FIZIKA2
.pdf
Уравнениe Максвелла (1)
Обобщение закона электромагнитной индукции:
|
|
|
|
|
|
B |
|||
Edl |
t |
dS |
||
l |
|
S |
|
|
|
|
|
||
|
|
|
|
|
Циркуляция вектора напряженности электрического поля по произвольному замкнутому контуру равна потоку вектора скорости изменения магнитного поля через поверхность, ограниченную данным контуром, взятому со знаком «-».
Т.е. переменное магнитное поле вызывает вихревое электрическое поле.
9
9
Уравнение Максвелла (2)
Обобщение теоремы о циркуляции вектора H:
|
Hdl |
Iполн |
( j |
|
|
|
|
|
|||||
|
D )dS |
|
||||
|
|
|
|
|
|
|
|
l |
|
S |
|
t |
|
|
|
|
|
|
||
|
|
|
|
|
|
|
Циркуляция вектора напряженности магнитного поля по произвольному замкнутому контуру равна полному току через поверхность, ограниченную этим контуром.
10
10
Уравнение Максвелла (3)
Обобщение теоремы Гаусса для вектора электрической индукции:
DdS dV
S V
Поток вектора электрической индукции через замкнутую поверхность в электромагнитном поле равен свободному заряду в объеме, ограниченном этой поверхностью.
11
11
Уравнение Максвелла (4)
Обобщение теоремы Гаусса для вектора магнитной индукции:
BdS 0
S
Поток вектора магнитной индукции через замкнутую поверхность в электромагнитном поле равен нулю
12
12
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
B |
|
|
||||
Edl |
t |
dS |
|
|
||||
l |
|
|
S |
|
|
|
||
|
|
|
|
|
||||
|
Hdl |
Iполн |
|
( j |
||||
D )dS |
||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
l |
|
|
|
|
S |
|
t |
|
|
|
|
|
|
|
|||
DdS dV
S V
BdS 0
S
13
13
Лекция 14. Колебания
© Музыченко Я.Б., 2011
Типы колебаний
Колебания – периодические (квазипериодические) процессы, повторяющийся через одинаковые промежутки времени.
Гармонические колебания – процессы, при которых колеблющаяся величина меняется по закону sin или cos.
Свободные колебания Вынужденные колебания Автоколебания (Не) затухающие колебания
По природе возникновения различают механические и электромагнитные колебания.
2
2
Характеристики колебаний
Гармоническое колебание:
x x0 cos( t 0)
Амплитуда x0
Период Т
|
|
T |
1 |
|
2 |
|
|
|
|
f |
|
|
|||
|
|
|
|
|
|||
|
|
|
|
|
|
||
|
Частота колебаний f |
||||||
|
Циклическая |
|
|
(круговая) |
|||
|
частота ω |
|
0 |
||||
3 |
Начальная фаза |
||||||
3
Механические колебания
Гармонический осциллятор – система, совершающая колебания под действием (квази)упругой силы.
x(t) x0 cos( 0t 0)
Скорость движения колеблющейся точки: (t) x0 0 sin( t 0)
Ускорение:
a(t) x0 02 cos( t 0)
II закон Ньютона:
F(t) ma(t) m 2x(t) |
||||
|
|
|
0 |
|
|
|
|
|
|
Уравнение свободных |
2 |
|
0 |
|
4 колебаний: |
x |
0x |
|
|
|
|
|
|
|
4
Пружинный маятник
Т 2 2 m
k
Математический маятник
Математический маятник – механическая система, состоящая из материальной точки, подвешенной на невесомой нерастяжимой нити длиной l и совершающая колебания в однородном поле сил тяжести.
Т 2 |
l |
|
|
||
g |
||
Физический маятник |
||
|
Т 2 |
I |
|
|
mgl' |
|
5 |
|
I – момент инерции;
l‘ – расстояние от оси вращения до центра масс.
5