гидравлика
.pdfфильтрации станет установившимся, вновь снимают показания пьезометров и замеряют расход жидкости.
Во время проведения опытов убеждаются, что величина h1 = h2, что говорит о равномерной пористости по длине пласта и линейной зависимости
h от длины L.
Результаты измерений заносятся в таблицу 21.1
Таблица 21.1
№ |
Величины |
|
Значения |
|
|
||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
1 |
2 |
3 |
4 |
5 |
6 |
1длина пласта, L
2диаметр поперечного сечения, d
3объем мерной емкости, V
4температура воды, t C
5динамический коэффициент вязкости воды,
6коэффициент для расходомера, n1
7коэффициент для датчика перепада давления, n2
8показания электронного расходомера, Uq
9показания датчика перепада давления, Uд
10показания пьезометров, h
11время заполнения мерной емкости, t
- 91 -
Методика расчета
1. Определяем расход воды Q и перепад давления p в каждом из опытов
Q |
V |
или Q = Uq n1; |
p = g h или p = Uд n2. |
|
t |
||||
|
|
(21.169) |
2.По формуле (21.162) определяют скорость фильтрации w жидкости в пласте.
3.Строят индикаторную линию – зависимости расхода Q от перепада давления p.
4.По индикаторной линии определяют значения расходов, при которых соблюдается закон Дарси (линейный участок). Для этих значений расходов вычисляют коэффициент проницаемости, определяемый из формулы (21.161)
k |
Q L |
|
Q L |
. |
|
S(p1 p2) |
|
(21.170) |
|||
|
|
S p |
Находят среднее значение коэффициента проницаемости k.
Зависимость динамического коэффициента вязкости для воды от температуры t приведена в приложении 5.
6. Для значения расхода, с которого нарушается линейность, вычисляют число Рейнольдса по формуле (21.167). Сравнивают вычисленное значение числа Re с критическими значениями Reкр. Значение коэффициента пористости m берут из работы № 20.
Результаты расчетов заносятся в таблицу 21.2
Таблица 21.2
№ |
Величины |
|
|
Значения |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
1 |
2 |
3 |
4 |
5 |
6 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
1 |
Объемный расход жидкости, Q |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
- 92 -
2Перепад давления, p
3Скорость фильтрации, w
4Коэффициент проницаемости, k
5Число Рейнольдса Re
- 93 -
РАБОТА № 22
ОПРЕДЕЛЕНИЕ КОЭФФИЦИЕНТА ПРОНИЦАЕМОСТИ ПРИ НЕУСТАНОВИВШЕЙСЯ ФИЛЬТРАЦИИ ЖИДКОСТИ
Цель работы
Определить коэффициент проницаемости модели пласта при неустановившейся фильтрации.
Краткая теория
Рассмотрим задачу о времени изменения уровня жидкости в напорной емкости при фильтрации жидкости через пористую среду.
Рис. 22.1. К определению коэффициента проницаемости при неустановившейся фильтрации жидкости.
Пусть за время dt уровень жидкости в напорной ёмкости опустится на величи-
ну dz при фильтрации с расходом Q (рис. 22.1). Запишем условие баланса масс
Q dt = dz,
(22.171)
где - площадь поперечного сечения напорной емкости.
Так как изменение уровня жидкости происходит относительно медлен-
но, то инерционными эффектами, возникающими за счет нестационарности,
можно пренебречь и поэтому будет справедлив линейный закон Дарси
Q k p1 p2 S,
L
- 94 -
(22.172)
где p1 = pат + gz; p2 = pат, т. е. p1 p2 = gz.
Подставляя (22.172) в (22.171), получим
|
|
|
|
|
k |
|
gzS |
dt dz, |
|
|
|
|
|
|
||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
(22.173) |
|||||
|
|
|
|
|
L |
|
|
|
|
|
||||||||||
Откуда |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
|
|
|
|
|
|
dt |
L |
|
dz |
, |
|
|
|
|
|
|
||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
(22.174) |
||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
k gS z |
|
|
|
|
|
|||||
После интегрирования получаем |
|
|
|
|
|
|
||||||||||||||
|
L H2 dz |
|
|
|
L |
|
L H |
|
||||||||||||
t |
|
H |
|
|
|
|
|
(lnH1 lnH |
2) |
|
ln |
1 |
. |
(22.175) |
||||||
k gS |
z |
k gS |
k gS |
H2 |
||||||||||||||||
1 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Как видно из формулы (22.175), измерив, время t и уровни жидкости H1 и H2,
можно вычислить коэффициент проницаемости k
k L ln H1 . |
(22.176) |
gSt H2 |
Описание экспериментальной установки
В напорной ёмкости (рис. 22.1) установлены датчики уровня на отмет-
ках H1 и H2. При достижении жидкостью уровня H1 автоматически включается электронный секундомер и выключается, когда жидкость доходит до уровня
H2. Зная параметры пласта и время, за которое уровень жидкости опустился с отметки H1 до H2, можно определить коэффициент проницаемости по форму-
ле (22.176).
Порядок проведения работы
С помощью насоса напорная ёмкость заполняется до отметки несколько выше уровня H1. Выключается насос и за счет фильтрации жидкости через по-
ристую среду уровень падает от отметки H1 до H2. Электронный секундомер
- 95 -
фиксирует время изменения уровня. Параметры пласта берутся из лабораторной работы №21 .
Результаты измерений заносятся в таблицу 22.1
|
|
Таблица 22.1 |
|
|
|
|
|
№ |
Величины |
Значения |
|
|
|
|
|
1 |
Длина пласта L, |
|
|
2 |
Диаметр поперечного сечения d, |
|
|
3 |
Площадь поперечного сечения напорной ёмко- |
|
|
|
сти , |
|
|
4 |
Уровень жидкости в напорной ёмкости: |
|
|
|
а) H1 , |
|
|
|
б) H2 , |
|
|
5 |
Температура воды t, C |
|
|
6 |
Динамический коэффициент вязкости , Па с |
|
|
7 |
Показание электронного секундомера t, с |
|
|
8 |
Коэффициент проницаемости k, м2 |
|
|
|
|
|
|
Методика расчета
Определив время t, за которое уровень жидкости упадет от отметки H1
до H2, по формуле (22.176) находят коэффициент проницаемости k. Сравнивают полученное значение k с результатами работы № 21.
Результаты расчетов заносятся в таблицу 22.1
- 96 -
РАБОТА № 23
УСТАНОВИВШАЯСЯ ФИЛЬТРАЦИЯ ГАЗА В ПОРИСТОЙ СРЕДЕ
Цель работы
1.Найти распределение давления по длине пласта при разных давлениях на входе в пласт. Построить графики зависимости p = p(x) и p2 = p2(x).
2.Построить индикаторную кривую Qат = f( p2). Причём под p2 имеют в виду не разность начального и конечного давлений в квадрате, а обо-
значение разности квадратов начального и конечного давлений.
3.Определить коэффициент проницаемости k.
Краткая теория Рассмотрим одномерное установившееся движение газа в трубе посто-
янного сечения S, заполненной пористой средой. В начальном сечении под-
держивается постоянное давление p1, а в конечном сечении, расположенном на расстоянии L от начального – постоянное давление pN.
Запишем закон Дарси в дифференциальной форме через объемный рас-
ход
Q k dpS, |
(23.177) |
dx |
где x – координата, отсчитываемая вдоль линии тока (оси трубы).
При установившейся фильтрации газа массовый расход Qm через попе-
речное сечение S образца пористой среды остается постоянным по длине по-
тока
Qm = Q = const,
(23.178)
а объемный расход Q будет меняться, т.к. будет меняться плотность газа по длине потока.
- 97 -
Умножив правую и левую части уравнения (15.93) на плотность газа ,
получим
Qm |
|
k |
|
dp |
S. |
|
|
|
(23.179) |
||||
|
|
dx |
Для того чтобы получить при фильтрации газа однотипное дифференци-
альное уравнение с дифференциальным уравнением (15.93), введем функцию
P (функцию Лейбензона) так, чтобы её дифференциал был равен
dP = dp.
(23.180)
Тогда
P dp C .
(23.181)
Подставив выражение (23.180) в уравнение (23.179), получим
Qm = - k(dP /dx)S/ .
(23.182)
Выражения (15.93) и (23.182) являются однотипными дифференциальными уравнениями. Сопоставляя уравнения (15.93) и (23.182) видим, что объемному расходу Q соответствует массовый расход Qm, а давлению p соответствует функция P. Следовательно, все формулы, справедливые для установившей-
ся фильтрации несжимаемой жидкости по закону Дарси, можно использовать в случае установившейся фильтрации газа, заменяя в них объемный расход Q
на массовый расход Qm и давление p на функцию P.
Интегрируя уравнение (23.182) при заданных граничных условиях, по-
лучим
Qm = - k(P1-PN)/L)S/ .
(23.183)
Рассмотрим фильтрацию идеального газа. Уравнение состояния идеаль-
ного газа имеет вид
- 98 -
p RT,
(23.184)
где p – абсолютное давление, - плотность газа, R – газовая постоянная, T –
абсолютная температура.
При постоянной температуре уравнение состояния идеального газа можно записать
p |
pат |
const, |
|
|
|
|
|
|
ат |
||
|
(23.185) |
Откуда
|
|
|
|
|
|
|
ат |
p, |
|
|
(23.186) |
||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||
|
|
|
|
|
|
|
pат |
|
|
|
|
|
|
|
|
где ат – плотность газа при атмосферном давлении pат. |
|||||||||||||||
Подставляя (23.186) в выражение (23.181), получим |
|||||||||||||||
|
P |
ат |
pdp C |
ат |
p2 |
C. |
|||||||||
|
pат |
|
|
||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
2pат |
|
|
(23.187) |
||||
Учитывая, что |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
P |
1 |
|
ат |
p |
2 C, P |
N |
|
ат |
p |
2 |
C |
||||
2pат |
2pат |
|
|||||||||||||
|
|
1 |
|
|
|
|
N |
(23.188) |
и используя формулу (23.183), получим выражение для массового расхода Qm
Qm = - k((P12- PN2)/L)S/(2 pатм ).
(23.189)
Найдем объемный расход, приведенный к атмосферному давлению Qат
исходя из соотношения
Qm = Q = атQат = const,
(23.190)
откуда, используя выражение (23.189), получим
- 99 -
Q |
|
|
Q |
m |
|
|
k |
|
|
|
|
p 2 |
p |
2 |
S. |
|
|||
ат |
|
|
|
|
|
|
|
|
1 |
|
N |
(23.191) |
|||||||
|
|
|
2pат |
L |
|
||||||||||||||
|
|
ат |
|
|
|
||||||||||||||
Объемный расход в любом сечении модели пласта с абсолютным давле- |
|||||||||||||||||||
нием p определяется через Qат |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||
Q |
|
Qат ат |
|
|
Qат pат |
|
. |
(23.192) |
|||||||||||
|
|
|
|
|
|
p |
|
|
|||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||
Выражение для скорости фильтрации с учетом (23.192), имеет вид |
|||||||||||||||||||
|
|
|
|
w |
Q |
|
Qат pат |
. |
|
|
|
|
|||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
(23.193) |
||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
S |
|
pS |
|
|
|
|
Также можно получить распределение функции P при установившейся фильтрации несжимаемой жидкости в виде линейного закона
P= P1 – (P1- PN)х/L.
(23.194)
Переходя в выражении (23.194) от функции P к давлению р по формуле
(23.187), получим
p2 |
p 2 |
|
p 2 |
p |
2 |
x, |
1 |
|
N |
||||
|
|
|
||||
|
1 |
|
|
L |
(23.195) |
|
|
|
|
|
откуда найдем распределение абсолютного давления в любом сечении модели пласта
p |
p 2 |
|
p 2 |
p |
2 |
x . |
|
1 |
|
N |
(23.196) |
||||
|
|
|
|||||
|
1 |
|
|
L |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
То есть, абсолютное давление по длине пласта распределяется по параболиче-
скому закону.
Описание экспериментальной установки
Модель пласта (рис. 23.1) для изучения установившейся фильтрации га-
за состоит из горизонтально расположенной трубы 1, диаметром d и длиною
- 100 -