Lek_11-15_Cher

Рисунок 3

Графики абсолютного значения поверхностной плотности вихревых токов J(R*)

при ρ=0÷3

С увеличением β растет величина плотности вихревых токов. Чем ближе к поверхности расположен датчик, тем больше абсолютное значение плотности вихревых токов и уменьшение ее при изменении координаты ρ происходит более резко. J(r) достигает максимального значения Jмакс(ρмакс) при ρ= ρмакс. На рисунке 4 показаны

Рисунок 4

График нормированных поверхностных плотностей вихревых токов J(r*) при0 0.05 4 при различных значениях β и h*.

С увеличением высоты витка над образцом кривые распределения поверхностной плотности тока становятся более расплывчатыми, ρмакс при этом возрастает, особенно значительно при небольших значениях β. С увеличением β (β››1) этот эффект выражен

h* 1.2 max RB , при h* 1.5 max возрастает почти линейно при увеличении h.

На рисунке 6 изображены графики относительной плотности вихревых токов J*(z*) в зависимости от расстояния до поверхности для различных значений ρ

(расстояния от оси) и β. С увеличением z вихревые токи, естественно, затухают, скорость затухания возрастает с увеличением β. Чем больше радиальная координата ρ, тем глубина проникновения больше для . При распределение J*(z*) слабо зависит от ρ. По рисунку 6 расчитана и построена (рис. 7) зависимость относительной глубины проникновения – для разных ρ. Для сравнения построен график глубины

проникает глубже, чем цилиндрическая волна витка диаметром 2Rв, что обусловлено затуханием возбуждающего поля при отрицательных z (рисунок 1). Если при увеличении β глубина проникновения становится меньше Rв (), то глубина проникновения для плоской волны и витка одинаковы.

Рисунок 5

Зависимости ρ*max(h*) при значениях обобщенного параметра β = 0.5; 5; 20.

Рисунок 6

График нормированной плотности вихревых токов J(z*) при

Рисунок 7

График глубины проникновения от β для r*=0.5; 1; 3