- •26. Внутренняя энергия как функция состояния. Первое начало термодинамики и его применение к изопроцессам. Теплоемкости идеального газа.
- •27. Обратимые и необратимые тепловые процессы. Второе начало термодинамики. Тепловые машины и их кпд. Цикл Карно. Теоремы Карно.
- •28. Энтропия и ее свойства. Связь энтропии со статистическим весом состояния. Статистическое истолкование второго начала термодинамики.
- •III Электростатика и постоянный ток
- •29. Электростатическое поле, его напряженность. Напряженность поля точечного заряда. Принцип суперпозиции Диполь, поле диполя.
- •30. Поток вектора напряженности. Теорема Гаусса и ее применение для расчета напряженности электростатического поля в вакууме.
- •31. Работа электростатического поля по перемещению заряда. Циркуляция вектора напряженности электростатического поля. Потенциал.
- •32. Связь напряженности с потенциалом электростатического поля. Линии напряженности и эквипотенциальные поверхности.
- •33. Электрическое поле в диэлектрике. Типы диэлектриков. Связанные заряды. Вектор поляризованности и его связь с напряженностью. Диэлектрическая восприимчивость вещества.
- •34. Теорема Гаусса для электростатического поля в диэлектриках. Вектор электрического смещения d. Диэлектрическая проницаемость вещества.
- •35. Проводник во внешнем электростатическом поле. Электростатическая индукция. Распределение заряда на проводнике. Электростатическая защита.
- •36. Энергия взаимодействия электрических зарядов. Энергия заряженного проводника и конденсатора.
- •37. Энергия электростатического поля. Объемная плотность энергии электрического поля.
- •38. Общие характеристики и условия существования электрического тока. Стационарное электрическое поле. Уравнение непрерывности.
- •39. Сторонние силы. Электродвижущая сила источника тока. Обобщенный закон Ома для участка цепи с источником тока.
- •40. Работа и мощность тока. Закон Джоуля-Ленца в интегральной и дифференциальной формах.
- •IV Магнитное поле
- •42. Рамка с током в магнитном поле. Магнитный момент контура с током. Момент силы, действующий на рамку с током в магнитном поле.
- •43. Магнитный поток. Теорема Гаусса для магнитного поля и ее смысл. Работа по перемещению проводника с током в магнитном поле.
- •44. Магнитное поле в веществе. Магнетики. Виды магнетиков. Диамагнетики. Парамагнетики. Ферромагнетики и их свойства.
- •45. Закон полного тока для магнитного поля в веществе. Напряженность магнитного поля. Магнитная проницаемость.
- •V Электромагнитная индукция. Уравнения Максвелла для электромагнитного поля
- •46. Явление электромагнитной индукции. Основной закон электромагнитной индукции. Правило Ленца.
- •47. Явления самоиндукции и взаимной индукции. Индуктивность длинного соленоида. Коэффициент взаимной индукции.
- •48. Магнитная энергия тока. Плотность энергии магнитного поля.
- •49. Фарадеевская и максвелловская трактовки явления электромагнитной индукции. Вихревое электрическое поле.
- •50. Ток смещения. Система уравнений Максвелла. Относительность электрических и магнитных полей.
III Электростатика и постоянный ток
29. Электростатическое поле, его напряженность. Напряженность поля точечного заряда. Принцип суперпозиции Диполь, поле диполя.
Электростатическое поле — поле, созданное неподвижными в пространстве и неизменными во времени электрическими зарядами (при отсутствии электрических токов).
Напряжённость электри́ческого по́ля — векторная физическая величина, характеризующая электрическое поле в данной точке и численно равная отношению силы F, действующей на неподвижный пробный заряд, помещенный в данную точку поля, к величине этого заряда q.
В каждой точке пространства в данный момент времени существует свое значение вектора
Напряжённость электрического поля точечного заряда
Электростатический потенциал, создаваемый в данной точке системой зарядов, есть сумма потенциалов отдельных зарядов.
E=E1+E2+E3 – const.
Электрический диполь представляет собой совокупность двух равных по абсолютной величине разноимённых точечных зарядов, находящихся на некотором расстоянии друг от друга.
Момент диполя.
- Однородное Эл. поле
- неоднородное Эл. поле.
p - момент диполя.
30. Поток вектора напряженности. Теорема Гаусса и ее применение для расчета напряженности электростатического поля в вакууме.
Полное число силовых линий, проходящих через поверхность S называется потоком вектора напряженности ФЕ через эту поверхность.
В произвольном электрическом поле
Теорема Гаусса для одного заряда.
Теорема Гаусса для нескольких зарядов.
Поток вектора напряженности электрического поля через замкнутую поверхность в вакууме равен алгебраической сумме всех зарядов, расположенных внутри поверхности, деленной на ε0.
31. Работа электростатического поля по перемещению заряда. Циркуляция вектора напряженности электростатического поля. Потенциал.
Работа при перемещении заряда между двумя точками в электростатическом поле не зависит от формы траектории, а зависит от положения этих точек.
Потенциал: характеризует потенциальную энергию поля, которой обладает единичный заряд,
Циркуляцией вектора напряженности называется работа, которую совершают электрические силы при перемещении единичного положительного заряда по замкнутому пути L
Так как работа сил электростатического поля по замкнутому контуру равна нулю (работа сил потенциального поля), следовательно циркуляция напряженности электростатического поля по замкнутому контуру равна нулю.
32. Связь напряженности с потенциалом электростатического поля. Линии напряженности и эквипотенциальные поверхности.
- связь между напряженностью и потенциалом.
- Напряжённость в какой-либо точке электрического поля равна градиенту потенциала в этой точке, взятому с обратным знаком. Знак «минус» указывает, что напряженность E направлена в сторону убывания потенциала.
Линией напряженности электрического поля называется линия, касательная к которой в каждой точке совпадает с вектором напряженности. Линии напряженности электростатического поля начинаются на положительных электрических зарядах и кончаются на отрицательных электрических зарядах или уходят в бесконечность.
При графическом изображении электрических полей часто используют эквипотенциальные поверхности. Обычно эквипотенциали проводят так, чтобы разность потенциалов между любыми двумя эквипотенциальными поверхностями была одинакова. Силовые линии показаны сплошными линиями, эквипотенциали - штриховыми.
Подобное изображение позволяет сказать, в какую сторону направлен вектор напряжённости электрического поля; где напряжённость больше, где меньше; куда начнёт двигаться электрический заряд. работы.