термопары.doc

Министерство образования российской федерации самарский архитектурно строительный университет

РЕФЕРАТ

«Проверка закона Ома для переменного тока»

Выполнил студент:

3 курса Т-33

Конюкаев Р.Н.

Проверил:

Бухман Н.С.

2014 г.

Теория

Работа выхода электрона из металла

Электроны проводимости в металле находятся в беспорядочном тепловом движении. Наиболее быстро движущиеся электроны, обладающие достаточно большой кинетической энергией, могут вырваться из металла в окружающее пространство. При этом они совершают работу как против сил притяжения со стороны избыточного положительного заряда, возникающего в металле в результате их вылета, так и против сил отталкивания со стороны ранее вылетавших электронов, образующих вблизи поверхности проводника электронное "облако". Между электронным газом в металле и электронным "облаком " существует динамическое равновесие.

Работу, которую нужно совершить для удаления электрона из металла в безвоздушное пространство, называют работой выхода. Работа выхода совершается электронами за счет уменьшения их кинетической энергии. Поэтому понятно, что медленно движущиеся электроны вырваться из металла не могут.

Недостаток электронов в металлическом проводнике: и их избыток в окружающем пространстве, образовавшиеся в результате вылета части электронов из металла, проявляются только в очень тонком слое по обе стороны от поверхности проводника. Толщина этого слоя равна нескольким межатомным расстояниям в металле. В первом приближении можно считать, что поверхность металла представляет собой двойной и электрический слой, подобный весьма тонкому конденсатору. Разность потенциалов между обкладками такого конденсатора зависит от работы А выхода электрона из металла:

= (1)

где е - абсолютная величина заряда электрона.

Электрон, вылетая за пределы металла, должен преодолеть задерживающее его электрическое поле двойного слоя.

Характеризующую это поле разность потенциалов принято называть поверхностным скачком потенциала, или контактной разностью потенциалов между металлом и окружающей средой.

Работа выхода зависит от химической природы металла и состояния его поверхности; загрязнения, следы влаги и пр. изменяют ее величину. Для чистых металлов работа выхода колеблется в пределах нескольких электрон-вольт.

Таблица 1

металл	Cs	Ba	Zr	Th	Ta	Zn	Mo	Cu	W	Ni	Pt
А,эв	1,81	2,11	4,12	3,38	4,12	3,74	4,I5	4,47	4,50	5,03	6,27

Контактная разность потенциалов. Законы Вольта

Возникновение контактной разности потенциалов между соприкасающимися металлическими проводниками было открыто в конце 18 века итальянским физиком А. Вольта. ОН экспериментально установил следующие два закона (Законы Вольта):

При соединении двух проводников, изготовленных из различных металлов, между ними возникает контактная разность потенциалов, которая зависит только от их химического состава и температуры.

Разность потенциалов между концами цепи, состоящей из последовательно соединенных металлических проводников, находящихся при одинаковой температуре, не зависит от химического состава промежуточных проводников. Она равна контактной разности потенциалов, возникающей при непосредственном соединении крайних проводников.

Классическая электронная теория проводимости металлов позволила объяснить законы Вольта и найти выражение для контактной разности потенциалов.

Рассмотрим контакт различных металлов I и 2 (рис. I). Обозначим работу выхода электронов из первого металла через А1, а из второго - через А2 . Наиболее быстрые электроны при хаотическом тепловом движении будут переходить через поверхность контакта из первого металла во второй и из второго - в первый. Однако, если А1 ≠ А2 , то электронам при прочих равных условиях, труднее выйти из первого металла, чем из второго. Очевидно, что в результате взаимных переходов электронов в первом металле появится избыток, а во втором - недостаток. Таким образом, возникает контактная разность потенциалов между металлами.

Найдем работу (А12), которую нужно совершить для переноса электрона из металла I в металл 2.

Из потенциальности электростатического поля следует, что сумма работ, совершаемых при перенесении электрона вдоль замкнутого пути авсda, равна нулю, т.е. рис.1

При этом учитывалось, что работа на пути сd равна нулю, Следовательно,

А12+А2-А1=0

Контактная разность потенциалов между двумя соприкасающимися металлами, возникающая из-за различной величины работ выхода электронов из этих металлов равна:

(3)

Знак «минус» в этой формуле стоит потому, что при А1> А2 < т.е. первый металл заряжается отрицательно, а второй – положительно. В формуле (3), как и во всех последующих формулах этой главы, е обозначает абсолютную величину заряда.

Вторая причина появления контактной разности: потенциалов между металлами I и 2 связана с представлением об электронном газе в металлах, как об идеальном газе. Давление идеального газа, как известно равно:

Р= n0 кТ ,

где n0 - число молекул (в нашем случае - число электронов) в единице объема, К - постоянная Больцмана. Таким образом, если даже температуры обоих металлов одинаковы, но n01≠ n02, то д а в л е н и е электронного газа в этих металлах различны. Если, например, P1>P2, то под действием перепада давлений P1-P2 электроны будут переходить из первого металла во второй в большем количестве, чем из второго в первый. Это будет происходить до тех пор, пока электрическое поле, возникающее вследствие преимущественного диффузионного перехода электронов, не компенсирует своим противодействием влияния перепада давления. Контактная разность потенциалов , которая возникает на границе двух металлов в результате диффузионного перехода электронов, выражается формулой:

=-= (4)

Из формул (3) и (4) следует, что полная контактная разность потенциалов =-между двумя металлами равна:

-==-=-+ (5)

Формула (5) является математическим выражением первого закона Вольта. Так как она показывает, что - зависит только от температуры и

химической природы контактирующих металлов.

Для доказательства второго закона Вольта рассмотрим, например,

цепь, состоящую четырех последовательно соединенных металлических проводников (рис.2). Предположим, что температура во всех проводниках одинакова.

1 2 3 4

Рис. 2

Разность потенциалов между концами цепи равна алгебраической сумме скачков потенциалов во всех контактах:

-=(-)+(-)+(-)

Пользуясь уравнением (5) найдем:

-=-+-+-+ ,

или -=-+т.е. действительно не зависит от природы промежуточных проводников.

Оценим порядок величины обоих членов, входящих в формулу (5). Так как работа А1 и А2 у различных металлов лежит в пределах нескольких электронвольт, то ≈1в. Если считать, что n0 приблизительно равно числу атомов металла, заключенных в единице объема, то отношение лежит в пределах единицы и ≈1. Поэтому второй член в формуле (5 ) по порядку величины равен:

≈

Следовательно, при комнатной температуре ≈0,03В, т.е. «

Опыт показывает, что практически не зависит от температуры, в то время как возрастает прямо пропорционально абсолютной температуре (если пренебречь более слабой зависимостью от температуры).

Явление термоэлектричества (эффект Зеебека)

Рассмотрим замкнутую цепь, состоящую из двух металлических проводников I и 2 (рис.3).

Электродвижущая сила, приложенная в этой цепи, равна алгебраической сумме всех скачков потенциала:

Рис. 3

Если температура обоих спаев одинакова, т.е. Та= Тб=Т, то на основании уравнения (5) имеем:

EТ=-+-+=0

В замкнутой цепи, образованной из нескольких металлических проводников, все спаи которой находятся при одинаковой температуре, невозможно возникновение электродвижущей силы за счет одних только контактных скачков потенциала.

Иначе обстоит дело, если температура спаев а и б различна, например, Та >Т б. Тогда по уравнению (5)

EТ=(Та-Тб)=(Та-Тб), (6)

где =. Величина является постоянной, характеризующей свойства контакта данных двух металлов.

В этом случае в замкнутой цепа появляется так называемая терм о электродвижущая сила, прямо пропорциональная разности температур обоих спаев. Благодаря возникшей термоэлектродвижущей силе в такой цепи возникает ток, направление которого при n01 < n02 указано стрелками на (рис.3). Для поддержания постоянного тока необходимо обеспечивать постоянство разности температур спаев, т.е. к более нагретому спаю нужно непрерывно подводить тепло, а от холодного - непрерывно его отводить. В данном случае происходит преобразование внутренней энергии системы в электрическую, которое находится в полном соответствии со вторым законом термодинамики: для осуществления этого преобразования энергии используются два источника тепла (нагреватель и холодильник). Коэффициент полезного действия замкнутого цикла описывающего подобное преобразование внутренней энергии в электрическую, невелик и составляет 0,1%. Весьма мала и термоэлектродвижущая сила, не превышающая нескольких милливольт при разности температур спаев) (Та-Тб), равной 100°С»

Термопара» Термоэлектрические явления в металлах в настоящее время широко используются главным образом для измерения температуры. Для этой цели применяются термоэлементы или термопары , представляющие собой две проволоки, изготовленные из различных металлов или сплавов, с известным значением коэффициента, в уравнении (6). Концы этих проволок сварены (рис. 4). Один спай помещен в среду, температуру которой T1 нужно, измерить а второй - в среду с известной постоянной температурой T2 (например, в сосуд Дьюара с тающим льдом). Термопары имеют ряд преимуществ перед обычными термометрами: они позволяют измерять температуру в широком интервале от десятков до тысяч градусов абсолютной шкалы. Термопары обладают большой чувствительностью и поэтому дают возможность измерять очень малые разности температур (до 10-6градуса). Так, термопары железо - константан применяются для измерения температур до 500°С и имеют чувствительность • 5,3 10-5 В/град» Термопары платина - платинородий (90% платины и 10% родия) имеют чувствительность 6 10-6 В/град и применяются для измерения температур от самых низких до тысяч градусов.

С помощью термопары можно не только измерять температуру, но и следить за ее изменением во времени. Возможность установить гальванометр на значительном расстоянии от термопары; позволяет с успехом применять термопары в контрольных и автоматических устройствах (терморегуляторы и т.п.).

Для увеличения чувствительности термопар применяются их последовательные соединения, называемые термобатареями или, термостолбиками.

Эффект Пельтье. При пропускании электрического тока через цепь, состоящую из двух различных спаянных металлов, происходит не только их нагревание: в следствии выделения джоулевой теплоты, но и добавочное выделение теплоты в одном из спаев, в то время как другой спай охлаждаемся (рис. 5). Если направление электрического тока совпадает с направлением термоэлектрического, возникающего при условии Та>Тб (рис.3), то происходит нагревание спая б и охлаждение спая а. При изменении направления электрического тока на обратное спай б охлаждается, а спай а нагревается. Это явление было открыто Пельтье в 1834 г. и называется ЭФФЕКТОМ ПЕЛЬТЬЕ

Явление Пельтье так же, как и появление термоэлектрической ЭДС, связано с возникновением контактной разности потенциалов на границе двух металлов. Предположим, что металл I спая зарядится отрицательно, а металл 2 этого спая - положительно. Тогда при направлении тока, указанном на рис. 5, электроны в спае движутся в направлении 1 2 испытывают под действием электрического поля контакта дополнительное ускорение. Кинетическая энергия электронов возрастает за счет внутренней энергии спая. Поэтому внутренняя энергия спая уменьшается, и его температура понижается. В спае б происходит обратное явление - проходящее через него в направлении 2 1 электроны замедляются электрическим полем контакта. При этом они отдают часть своей энергий, спаю б, температура которого повышается. Очевидно, что при изменении направления тока на противоположное спай будет нагреваться, а спай б – охлаждаться.

охл. нагр.

Рис. 4

Явление Пельтье; можно использовать для устройства холодильной машины. Однако экономичность такой машины, основанной на эффекте Пельтье в металлах, очень мала. Значительно, более экономичным являются полупроводниковые холодильные устройства.

ЭКСПЕРИМЕНТАЛЬНАЯ ЧАСТЬ

Применение термопары для определения температуры возможно в случае, если известна зависимость возникающей в ней термоэлектродвижущей силы (термоэдс) Ет от разности температур ее контактов (спаев). Термоэдс связана с величиной термотока Jт согласно закону Ома формулой:

Ет = Jт (r+R0)= Jт·R,

где r- внутреннее сопротивление самого термоэлемента, а

R0- сопротивление цепи, на которую замкнут этот термоэлемент.

Согласно равенству (6) ET = • T,

поэтому•T=JT•R, =-чувствительность термоэлемента, численно термо ЭДС при разности температур спаев в один градус.

JT===c,c=

если R=r+R0 есть величина постоянная.

Рис. 6

G- зеркальный гальванометр

Rш- постоянное сопротивление (на переднюю панель установки не выведено)- шунт гальванометра;

а,б - спаи термопары: А - сосуд Дьюара, наполненный водой при комнатной температуре: В - колба, наполняемая водой, нагретой до точки кипения; К - выключатель

Установление экспериментальным путем зависимости ET и следовательно? JT от разности температур спаев термоэлемента называется градуировкой термопары.

Градуировка термопары сводится к следующему: поддерживая один спай термопары во время эксперимента при одной и той же температуре, другой спай приводят в соприкосновение со средой, температуру которой можно изменить; записывают обнаруженный чувствительным гальванометром термоток –Jт , соответствующий разности температур спаев термопары .Строят градуировочный график, откладывая по оси абсцисс значения , а по оси ординат - соответствующие им значения Jт .

Градуировку термопары можно производить с помощью установки (рис.6)

Измерения следует проводить в следующем порядке.

Нагреть на электроплитке воду в колбе до температуры кипения. Электроплитка включается в сеть с напряжением 220 в.

Держатель термоэлементов и проводов термопары поднять, насколько возможно, освободив удерживающий винт. Поставить колбу с нагретой водой под правый спай. Осторожно отпустить держатель, чтобы спаи с термометрами оказались погруженными в воду.

Правый спай - в нагретую воду в колбе;

Левый спай - в воду при комнатной температуре в сосуд Дьюара.

Включить осветительное устройство зеркального гальванометра в сеть с напряжением 220 вольт.

Определить по термометру температуру левого (холодного) спая термопары t00с, которая в процессе эксперимента неизменна.

Включить выключатель К.

6. Определить 5-6 показаний светового указателя гальванометра n (в делениях шкалы), соответcтвующих различным температурам правого (остывающего горячего) спая t (примерно через каждые 10°). Для более быстрого понижения температуры горячего спая горячую воду в колбе следует разбавлять холодной. Результаты измерений занести в таблицу 2.

7.Закончив измерения, выключить осветительное устройство зеркального гальванометра.

8. На основании опытных данных построить градуировочный график, выражающий зависимость n=f(), т.е. откладывая по оси абсцисс значения разности температур спаев , а по оси ординат - соответствующие им показания гальванометра n, пропорциональные термотоку.

1. Размещено на www.allbest.ru