимальна, когда и ток рекомбинации может быть выражен как
Таким образом, в отличие от тока инжекции ток, возникающий в результате рекомбинации в ОПЗ, изменяется с приложением напряжения как ⁄ . Эта экспоненциальная зависимость может наблюдаться в реальных диодах при малых плотностях тока.
Запишем отношение тока идеального диода (учитывающего только ток инжекции в результате диффузии) к току рекомбинации
( )
Таким образом, ток рекомбинации в OПЗ становится менее значительным по отношению к току
идеального диода по мере увеличения смещения. Кроме того, чем меньше содержание дефектов, тем
больше |
значение |
диффузионной |
длины |
и |
тем |
больше |
отношение |
||
⁄ |
|
|
|
|
. |
|
|
|
|
При типичных значениях |
, |
и |
рекомбинационный ток в кремниевых диодах необходимо |
||||||
учитывать для значений |
|
. |
|
|
|
|
|
|
Таким образом, в отличие от идеального диода в реальном диоде полный ток, протекающий через - -переход, будет равен сумме токов инжекции и рекомбинации .
27. Коэффициент передачи тока эмиттера идеализированной модели биполярного транзистора.
Идеализация модели БТ состоит в игнорировании процессов, происходящих в ОПЗ эмиттерного и коллекторного переходов (т.е. считаемых бесконечно тонкими), а также токов, текущих параллельно переходам.
Одномерное представление активной области планарно-эпитаксиального транзистора
Коэффициент передачи постоянного тока БТ, включенного по схеме с ОБ (коэффициент передачи тока эмиттера), который работает в активном нормальном режиме:
|
N |
|
IK |
( |
Inэ |
|
Ink |
) |
Inэ |
|
Ink |
|
Ik |
|
IЭ |
Inэ |
Ink |
Iэ Inэ |
|
Ink , |
|||||||||
|
|
|
|
|
|
|||||||||
|
|
|
|
|
|
|
где Inэ / Iэ Inэ /(Inэ Ipэ ) э — эффективность эмиттера, которая отражает тот факт, что при
прямом смещении эмиттерного перехода наряду с инжекцией электронов из эмиттера в базу существует и инжекция дырок из базы в эмиттер;
Ink / Inэ T — коэффициент переноса носителей через базу, который не позволяет игнорировать рекомбинацию электронов в базе;