- •26. Внутренняя энергия как функция состояния. Первое начало термодинамики и его применение к изопроцессам. Теплоемкости идеального газа.
- •27. Обратимые и необратимые тепловые процессы. Второе начало термодинамики. Тепловые машины и их кпд. Цикл Карно. Теоремы Карно.
- •28. Энтропия и ее свойства. Связь энтропии со статистическим весом состояния. Статистическое истолкование второго начала термодинамики.
- •III Электростатика и постоянный ток
- •29. Электростатическое поле, его напряженность. Напряженность поля точечного заряда. Принцип суперпозиции Диполь, поле диполя.
- •30. Поток вектора напряженности. Теорема Гаусса и ее применение для расчета напряженности электростатического поля в вакууме.
- •31. Работа электростатического поля по перемещению заряда. Циркуляция вектора напряженности электростатического поля. Потенциал.
- •32. Связь напряженности с потенциалом электростатического поля. Линии напряженности и эквипотенциальные поверхности.
- •33. Электрическое поле в диэлектрике. Типы диэлектриков. Связанные заряды. Вектор поляризованности и его связь с напряженностью. Диэлектрическая восприимчивость вещества.
- •34. Теорема Гаусса для электростатического поля в диэлектриках. Вектор электрического смещения d. Диэлектрическая проницаемость вещества.
- •35. Проводник во внешнем электростатическом поле. Электростатическая индукция. Распределение заряда на проводнике. Электростатическая защита.
- •36. Энергия взаимодействия электрических зарядов. Энергия заряженного проводника и конденсатора.
- •37. Энергия электростатического поля. Объемная плотность энергии электрического поля.
- •38. Общие характеристики и условия существования электрического тока. Стационарное электрическое поле. Уравнение непрерывности.
- •39. Сторонние силы. Электродвижущая сила источника тока. Обобщенный закон Ома для участка цепи с источником тока.
- •40. Работа и мощность тока. Закон Джоуля-Ленца в интегральной и дифференциальной формах.
- •IV Магнитное поле
- •42. Рамка с током в магнитном поле. Магнитный момент контура с током. Момент силы, действующий на рамку с током в магнитном поле.
- •43. Магнитный поток. Теорема Гаусса для магнитного поля и ее смысл. Работа по перемещению проводника с током в магнитном поле.
- •44. Магнитное поле в веществе. Магнетики. Виды магнетиков. Диамагнетики. Парамагнетики. Ферромагнетики и их свойства.
- •45. Закон полного тока для магнитного поля в веществе. Напряженность магнитного поля. Магнитная проницаемость.
- •V Электромагнитная индукция. Уравнения Максвелла для электромагнитного поля
- •46. Явление электромагнитной индукции. Основной закон электромагнитной индукции. Правило Ленца.
- •47. Явления самоиндукции и взаимной индукции. Индуктивность длинного соленоида. Коэффициент взаимной индукции.
- •48. Магнитная энергия тока. Плотность энергии магнитного поля.
- •49. Фарадеевская и максвелловская трактовки явления электромагнитной индукции. Вихревое электрическое поле.
- •50. Ток смещения. Система уравнений Максвелла. Относительность электрических и магнитных полей.
26. Внутренняя энергия как функция состояния. Первое начало термодинамики и его применение к изопроцессам. Теплоемкости идеального газа.
Вну́тренняя эне́ргия тела (E или U) — это сумма энергий молекулярных взаимодействий и тепловых движений молекулы. Внутренняя энергия является однозначной функцией состояния системы. Это означает, что всякий раз, когда система оказывается в данном состоянии, её внутренняя энергия принимает присущее этому состоянию значение, независимо от предыстории системы.
- подведённое к телу количество теплоты
- работа, совершаемая телом против внешних сил
Первое начало термодинамики — закон сохранения энергии для термодинамических систем. Термодинамическая система может совершать работу только за счёт своей внутренней энергии или каких-либо внешних источников энергии. Первое начало термодинамики часто формулируют как невозможность существования вечного двигателя первого рода, который совершал бы работу, не черпая энергию из какого-либо источника.
В любой изолированной системе запас энергии остаётся постоянным. (Джоуль)
Первое начало термодинамики:
при изобарном процессе
при изохорном процессе
при изотермическом процессе
при адиабатном процессе
Адиабатным называется квазистатический процесс, при котором Q = 0. В адиабатном процессе вся работа совершается за счет внутренней энергии газа.
Теплоёмкость идеального газа — отношение количества теплоты, сообщённого газу, к изменению температуры δТ, которое при этом произошло.
27. Обратимые и необратимые тепловые процессы. Второе начало термодинамики. Тепловые машины и их кпд. Цикл Карно. Теоремы Карно.
Обратимым называется процесс, который можно провести в противоположном направлении через все те же самые промежуточные состояния. На практике обратимый процесс реализовать невозможно. Он протекает бесконечно медленно, и можно только приблизиться к нему.
Необратимым называется процесс, который нельзя провести в противоположном направлении через все те же самые промежуточные состояния. Все реальные процессы необратимы. Примеры необратимых процессов: диффузия, теплопроводность и др.
Второе начало термодинамики. Постулат Клаузиуса: «Невозможен процесс, единственным результатом которого являлась бы передача тепла от более холодного тела к более горячему».
Постулат Томсона (Кельвина): «Невозможен круговой процесс, единственным результатом которого было бы производство работы за счет охлаждения теплового резервуара».
Теплова́я маши́на — устройство, преобразующее тепловую энергию в механическую работу (тепловой двигатель) или механическую работу в тепло (холодильник).
Пусть тепловая машина состоит из нагревателя с температурой , холодильника с температурой и рабочего тела.
Цикл Карно состоит из четырёх стадий:
1) Изотермическое расширение. 1-2
2) Адиабатическое расширение. 2-3
3) Изотермическое сжатие. 3-4
4) Адиабатическое сжатие. 4-1
- цикл Карно.
28. Энтропия и ее свойства. Связь энтропии со статистическим весом состояния. Статистическое истолкование второго начала термодинамики.
Термодинамическая энтропия S является функцией состояния термодинамической системы. Энтропия не зависит от способа достижения этого состояния, а определяется параметрами этого состояния.
- число возможных микросостояний, с помощью которых можно составить данное макроскосостояние.
Принцип Больцмана связывает микроскопические свойства системы с одним из её термодинамических свойств.
Свойства:
1) Если система частиц совершает обратимый процесс и получает тепло , то ее энтропия, увеличивается
2) Если система совершает обратимый процесс и при этом отдает тепло , то ее энтропия уменьшается
3) Если система адиабатически изолирована , и совершает обратимый процесс, то ее энтропия не изменяетсяS=const.
4) Увеличение температуры вещества при его нагревании ведет к росту его энтропии.