Добавил:
Upload Опубликованный материал нарушает ваши авторские права? Сообщите нам.
Вуз: Предмет: Файл:
fiz_1_1_mekh_otnosit_vm_i_as_rab_var_1_09_12.doc
Скачиваний:
181
Добавлен:
31.03.2015
Размер:
15.49 Mб
Скачать

8.3. Течение идеальной жидкости. Уравнение непрерывности

В отличие от твердых тел, жидкости и газы, с точки зрения механики, являются веществами текучими. Но если в твердых телах пластичность неотделима от диссипации, то в случае текучей среды диссипацией при рассмотрении многих важных процессов и явлений можно пренебречь. Такой подход называется приближением идеальной жидкости (заметим, что во многих случаях приближение идеальной жидкости описывает и динамику течения газа). Далее, очень многие практически важные задачи допускают представление несжимаемой жидкости. Это понятие вошло в обиход и нередко используется в технических приложениях, но надо отдавать себе отчет в том, что сжимаемость жидкости, если понимать ее в контексте гл. 8.1, заметно превышает таковую у твердого тела. Но как твердое тело — вполне реальное и подверженное деформациям — можно во многих динамических задачах с хорошей точностью считать абсолютно твердым, так и жидкость в задаче о ее течении нередко с достаточной точностью представима как несжимаемая. Обычно такое представление оправдано, если перепады

скоростей в жидкости гораздо меньше скорости звука, и в этом смысле даже воздух при атмосферном давлении может рассматриваться как несжимаемая жидкость, если скорость его течения меньше 300 м/с.

Хотя, казалось бы, течение жидкости и движение тела конечных размеров весьма различаются, общий характер в системе основных понятий все же существует. Если мы выделим объем жидкости столь малый, что можно пренебречь его размерами и формой, и этот объем не перемешивается на характерном масштабе задачи (или за характерное время задачи) с другим веществом, то такой жидкий элемент можно рассматривать как материальную точку. Это позволяет определить скорость и ускорение элемента и вывести

на этой основе уравнения течения (или, в частности, равновесия) жидкости.

Траектория такого жидкого элемента называется линией тока(рис. 8.6 а).

Совокупность линий тока, близлежащих в пределах, заданных характерным

Рис. 8.6 Траектория жидкого элемента называется линией тока

Совокупность линий тока, близлежащих в пределах, заданных характерным временем и масштабом задачи, называется трубкой тока

Трубка тока охватывается некоторым односвязным контуром

временем и масштабом задачи, называется трубкой тока. Предполагается, что трубка тока охватывается некоторым односвязным контуром (С —>• С' на рис. 8.6 б). Корректность понятий жидкого элемента и линии тока обусловлена лишь малостью элементарного объема. Понятие трубки тока подразумевает, что на интересующем нас пространственном масштабе линии тока достаточно мало расходятся и, в частности, не образуют вихрей.

При таком рассмотрении локальные характеристики — плотность вещества ρ и скорость

v — принято относить не к движущемуся жидкому элементу, а к потоку в целом и рассматривать как функции точки ρ(r), v(r).

Если протекание вещества не сопровождается никакими реакциями, то масса вещества в потоке сохраняется. Рассмотрим некоторую трубку тока (рис. 8.7 а). Пусть течение стационарно.

Выделим объем, ограниченный стенками трубки тока и двумя ее сечениями, нормальными к скорости жидкости. Сокражение массы в выделенном объемме выражается равенством массы жидкости, втекающей в сечение 1 и вытекающей из сечения 2 за время dt:

Здесь ρ1,2,S1,2,v1,2- плотность жидкости,

Рис. 8.7

площадь нормального сечения трубки тока и скорость жидкости в точках 1 и 2. Тем самым закон сохранения массы принимает вид уравнения неразрывности струи

ρSv = const(8.13)

или для несжимаемой жидкости (ρ = const)

Sv = const. (8.14)

Если поток нестационарен, уравнения (8.13, 8.14) должны быть модифицированы. Представим себе одномерную трубку тока (рис. 8.7 б). Закон сохранения массы вещества означает, что масса жидкости, втекающая в некоторый объем, ρv(x) dtS, равна массе жидкости, накапливающейся в этом объеме, ρdtS dx, плюс массе вытекающей жидкости ρv(x + dx) dtS. Имея в виду, что все характерные параметры зависят, вообще говоря, от двух переменных х и t, введем понятие частной производной

∂f(x, t)/∂t = (∂f/∂t)|x=const, ∂f(x,t)/∂x = (∂f/∂x)|t = const.

Закон сохранения массы принимает вид

ρv(x)dtS = ρ!Sdx + ρv(x + dx) dtS =>

∂ρ/∂t = -∂(ρv(x))/∂x.

Традиционная форма записи этого закона называется уравнением непрерывности:

∂ρ/∂t + ∂(ρv)/∂x = 0. (8.15)

В случае неодномерного течения обобщение уравнения (8.15) достигается

посредством введения оператора дивергенции. По определению, для любой

векторной функции j(r) = j(x, у, z) дивергенция j есть

div j = ∂jx/∂x + ∂jy/∂у + ∂jz/∂z.

В общем случае трехмерного течения уравнение (8.15) принимает вид

∂ρ/∂t + div (ρv) =0. (8.16)

Если же справедливо приближение несжимаемой жидкости, то изменением

плотности как в пространстве, так и во времени можно пренебречь:

div v = 0.(8.17)

Уравнения (8.16), (8.17) выглядят, конечно, сложнее, чем, соответственно,

(8.13), (8.14), но обладают и заметным преимуществом — они локальны,

т. е. не привязаны ни к какой трубке тока, и их решение, в принципе, просто

некоторая функция точки в пространстве rи времени t.

Соседние файлы в предмете [НЕСОРТИРОВАННОЕ]